丰中子核145,147La的八极形变

通过对²⁵²Cf自发裂变产生的瞬发γ谱的实验研究,建立与扩展了丰中子核^145,147La的高自旋态能级图,最高自旋态达到(41/2⁺)与(43/2^－).测得的交叉相联的相反宇称带及带间的强化E1跃迁说明在^145,147La中形成强的八极形变.对¹⁴⁵La的研究表明,具有轴对称形状的四极形变与具有反演不对称形状的八极形变在同一核中产生共存与竞争.在πh_11/2带中观测到的带交叉位于ω≈0.26—0.30MeV附近,由推转壳模型计算表明,它是由一对i_13/2中子的顺排所引起的.     

中子i13/2组态在A=120—140区超形变态中的作用

A=120—140质量区的超形变带已发现许多事例,一般均认为中子i_13/2轨道的占据是导致超形变带出现的重要原因.本文利用我们提出的改进了的本质量区的Nilsson κμ 参数,系统地计算了Z=56—64,N=69—77奇中子核的i_13/2带头能量及形变.所得结果一方面说明了vi_13/2轨道的占据,确实有利于原子核趋于超形变;另一方面又指出了从实验上易于发现vi_13/2组态的可能原子核.     

多极形变系统的集体运动

给出了一个描写多极形变系统集体运动的普遍公式,在那里,动能被拆分成三部分:体坐标框架下的振动,体坐标系围绕实验室系的转动以及振动与转动的耦合.定义了18种不同的八极形变内禀系,按其度规矩阵的行列式分为9个不同的类.其中以参数a₃₀,a₃₁,a₃₂,b₃₁和a₃₀,a₃₁,b₃₁,b₃₂定义的八极形变内禀系,度规矩阵的行列式(分别为9a232和9b232)是最简单的.     

卵形体作为裂变形状的检验

用双形变参数的卡西尼亚卵形回转体来描述核的对称与非对称裂变过程, 是简洁而直观的. 本文基于标准液滴模型, 算出双形变参数卵形体的通用库仑能和表面能, 并以幂级数多项式来表达. 为了从物理上检验卵形体的近似性, 在不用任何其他可调参数的情况下, 它所预示的裂变鞍点处的有效转动惯量、裂变阈以及断点处的裂片总动能均与实验结果符合. 本文还给出了卵形体的转动惯量解析表达式.     

质量数在160-180核区形变双奇核高自旋态实验研究

基于在160-180核区形变双奇核高自旋态研究中所取得的研究结果和最近几年陆续发表的双奇核高自旋态核谱学数据,系统地考察和研究了πh_11/2⊙νi_13/2强耦合带和πh_9/2⊙νi_13/2半退耦带旋称反转的特征和规律.指出^182,184Au核素的πh_13/2⊙νi_13/2半退耦带也可能出现旋称反转;有限的实验数据似乎支持这一观点.首次在双奇核^178,180Ir的πh_11/2⊙νi_13/2强耦合带中发现了低转频下的逐渐顺排现象;在¹⁷⁸Ir核中发现了回弯频率反常超前.这些反常现象可能与核形变(或中子对力)的组态依赖性有关.     

重离子诱发裂变研究

本文对近年来重离子引起裂变的实验现象作了综述。对于近年发现的快裂变现象、跟随裂变的截面规律作了介绍。同时还对于裂变过程中形状描述的一种简单的方案,卡西尼亚卵形体,从实验上作了检验,从计算上作了证明。进一步提出了用四次方程作形状描述的优于卵形体的形状。     

铝-镁合金的高温变形机构

用变温变速的拉伸试验,研究了Al-3％Mg和Al-6％Mg合金的高温变形行为,求得各温度下的激活能、激活体积和频率因子等。证明在250—400℃温度范围内,铝-镁合金变形机构可能是带割阶的螺位错作非保守性运动,变形方程为ε=Nι_jb²zAνexp{-(△H_s-ι_jb²τ)/(kT)}。然后计算得到两种合金在不同温度下的割阶间距ι_j,运动位错密度ρ=Nι_j,割阶密度N以及位错速度等数值。     

