σ和φ介子对有限温度中子星物质的影响

考虑到σ*,φ介子的贡献及重子八重态{n,p,Λ,Σ^－,Σ⁰,Σ⁺,Ξ^－,Ξ⁰}, 采用相对论平均场方法,在5—25MeV的有限温度范围内, 对中子星物质的性质进行了研究. 发现当考虑到σ*,φ介子的贡献后, 超子出现的临界密度降低了(但对Λ超子, 影响并不显著), 超子的粒子数密度增加了, 在能量密度较高时物态方程变软, 中子星的最大质量变小而相应的半径增大, 中子星的中心粒子数密度、中心能量密度和中心压强都降低了. 当温度为较低的T=5MeV, 10MeV时, σ*,φ介子的参与使出现Σ⁰,Ξ⁰,Σ⁺超子的临界密度极大地降低了; 但当温度为较高的T=15MeV, 20MeV, 25MeV时, 影响则较小. 对于Λ,Σ^－,Ξ^－超子来说, 在上述所有温度下, σ*,φ介子对超子出现的临界密度的影响都不明显.     

用动量为70亿电子伏/c和80亿电子伏/c的π~-介子产生Ξ~-超子

本文研究了用动量为68亿电子伏/c和80亿电子伏/c的刀π~-介子产生Ξ~-超子,得到了π~-介子的动量为68和80亿电子伏/c的Ξ~-产生的截面(当68亿电子伏/c时σ=3.6_(-2.1)~( 2.5)μδ/N,当80亿电子伏/c时σ=10.6_(-3.2)~( 4.4)μδ/N),Ξ~-的质量(M_Ξ~-=1317.0±2.2兆电子伏)和Ξ的寿命τ_0=3.5_(-1.2)~( 3.4)×10~(-10)秒。     

关于πρ(1200MeV/c~2)共振态和SU_3群的27维表示

不久前,由实验发现,在质量m=1200MeV/c~2附近存在一个π~+ρ~0共振态A,其宽度Γ=350MeV/c~2。后来,更细致的实验指出,存在两个π~+ρ~0共振态,一个是A_1(1080MeV/c~2),另一个是A_2(1320MeV/c~2);二者的宽度分别为Γ_1=80±10MeV/c~2和Γ_2=100±10MeV/c~2。本文只考察A_1的分类问题。 由于A_1的宽度较大,而A_1→πρ的衰变动量不太大,因此,A_1→πρ衰变较大的可能是通过S波、P波或D波。这样,A_1的量子数(同位旋T、自旋J、宇称P和G宇称G)只可能是 当S波衰变时,     

CS2 分子 1 B2(1 Σ+u )态预解离动力学研究

研究了CS2 分子1B2 (1Σ+u )预离解态线形势垒下的g振动能级光解动力学,包括预解离寿命、产物振转布居、平动振动转动能量分配和解离通道分支比.在实验过程中,一束可调谐激光激发超声射流冷却的CS2 分子到1B2 (1Σ+u )电子态,光解产物CS用另一束可调谐激光通过激光诱导荧光(LIF)方法检测.通过拟合光解碎片激发谱的谱峰轮廓,获得了源于不同跃迁初始态的1B2 (1Σ+u )态g振动能级的预解离寿命.通过分析CS的LIF光谱,则获得了不同光解波长下CS碎片的v=0~8振动态布居、v=1、4 ~8振动态的转动布居、能量分配以及两个预解离通道CS(X1Σ+ ) +S(3PJ)和CS(X1Σ+ ) +S(1D2 )的分支比.实验还考察了初始态弯曲振动量子数v2″、振动角动量量子数l对解离动力学的影响.发现v2″的影响不大,而l的影响却是明显的.较大的l(=K)对应于较短的寿命和较小的通道分支比S(3PJ) /S(1D2 ),即大的l(=K)有利于预解离的发生,同时更有利于产生S(1D2 ).     

