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提出一个制备光场具有可控制的权重因子和相位和相干位态的叠加态的方案。它是基于在依赖强度耦合Jaynes-Cummings模型中对通过腔中的原子进行选择测量。 相似文献
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利用∧型三能级原子与腔场的Raman相互作用制备二项式态的叠加态 总被引:1,自引:1,他引:1
提出了一种制备二项式态的叠加态,亦即类Schr6山nger猫态的方案。在这个方案里,A型三能级原子被送入初始时处于二项式态的腔中,通过原子一腔场的Raman相互作用,原子一胜场系统处于缠结态·通过对原子的选择测量,原子一腔场塌缩到类Schrodnger猫态。 相似文献
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q变形叠加态及其特性 总被引:1,自引:0,他引:1
利用q-振子代数提出了一种由q变形振子的本征态(q变形光子数态)叠回由成的态。给出了这种q有叠加态的定义,研究了它们的量子统计性质。也讨论了这种态的压缩和q压缩,并进一步研究了它们的寻常高阶压缩和q高阶压缩。q变形振子是一种非线性振子,通过这些讨论,推广通常的叠加态。 相似文献
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叠加qs相干态的非经典性质 总被引:1,自引:0,他引:1
构造了叠加qs相干态,并研究了它的压缩性质、反聚束效应等非经典性质.数值计算了叠加系数和形变参数q与s对非经典性质的影响.奇偶qs相干态的有关结果作为特例包含在本文的一般结论之中. 相似文献
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研究了非简谐振子广义相干态的叠加态的非经典性质,得到了出现周期性压缩现象的充要条件并给出了反聚束效应与叠加系数之间的关系.
关键词: 相似文献
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宏观量子叠加态(薛定谔猫态)特性 总被引:1,自引:0,他引:1
薛定谔猫态是宏观可区分的量子叠加态,本文推导两个成份的光学猫态的平均光子数,二阶相干度的表达式及猫态的光子数分布,揭示出猫态的某些性质。 相似文献
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Kerr偶奇相干态及其非经典性 总被引:6,自引:0,他引:6
本文对Ker偶奇相干态及其非经典性质进行了研究。结果表明:Kerr偶相干态可呈现周期性的二阶压缩效应,Kerr奇相干态则不存在这种压缩效应;但两者均可呈现周期性的振幅平方压缩效应,这与通常偶奇相干态的情形有所不同。 相似文献
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本文构造了以奇偶q相干态为特例的一般叠加q相干态|α,θ〉q=c(|α〉q+e^iθ|-α〉a),并研究了它的振幅M次方压缩性质,发现这种叠加态只存在振幅奇数次方压缩效应。并数值计算了叠加系娄籴形参数对压缩的影响。 相似文献
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相干态的叠加态的量子统计性质 总被引:3,自引:2,他引:3
本文研究了相干态的叠加态的量子统计性质.结果表明,相干态的叠加态仅存在奇次幂的高阶压缩效应,而不存在偶次幂的高阶压缩效应.给出了高阶压缩和高阶反聚束效应与叠加系数间的函数关系.高阶压缩要求叠加系数的辐角取值满足cosθ>exp(-2|α|2),而高阶反聚束效应则要求0.5π<θ<1.5π.奇偶相干态的有关结果均作为特例应包含在本文的一般结论之中. 相似文献
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第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究 总被引:5,自引:8,他引:5
本文构造了由多模相干态|{Zj}〉q与多模虚相干态|{iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场|Ψ6(2)〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ6(2)〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N=2p且p=2l(l=1,2,3,…,…)的条件下,无论各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单相干态光场的平均光子数之和
Rj2等如何变化,态|ψ6(2)〉q总是恒处于偶数阶等阶N-Y最小测不准态.2)在压缩阶数N=2p且p=2l+1(l=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单模相干态光场的平均光子数之和
Rj2等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时,态|ψ6(2)〉q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应. 相似文献
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利用V型三能级原子与光场Raman相互作用制备Schr-dinger猫态 总被引:3,自引:0,他引:3
提出了一种制备光场具有可控制的权重因子和相位的相干态的叠加态的方案.它是基于V型三能级原子与初始处于相干态的光场Raman相互作用中对通过腔中原子进行选态测量来制备Schro-dinger猫态. 相似文献
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一种新型的两态叠加MSCS光场的广义非线性等阶N次方H压缩 总被引:41,自引:28,他引:13
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的两态叠加多模薛定谔猫态(即MSCS)光场|ψ(2)〉q的广义非线性等阶N次方H压缩效应.结果发现:1态|ψ(2)〉q是一种典型的非经典光场;当压缩阶数N与腔模总数q这两者之积为偶数,即qN=2p,并且p为奇数亦即p=2m’+1(m’=0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位和∑j=1qψj态间的初始相位差(θpq(I)-θnq(R))、各多模相干态光场的总的平均光子数∑j=1qRj2等满足一定的量子化条件(或者当∑j=1qRj2在总的平均光子数∑j=1qRj2的一系列压缩区内连续取值时),态|ψ(2)〉q总可呈现出周期性变化的、任意阶的广义非线性等阶N次方H压缩效应.2态|ψ(2)〉q的第一及第二两个正交分量,其压缩结果(亦即压缩程度和压缩深度)完全相同,但压缩条件不同;两者的等阶N次方H压缩效应呈现出周期性的互补关系.3与文献16相比,本文所研究的态|ψ(2)〉q的等阶N次方H压缩效应是比其等阶N次方Y压缩效应更高阶的广义非线性等阶高阶压缩效应. 相似文献
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压缩奇偶相干态的量子统计性质 总被引:8,自引:2,他引:6
用压缩算子作用在奇偶相干态上即可得到压缩奇偶相干态.本文研究了这类量子态的统计特性.结果表明,压缩奇相干态和压缩偶相干态都能处于压缩状态,它们的光子亦都可能出现反聚束的现象. 相似文献