在s=10—178GeV的e+e－湮没中粲介子与美介子的产额

根据电弱统一标准模型,本文研究了e⁺e^－湮没中各种味道i(i=u,d,s,c,b)的夸克喷注产生几率P_iP_i是能量s的函数.计算的5种夸克喷注产生的几率之比P_u:P_d:P_s:P_c:P_b当s<30GeV时为4:1:1:4:1,当s=m_z=91.16GeV时为7:9:9:7:9,而当s=78与117GeV时为1:1:1:1:1.利用P_c与P_b,我们计算了s=10—178GeV的e⁺e^－湮没中粲介子与美介子的产额     

168Hf三轴超形变核态的研究

采用TRS方法研究了¹⁶⁸Hf核的三轴超形变核态. 通过位能面计算给出了平衡形变参数, 证实了高自旋态下该核存在三轴不对称性. 通过分析各部分修正能量, 研究了其三轴超形变形成的机制: 主要原因是中子壳修正, 同时高j闯入轨道πi_13/2的形变驱动效应和转动能也起到重要作用.     

对称多重裂变的形变位势位垒及其对核温度的依赖性

提出用多个准卡西尼亚回转体围绕一个内接球来作为对称2重及多重碎裂的形状.该形状可以从一球形光滑地形交到断点(仅用一个形变参数).此形状是卡西尼亚卵形体的推广,在二裂变情况下已证明它是一个良好的近似.利用这种参数化的类卡西尼亚形状,计算出了2、3、4、6和8重碎裂的形变位势和位垒,计算中考虑了亲近势和裂变位垒对温度的依赖性.此外还讨论了裂变动力学延时效应对于平衡统计多重碎裂的影响.     

由重离子引起的融合裂变及准裂变过程中断点形变对碎片激发能计算的影响

本文考虑了形变的影响, 利用断点方程及等温条件, 给出了重离子引起的融合裂变及准裂变过程中碎片激发能的估算公式. 在碎片四极形变参数α₁=α₂=0时, 回到人们熟知的公式.     

相场再结晶储能释放模型与显微组织演变的模拟研究

在相场再结晶模型中提出了形式为 f(η_i^k,η_j^k) = E_s (η_i^de )² (1-(η_j^re)²)的冷变形储能项,并应用该模型模拟了 AZ31镁合金的再结晶过程,模拟结果和实验观测结果符合很好.研究表明, 引入储能释放模型可以实现再结晶形核物理过程的模拟; 模拟结果可以把合金在冷变形后退火的过程按照机理分为再结晶和热晶粒 长大两个阶段,模拟得出的理论再结晶时间是实验再结晶时间的2/3. 考察了冷变形应变大小对形变金属的亚晶粒尺寸和储能的影响机理和 试验结果,并将考察结果代入到改进后的再结晶模拟模型, 成功地再现了一个经典实验结果:随预先应变量的增加, 存在临界应变量对应的一个再结晶晶粒尺寸峰值.同时还给出了 这一经典实验结果的理论解释.     

NO分子b4Σ--a4Πi(4,0)带的吸收光谱

通过对NO与He流动混合气体放电, 产生了激发态的NO(a⁴Π_ii) 分子. 利用光外差-浓度调制吸收光谱技术测量了NO分子在12530-12850 cm^-1波段内的吸收光谱, 并标识出b⁴Σ^--a⁴Π_i(4,0)带在该波段内的324条光谱跃迁谱线. 采用标准⁴Σ^--⁴Π_i哈密顿量模型, 通过非线性最小二乘法拟合其中267条谱线, 拟合残差(0.0071 cm^-1) 接近实验系统测量误差(0.007 cm^-1). 获得的主要分子常数与文献提供的常数符合, 并且拟合得到了精细结构分子常数.     

兰姆移位的一种半定量计算方法

考虑一个自由电子以动量p运动时因吸放虚光子而引起自能的辐射修正,用非协变形式的量子微扰论算出它有b₂p⁴的形式.在此基础上加上真空极化修正和核有限半径引起的修正,算得氢原子2S_1/2–2P_1/2态的兰姆移位为1056.522MHz,比实验值1057.845MHz仅小0.13%. 用Dirac方程作相对论性修正后,还计算了氢原子4D_5/2–4S_1/2态的能级差,所谓“超兰姆移位”和1S态的“绝对”兰姆移位.误差最大达6.7%,并分析了原因.     