BESⅢ上J/ψ→Ξ(1690)~-Ξ~+的蒙特卡罗研究

重子物理研究一直是高能物理研究的一个重点方向。夸克模型预言重子激发态有超过30个含有两个奇异数的Ξ~*粒子。截至目前,除了Ξ(1530),Ξ(1820)外,对其它Ξ~*粒子的信息知之甚少[1]。BESⅢ对ψ(3686)→K~-ΛΞ~++c.c.的研究,观测到少量的Ξ(1690)和Ξ(1820)粒子[2]。本文通过ψ(3686)→Ξ(1690)~-Ξ~+计算Jψ→Ξ(1690)~-Ξ~+过程的分支比,并求出最后在该过程中可观测的事例数,以期给实验观测和数据的采集提供一定的参考。     

用动量为70亿电子伏/c和80亿电子伏/c的π-介子产生Ξ-超子

本文研究了用动量为68亿电子伏/c和80亿电子伏/c的刀π^-介子产生Ξ^-超子,得到了π^-介子的动量为68和80亿电子伏/c的Ξ^-产生的截面(当68亿电子伏/c时σ=3.6_-2.1^+2.5μδ/N,当80亿电子伏/c时σ=10.6_-3.2^+4.4μδ/N),Ξ^-的质量(M_Ξ^-=1317.0±2.2兆电子伏)和Ξ的寿命τ₀=3.5_-1.2^+3.4×10^-10秒。     

Simple Woods-Saxon-type form for Ωα and Ξα interactions using folding model

We derive a simple Woods-Saxon-type form for potentials between Y=Ξ,Ωandαusing a single-folding potential method,based on a separable Y-nucleon Potential.The PotentialsΞ+αandΩ+αare accordingly obtained using the ESC08 c Nijmegens potential(in 3 S1 channel)and HAL QCD collaborationΩN interactions(in lattice QCD),respectively.In deriving the potential between Y andα,the same potential between Y and N is employed.The binding energy,scattering length,and effective range of the Y particle on the alpha particle are approximated by the resulting potentials.The depths of the potentials inΩαandΞαsystems are obtained at-61 MeV and-24.4 MeV,respectively.In the case of theΞαpotential,a fairly good agreement is observed between the single-folding potential method and the phenomenological potential of the Dover-Gal model.These potentials can be used in 3-,4-and 5-body cluster structures ofΩandΞhypernuclei.     

重子共振态的选择规则

根据Su_3对称的八度法模型,已知的八种重子(N,Ξ,Σ,Λ)与八种赝标量介子(K,K,π,η)分别构成了简并的超多重态:8_1与8_0(脚标表示重子数)。因此,重子共振态应属于它们的乘积表示:     

Search for the doubly heavy baryons Ω_(bc)~0 and Ξ_(bc)~0 decaying to Λ_c~+π~- and Ξ_c~+π~-

The first search for the doubly heavy Ω_(bc)~0 baryon and a search for the Ξ_(bc)~0 baryon are performed using pp collision data collected via the LHCb experiment from 2016 to 2018 at a centre-of-mass energy of 13 TeV,corresponding to an integrated luminosity of 5.2 fb~(-1).The baryons are reconstructed via their decays to ∧_c~+π~-andΞ_c~+π~-.No significant excess is found for invariant masses between 6700 and 7300 MeV/c2,in a rapidity range from2.0 to 4.5 and a transverse momentum range from 2 to 20 MeV/c.Upper limits are set on the ratio of the Ω_(bc)~0 andΞ_(bc)~0 production cross-section times the branching fraction to ∧_c~+π~-(Ξ_c~+π~-) relative to that of the ∧_b~0(Ξ_b~0) baryon,for different lifetime hypotheses,at 95% confidence level.The upper limits range from 0.5×10~(-4) to 2.5×10~(-4) for theΩ_(bc)~0→∧_c~+π~-(Ξ_(bc)~0→∧_c~+π~-) decay,and from 1.4×10~(-3) to 6.9×10~(-3) for the Ω_(bc)~0→Ξ_c~+π~-(Ξ_(bc)~0→Ξ_c~+π~-) decay,depending on the considered mass and lifetime of the Ω_(bc)~0(Ξ_(bc)~0) baryon.     

Strong decays of the low-lying bottom strange baryons

In this work,the strong decay behaviors of the λ-mode low-lying Ξ_b and Ξ'_b baryons are investigated within the ~3 P_0 model.Our results suggest that all of the low-lying 3_F states Ξ_b(2 S),Ξ_b(1 P),and Ξ_b(1 D) have small decay widths of less than 20 MeV,and these states have good potentials to be observed in the Ξ'_bπ and Ξ'_b~*π invariant masses.Further,most of the 6_F multiplets are relatively narrow and may decay into the Ξ_bπ,Ξ'_bπ,Ξ'_b~*π,and Δ_bK final states.Considering the masses and strong decay behaviors,we can assign the newly observed Ξ_b(6100) resonance as the Ξ_b(1 P) state with J~P=3/2~-and interpret the Ξ_b(6227)structure as the J~P=3/2~-Ξ'_b(1 P) state with a proper mixing angle.We expect that our predictions for these excited bottom strange baryons will provide helpful information for future experimental research.     

