激光诱导荧光法测量PbS* A(0+)态的振动弛豫速率

The vibrational relaxation rates of PbS~*A(0~+) state in Ar and S_2 have been studied by laser-induced fluorescence technique. The vibrational relaxation rate of PbS~*A(0~+) in S_2 is two orders of magnitude larger than in Ar. Formation of unstable intermediate PbS_3 may be responsible for the fast relaxation. The energy transfer process between A(0~+)(V'=19) and B(1)(V'=6) states is also suggested.     

激光诱导荧光法研究CN(V″=0,1)自由基与碳氢化合物的反应速率和机理

CN自由基与碳氢化合物的反应对于了解碳氢火焰中NO_x的形成、星球大气中氮的平衡具有重要的意义。以前主要是用宽带闪光光解含氰化合物,产生CN自由基,利用吸收方法临视CN基的浓度随时间的变化来测量反应速率。由于吸收方法灵敏度低,单色仪分辨率不高,难于准确获得不同振动能量CN基的反应速率。我们采用小功率的ArF193毫微米脉冲檄光器,每个光脉冲可产生CN基的数密度为～10~(12)分子厘米~(-3)。因此自由基间的反应可完全忽略。实验中选用C_2N_2作为光解物,光解产物为CN(V″=0,1)。跟踪V″=0,1的浓度随时间的变化,就可获得不同振动能量CN基的反应速率,从而了解振动能量对反应的影响。     

激光诱导荧光法研究CN(V″=0,1)自由基与碳氢化合物的反应速率和机理

The rate constants of eleven hydrocarbons and fluorocarbons with CN (V″=0, 1) at 300 K have been measured by using Laser Induced Fluorescence(LIF) method For the saturated hydrocarbons, the rate constants are changed from (5.6±0.3)×10~(-13) for CH_4 to (2.3±0.2)×10~(-10)cm~3 molecu~(-1).s~(-1) for C_7H_(16). The rate constants of the reaction of CN with alkenes and alkynes are close to the gas kinetic rate in spite of the structure of the molecules.The rate constants and mechanism of CN with the saturated hydrocarbons, H_2 and CH_3OH can be explained satisfactorily by the long distance attractive potential. The reaction of CN with alkenes and alkynes can only proceed through the addition into π bond. The influence of vibrational energy on the reaction rate was not found in the reactions of CN radical with hydrocarbon compounds.     

时间分辨热透镜法测量多原子分子的振动弛豫速率

用激光诱导产生的气体瞬态热透镜效应测量了分子中的振动能量弛豫速率.实验装置示意如图1.光栅选频的TEACO_2激光器用作激发光源,激光主脉宽100—200ns,每脉冲能量约     

I_2分子B(v=43)能级在超音速射流中振动弛豫速率的定量测量

利用改变观察场位置的方法,用LIF法定量测量了超音速射流中I_2B(υ’=43)能极的振动弛豫速率.首次获得了Ar,N_2和CO等分子的驰豫截面.结果表明,低温射流中振动弛豫速率呈负温度关系,对载气He和H_2,主要弛豫过程是△υ=-1通道,但对Ar,N_2和CO等载气,多振动量子传输很显著,特别是对双原子分子,最可几弛豫通道不再是△υ=-1过程.这违反了能隙定律.这种现象可用亚稳态络合物的形成来解释。     

I2分子B(ν′=43)能级在超音速射流中振动弛豫速率的定量测量

利用改变观察场位置的方法, 用LIF法定量测量了超音速射流中I_2B(υ’=43)能极的振动弛豫速率. 首次获得了Ar, N_2和CO等分子的驰豫截面. 结果表明, 低温射流中振动弛豫速率呈负温度关系, 对载气He和H_2, 主要弛豫过程是△υ=-1通道, 但对Ar, N_2和CO等载气, 多振动量子传输很显著, 特别是对双原子分子, 最可几弛豫通道不再是△υ=-1过程. 这违反了能隙定律.这种现象可用亚稳态络合物的形成来解释。     

激光诱导荧光法测量内燃机双燃料燃烧过程中的甲醛和羟基

双燃料燃烧是一种实现内燃机高效清洁燃烧的新型燃烧方式,国内外对燃用双燃料的内燃机性能和排放开展了较为广泛的研究,但对双燃料缸内燃烧过程的认识有待深入.本文搭建了一套光学发动机缸内燃烧中间产物激光测试系统,该系统可以实现甲醛和羟基(OH)的二维同时定性测量.为了验证该激光诊断系统的可行性,首先在甲烷层流预混火焰上对甲醛和羟基的激光诱导荧光(LIF)光谱和图像进行采集,确定甲醛和OH激发波长分别为355和282.95 nm.随后在光学发动机上对双燃料缸内燃烧过程中甲醛和羟基进行了非同时测量,分析了双燃料燃烧双阶段放热过程中甲醛和OH分布区域.光学发动机转速为1200 r·min^-1,循环当量总油量为30 mg正庚烷.进气冲程初期气道喷射异辛烷,上止点前10°曲轴转角在缸内直喷9 mg正庚烷.激光诱导荧光成像表明,甲醛生成于低温放热阶段,主要分布在缸内直喷燃油油束附近区域,之后甲醛充满整个燃烧室空间;高温放热过程中燃烧室壁面附近区域的甲醛首先消耗,伴随甲醛消耗OH首先出现于燃烧室边缘,高温放热阶段过后,甲醛基本消失, OH逐渐充满整个燃烧室.最后对双燃料缸内燃烧过程甲醛和OH同时测量发现,甲醛消耗伴随OH的产生,甲醛和OH分布区域总体而言在空间上是分开存在的,但在局部区域甲醛和OH可能并存.     