Rn-Th偶偶核的八级形变研究

用推转壳模型在多维形变空间系统研究了Rn-Th偶偶核的基态性质及高自旋情形下的性质, 其中选取的形变自由度为β₂, β₃, β₄和β₅. 计算结果很好的再现了实验提取的转动惯量值. 势能面的研究表明, 随中子数的增加, 基态形状由近球形(N≈130)逐渐演变为八极形变(N≈136)后又发展成为稳定的四极形变(N≥140). 推转计算表明Rn-Th偶偶核的八极形变非常软, 在推转到高自旋情形下, 逐渐变为反射对称形变.     

157Yb的形状共存研究

利用在束γ谱学方法,通过反应¹⁴⁴Sm(¹⁶O,3n)¹⁵⁷Yb研究了¹⁵⁷Yb的激发态能级结构.实验中使用的¹⁶O束流能量为90MeV.基于实验得到的γγ符合关系、γ射线的各向异性度和DCO系数,建议了¹⁵⁷Yb的高自旋能级纲图.¹⁵⁷Yb的能级纲图主要由两串跃迁性质明显不同的级联能级组成,它们分别对应于νi_13/2转动带和单粒子激发态.着重讨论了¹⁵⁷Yb的形状共存和νi_13/2转动带随角动量的结构演化.     

激发带基带角动量差的微观分析

对激发带基带角动量差i(ω)所包含的各种成分进行了比较仔细的分析.指出一般地i(ω)=i_RAL(ω)+i_PR(ω)+i_SC(ω). 强调了偶偶核第一个回弯中超带的i(ω)绝不只是来自于转动排列i_RAL(ω). 并具体利用推转壳模型, 从微观角度就¹⁶⁴Er, ¹⁸⁸Hg, ¹⁵⁶Er三个典型核超带的i(ω)的不同成分作了定量估计. 指出对于大形变核, 除i_RAL起主要作用外, 对关联减弱的贡献i_PR也是不能忽略的. 对于像¹⁸⁸Hg这样的软核, 形状变化的贡献i_SC十分重要. 而对于¹⁵⁶Er这类过渡核, 对关联减弱和形状变化均起相当重要的作用.     

关于Pt偶同位素的h9/2质子对

本文对于Pt偶同位素中的h_9/2质子对的排列现象作了比较系统的计算和讨论.结果表明,如用改善的Nilsson参数κ、μ,给出的h_9/2的排列频率与νi_13/2排列频率的差值Δhω_c=hω_c(πh_9/2)－hω_c(νi_13/2)对于78¹⁸⁴Pt106核具有最小值,约为75keV.这和最近实验上确定的¹⁸⁴Pt核转晕带上出现的大的上弯现象,是由于νi_13/2和πh_9/2两个排列频率非常靠近的结果一致.而运用Nilsson的标准κ、μ则不能给出这一结果.这两个排列的先后次序仍是值得深入研究的问题.对于相邻Pt偶同位素的πh_9/2排列频率的理论预言,期待着实验数据的检验.     

锗的正电子表面态的测量研究

通过测量低能正电子入射到锗(Ge)靶的电子偶素产额随靶温度的变化,测定了在真空度为1.33×10^－4Pa时锗的正电子表面态的束缚能E_b=2.2eV;Ps形成的激活能E_a=0.2±0.01eV.讨论了高真空与超高真空条件下E_b,E_a的变化.     

Ar离子辐照非晶态合金引起的尺寸变化

利用兰州重离子加速器(HIRFL)提供的2.79MeV/u Ar离子,在50K以下的低温辐照了Fe₄₇Ni₂₉V₂Si₆B₁₆等4种非晶态合金样品,室温下使用光学显微镜对辐照前、后的同一样品拍照,对比测量了样品的宏观尺寸. 结果表明:在辐照剂量为1.5×10¹⁴离子/cm²时,非晶态合金形变不明显,测量到的样品宽度相对增长Δb/b₀均小于1.0%;当辐照剂量增加到1.6×10¹⁵离子/cm²时,所有非晶态合金样品都发生了显著的形变,其宽度相对增长分布在4.3%—12.0%之间,对此结果进行了定性的分析.