中子星物质中的K－,K0凝聚

采用相对论平均场理论研究K凝聚对中子星物质的影响. 研究发现即使在含重子八重态和Δ共振态(n,p,Λ,Σ⁺,Σ⁰,Σ^－,Ξ⁰,Ξ^－,Δ⁰,Δ^－)的中子星物质中,K^－, K⁰凝聚也可以发生, 并详细研究了超子与K凝聚相互影响的行为. K⁰凝聚压低K^－凝聚, 促进Δ共振态的出现, 在中子星的核心区域, 最终形成多种重子共存的、各重子数密度趋于均衡、且K⁰凝聚占最大比重的中子星物质. K凝聚使物态方程变软, 进而减小中子星的最大质量, 使之更接近于中子星正则质量.     

S波Kπ散射以及动力学产生标量介子

考虑Kπ和Kη两个耦合道, 用手征幺正方法研究了S波Kπ散射. 结果表明, 只用一个参数, 1.2GeV以下的散射相移数据就可以得到很好的描述, 并且散射长度也和实验值符合很好. 此方法可以动力学产生标量介子κ, 并预言其质量和宽度分别大约是752MeV和594MeV. 可以定性地产生对应于K^*₀(1430)的标量介子.     

重味强子物理的精确测量

正1.引言标准模型代表了描述基本粒子相互作用理论的最新发展水平。在标准模型的发展中,味物理发挥了关键的作用。自然界中夸克有六种味道u,d,s,c,b,t,其中c,b和t夸克的质量分别为1.2 GeV,4.2 GeV和171 GeV,远远超过u,d,s夸克的质量(m_u=1.5~3.3 MeV,m_d=3.5~6.0 MeV,m_s=104 MeV),因此,c,b,t夸克称为重味夸克,而包含重味夸克的强子称为重味强子。研究重味强子物理既是检验CP     

46.7MeV/u~(12)C引起的核反应中碎裂与转移的竞争

本文讨论了46.7MeV/u~(12)C引起的核反应中弹核碎裂与转移反应的共存及相互竞争,实验中提取的转移部分的约化平行动量分布宽度为44±10MeV/c,这比弹核碎裂部分的σ_0=80±10MeV/c要窄。弹核碎裂及转移反应发生的几率都与被转移结团的结构有关。     

高激发振动态RbH（Х1Σ+,ν″=15～22）与H2,N2的振动-振动碰撞能量转移

脉冲激光激发Rb原子至6 D态,Rb(6 D)与H2反应生成RbH(Х1Σ+,ν″=0～2)振动态。研究了RbH(Х1Σ+)高位振动态与H2,N2间的碰撞弛豫过程,利用泛频泵浦分别激发Х1Σ+(ν″=0)至Х1Σ+(ν″=15～22)各振动态,检测激光激发Х1Σ+(ν″)至A1Σ+(ν′),测量A1Σ+(ν′)的时间分辨激光感应荧光光谱,利用Stern-Volmer方程,得到振动能级ν″的总的弛豫速率系数kν(H2)。在H2和N2的混合气体中,总弛豫速率系数kν(H2+N2)与α(H2的摩尔配比)成直线的关系,其斜率为kν(H2)-kν(N2),而截距为kν(N2)。对于ν″<18主要发生单量子弛豫(Δν=1)过程,kν(H2)和kν(N2)与振动量子数ν″均成线性增加关系。对于ν″≥18,多量子弛豫(Δν≥2)过程及共振振动-振动转移起重要作用。对于RbH(ν″=21)+N2(0),测量ν″=16的布居数时间演化轮廓,在20μs内有一个锐锋,在100～200μs内有一个较低的宽峰,锐锋相应于RbH(ν″=21)+N2(0)→RbH(ν″=16)+N2(1)的共振转移过程,而宽峰是由相继的单量子过程产生的。     

不等质量(1/2—1/2)或(1/2-1/2)电磁束缚系统的近似B.S.波函数

本文求解了不等质量(1/2—1/2)电磁束缚系统的Bethe-Salpeter方程. 给出了这类系统的近似B.S.波函数. 利用复合粒子量子场论的微扰展开, 在精确到O(α)的量级下, 计算了Ξ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ的衰变率和分支比, 结果是wΞ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ=1.12(1/秒)R=[wΞ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ]/[wΞ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ]≥4.7×10^－7. 类似地, 还讨论了Λ→(pμ^－)+ν_μ过程.     