利用激光诱导荧光技术研究Ca(~1S_0)与氯代乙烷的反应

碱土金属原子与卤代烷烃的反应有许多特有的反应动力学性质,引起人们对它的广泛兴趣。我们曾研究了碱土金属Ba、Ca原子与氯代甲烷的反应,得到一些有趣的结果。为了寻求碱土金属原子与卤代烷烃反应的一般规律,本实验室准备进行更全面的探讨。本文报导反应Ca(~1S_0)+C_2H_(6-n)Cl_n(n=2,3,4)的研究结果。这个反应与Ca(~1S_0)+CH__(4-n)Cl_n反应相比较,有一个显著的不同点,即反应物分子氯代乙烷有两个碳原子,氯原子可与不同的碳原子结合,提供了考察反应物结构对反应的影响以及反应物分子中官能团间的相互影响的机会。我们研究了下述的反应通道:     

激光对火焰的诊断 Ⅰ. 激光诱导荧光法对火焰温度分布的测量

用激光诱导荧光法对锥形液化石油气/空气火焰中的OH(X ~2n)基的转动温度分布进行测量, 获得了在火焰纵断面上的二维等温图。     

富勒烯(C~6~0, C~7~0)的金属有机化学

综述了1990年以来富勒烯金属有机化学研究的进展,结果表明富勒烯(C~6~0,C~7~0)能与第VIII及IVB、VB、VIB、VIIB族等过渡金属形成各类衍生物,具有潜在的应用前景。     

~(13)C 核磁共振部分弛豫偏共振技术

碳原子是组成有机分子的骨架,骨架中碳原子的排列次序确定后,整个分子的结构也就随之确定。因此~(13)C 核磁共振谱线的归属便具有重要的作用,出现了许多谱线归属的方法和技术。Vold 等人曾提出了部分弛豫傅里叶变换技术(简称 PRFT)。这一技术采用(180(?)-τ-     

~(15)N波谱的弛豫现象和实验技术

本文以~(15)N为例来讨论弛豫现象。随着FT方法的发展,它的重要性越来越明显了。谱线宽度决定于横向弛豫时间。根据观察核的弛豫过程来正确地选择脉冲序列(脉冲宽度和脉冲间隔)。弛豫过程对分子运动学也是很重要的。特别在观察生物大分子~(15)N信     

1,2-聚丁二烯~(13)C-NMR弛豫的溶剂效应

本文测定了一系列具有不同微观结构的1,2-聚丁二烯样品在四种溶剂的50.3MHz ~(13)C自旋-晶格弛豫时间(T_1)和核Overhauser效应(NOE)值。并用Schaefer logx~2相关时间分布模型对实验数据进行了拟合。研究了1,2-聚丁二烯在溶液中的~(13)C-NMR弛豫的溶剂效应及其与结构的关系。发现聚合物与溶剂的溶解度参数之差△δ越大,聚合物在溶液中协同链段运动趋向越明显,~(13)C自旋-晶格弛豫速率(1/T_1)越大;1,2-链节较少,分子链较柔顺时,~(13)C-NMR弛豫受溶剂影响较显著。NMR弛豫参数对结构变化的反应在良溶剂中比在不良溶剂中敏感。     

乙烯自由基~2A″(v′=0)←~2A′(v″=0)带的转动分析

通过193nm光解丁烯酮分子产生乙烯基自由基(·C2H3).经射流冷却后,用另一束激光光解·C2H3,生成的氢原子碎片经共振增强多光子电离(REMPI)过程,记录氢离子信号随光解波长变化,得到20020～20070cm-1范围内乙烯基激发的转动分辨光谱.该谱对应于A$2A″(v′=0)%X$2A′(v″=0)跃迁的转动结构.结合量子化学理论计算、光谱拟合以及前人的研究结果,对该段光谱进行了完整的转动识别,确定了40条转动谱线的位置.由光谱拟合还得到A$2A″(v′=0)能级的预解离寿命为3.3ps,且不依赖于转动量子数.     