Measurement of J/ψ decays into ΛΛ π+π-

Based on 58 million J/ψ events collected by the BESⅡ detector at the BEPC, J/ψ→ΛΛ π⁺π^- is observed for the first time. The branching fraction is measured to be Br(J/ψ→ΛΛ π⁺π^-)=(4.30±0.13±0.99)×10^-3, excluding the decays to intermediate states, namely J/ψ→Ξ^-Ξ⁺, J/ψ→Σ(1385)^-Σ(1385)⁺, and J/ψ→Σ(1385)⁺Σ(1385)^-. The branching fractions for these intermediate resonance channels are measured to be:Br(J/ψ→Ξ^-Ξ⁺)=（0.90±0.03±0.18）×10^-3, Br(J/ψ→Σ(1385)^-Σ(1385)⁺)=(1.23±0.07±0.30)×10^-3,and Br(J/ψ→Σ(1385)⁺Σ(1385)^-)=(1.50±0.08±0.38)×10^-3, respectively. The angular distribution is of the form dN/d(cosθ)α(1+αcos²θ) with α=(0.35±0.29±0.06) for J/ψ→Ξ^-Ξ⁺, α=(-0.54±0.22±0.10) for J/ψ→Σ(1385)^-Σ(1385)⁺, and α=(-0.35±0.29±0.06) for J/ψ→Σ(1385)⁺Σ(1385)^-.     

弯曲振动对CS_2分子~1B_2(~1Σ_u~+)态预解离寿命的影响

在209.5～216nm,采用光解碎片激发(PHOFEX)谱技术,对CS2分子1B2(1Σ+u)态预解离寿命进行了 考察.测量在超声射流中进行.信号来自解离碎片CS(A1Π,v′=0←X1Σ+,v″=0)Q支带头的激光诱导荧光 (LIF).预解离寿命是通过对谱带进行拟合来提取的.拟合中假定基态转动布居为Boltzmann分布,寿命加宽的转 动谱线为Lorentz线形.通过拟合共获得1B2(1Σ+u)态13个跃迁所对应的预解离寿命,其中6个数据是新得到的. 结果表明,基态振动角动量量子数l或激发态转动角量子数K(K=l)对预解离寿命有明显的影响.对于激发态的 同一振动能级,较大的K对应于较短的预解离寿命.实验中采用可加热的射流喷嘴,用以提高热带激发的强度, 以改善对较大转动角量子数K的影响的考察.     

最大强度原理与T=0的标量粒子的分类问题

实验上已发现了很多同位旋为零的π-π共振态,如ABC(317MeV/c~2),σ(395MeV/c~2),π-π(520MeV/c~2),ρ_2~0(780MeV/c~2)和π-π(922MeV/c~2)等等。根据Bose统计性的要求,这些T=0的π-π共振态其自旋只能取偶数值。 根据Chew和Frautschi提出的最大强度原理,Pomeranchuk轨迹是最高的一条轨迹。又因为dJ/dm~2≈1(BeV/c~2)~(-2),因此自旋J≥2的粒子其质量m必须大于1000     

紫外光区S_2分子激光诱导荧光光谱

利用真空脉冲放电超声射流气体束(H_2S/Ar~3%混合气体)的方法产生了气相S_2分子,并研究了30 400~34 400cm~(-1)范围内S_2分子的时间分辨和基态振动频率分辨的激光诱导荧光光谱,获得了184支谱带的高分辨率(0.1cm~(-1))和低分辨率(0.3cm~(-1))转动光谱。实验观测并归属了S_2分子B_u~(Σ-)-X~3Σ_g~-和B″~3Π_u-X~3Σ_g~-共84支振动跃迁,分析得到了激发态B~3Σ_u~-态ν=0~9和B″~3Π_u态ν=2~12的分子常数以及B~3Σ_u~-态的基态平衡分子构型。由于S_2分子B~3Σ_u~-与B″~3Π_u态之间存在微扰,这两个电子激发态的振动能级间隔、自旋分裂常数和自旋-轨道分裂常数变化不规律,转动跃迁强度和跃迁选择定则存在异常,利用~3Σ-~3Π的齐次微扰哈密顿量定性地对这些异常光谱进行了解释,进一步丰富了S_2分子紫外区低能电子激发态的信息。