纳米晶室温分子磁体K~0~.~4~5V~1~.~1~2^ⅡV~0~.~1~9^Ⅲ [Cr(CN)~6](SO~4) ~0~.~1~3·4.34H~2O: 亚铁磁长程有序与 自旋玻璃态共存

用VSO~4·2.5H~2O与K~3[Cr(CN)~6]·2.5H~2O反应,合成了一个结晶的普鲁士蓝类室温分子磁体K~0~.~4~5V~1~.~1~2^ⅡV~0~.~1~9^Ⅲ[Cr(CN)~6](SO~4)~0~.~1~3·4.34H~2O,对其结构和磁性进行了研究。主要结果如下;XRD数据表明,该化合物具有类普鲁士蓝的面心立方结构,a=1.178nm。由半峰宽估算的晶粒的平均粒径约为5nm。化合物的T~C为340K,矫顽力H~C在40～310K范围基本保持在5～6Oe,1.83K时增至120Oe。化合物具有较好的空气稳定性,空气中放置10d后T~C仍为340,矫顽力H~C稍有增加。与已报道的同体系的另几个室温磁体比较,其显著的特点是,亚铁磁长程有序相与自旋玻璃态共存,自旋玻璃行为由频率依赖的交流磁化率所证实。     

纳米晶室温分子磁体K~0~.~4~5V~1~.~1~2^ⅡV~0~.~1~9^Ⅲ [Cr(CN)~6](SO~4) ~0~.~1~3·4.34H~2O: 亚铁磁长程有序与 自旋玻璃态共存

用VSO_4·2.5H_2O与K_3[Cr(CN)_6·2.5H_2O反应,合成了一个结晶的普鲁士蓝类室温分子磁体K_(0.45)V_(1.12)~ⅡV_(0.19~-)~Ⅲ[Cr(CN)_6(SO_4)_(0.13)·4.34H_2O,对其结构和磁性进行了研究.主要结果如下:XRD数据表明,该化合物具有类普鲁士蓝的面心立方结构,a=1.178nm.由半峰宽估算的晶粒的平均粒径约为5nm.化合物的T_C为34OK,矫顽力H_C在40～310K范围基本保持在5～6 Oe,1.83K时增至120 Oe.化合物具有较好的空气稳定性,空气中放置10d后T_C仍为340K,矫顽力H_C稍有增加.与已报道的同体系的另几个室温磁体比较,其显著的特点是,亚铁磁长程有序相与自旋玻璃态共存,自旋玻璃行为由频率依赖的交流磁化率所证实.     

用低能电子衍射研究清洁Al(100)和Al(110)表面的振动弛豫

前言清洁Al(100)、Al(110)和Al(111)的表面结构,从70年代开展研,并先后发现Al(110)表面存在振动弛豫。但这些结果彼此差别较大。本文采用自建的低能电子衍射动力学理论的能带近似公式,分别对Al(100)、Al(110)和Al(111)表面经理论计算与观测值的比较,结果发现Al(110)和Al(111)表面都存在振动弛豫。而Al(111)表面无此现象。     

用~(13)C NMR弛豫研究星形聚苯乙烯在溶液中的分子运动(Ⅱ)

对不同支化度和不同支链链长的20％(W/V)星形聚苯乙烯溶液测定了~(13)C NMR弛豫参数,用1g-x~2分布、Cole-Cole分布和构象跳跃模型对主链的分子运动进行了分析讨论,并对芳环侧基的内旋转运动也进行了分析,求出了活化能和跳跃速率。结果表明,轻度化学交联对相关时间分布有一定影响,对链段运动的势垒没有明显影响。支链链长对~(13)C NMR弛豫的影响和对线形聚合物的影响是类似的。     

价态互变Co配合物的磁性能和光诱导弛豫动力学

合成一种新型具有热致和光致自旋交叉及价态互变性能的配合物Co[HN(C₅H4N)₂](3,5-DBSQ)₂.对该配合物的热致和光致磁性变化以及光照后光诱导弛豫动力学进行了研究.自旋交叉和价态互变的相变起始温度约300K.低温下光照后,低自旋Co(Ⅲ)从配体3,5-DBCAT得到1个电子变成高自旋的Co(Ⅱ),3,5-DBCAT转化为3,5-DBSQ,分子的磁矩升高.在5～30K范围内,高自旋态的弛豫速度常数k_VT与温度无关,弛豫行为表现为隧道效应;而在30～70K之间,光照射后高自旋态弛豫的活化能为252cm^-1.     

MOLECULAR AND CRYSTAL STRUCTURE OF (η~6-BENZOPHENONE)TRICARBONYLCHROMIUM(0)

<正> The crystal of (η6-C6H5C(O)C6H5)Cr(CO)3 belongs to monoclinic system with space group P21/n. The cell parameters are: a=ll.068(2), b= 7.501(2), c=17.174(2) A, β=91.22(2)0, V=1425.4(8) A3, Z=4. The structure was solved by the analysis of 1745 observed reflections recorded on CAD-4 diffractometer. The final R=0.053.