直接从β谱提取100Sr的β衰变的强度函数

借助于准单能电子束, 事先校正了β望远镜探测器的响应函数. 利用该探测器测量了从在线同位素分离器(美国布洛克海汶实验室的TRISTAN)引出的¹⁰⁰Sr及其衰变链的β谱. 然后直接从测得的β谱取出¹⁰⁰Sr的β衰变的强度函数. 基于图解B-B模型计算了容许伽莫夫-泰勒型的¹⁰⁰Sr的β强度函数, 其结果与实验值符合较好.     

二维随机三角点阵上O(3)σ模型β函数的研究

用改进的蒙特卡洛重正化群方法讨论了二维随机三角点阵上O(3)σ模型β函数行为.在弱耦合区的行为与二圈图微扰论的结果一致,g>0.8以后,β函数下降陡度突然增加,反映了高阶微扰项及非微扰项的贡献.     

直接从β谱提取~(100)Sr的β衰变的强度函数

借助于准单能电子束,事先校正了β望远镜探测器的响应函数。利用该探测器测量了从在线同位素分离器(美国布洛克海汶实验室的 TRISTAN)引出的~(100)Sr及其衰变链的β谱。然后直接从测得的β谱提取出~(100)Sr的β衰变的强度函数.基于图解B-B模型计算了容许伽莫夫-泰勒型的~(100)Sr的β强度函数,其结果与实验值符合较好。     

二维随机三角点阵上SU(3)×SU(3)手征模型β函数的研究

用蒙特卡洛重正化群方法讨论了二维随机三角点阵上SU(3)×SU(3)手征模型的β函数行为,得出它的行为与四维SU(3)规范理论模型的β函数相似,但强、弱耦合区的过渡更为平滑,不存在尖锐的小峰,标度区从β=5.8开始.     

二维随机三角占阵上SU(2)×SU(2)手征模型β函数的研究

用蒙特卡洛重正化群方法讨论了二维随机三角点阵上SU(2)×SU(2)手征模型的β函数行为,得出它的行为与四维SU(2)规范理论的β函数相似,但强、弱耦合区的过渡更为平滑,不存在尖锐的小峰,标度区从β=1.6开始.     

二维随机三角点阵上SU(2)×SU(2)手征模型β函数的研究

用蒙特卡洛重正化群方法讨论了二维随机三角点阵上SU(2)×SU(2)手征模型的β函数行为,得出它的行为与四维SU(2)规范理论的β函数相似,但强、弱耦合区的过渡更为平滑,不存在尖锐的小峰,标度区从β=1.6开始.     

二维随机三角点阵上SU(3)×SU(3)手征模型β函数的研究

用蒙特卡洛重正化群方法讨论了二维随机三角点阵上SU(3)×SU(3)手征模型的β函数行为,得出它的行为与四维SU(3)规范理论模型的β函数相似,但强、弱耦合区的过渡更为平滑,不存在尖锐的小峰,标度区从β=5.8开始.     

关于单元体系Cu的玻璃转变过程中动力学不均匀性的研究

基于分子动力学模拟技术，采用非高斯参数α_2(t)来描述单元体系Cu的玻璃转变过程中动力学不均匀性的变化.研究表明在β弛豫阶段，非高斯参数α_2(t)随时间的变化满足幂律函数，而非高斯参数峰值α_(max)和β弛豫时间τ_β与温度的关系均符合Arrhenius函数，且温度越接近玻璃转变温度T_g，体系的动力学不均匀性越明显.     

关于单元体系Cu的玻璃转变过程中动力学不均匀性的研究

基于分子动力学模拟技术,采用非高斯参数α_2(t)来描述单元体系Cu的玻璃转变过程中动力学不均匀性的变化.研究表明在β弛豫阶段,非高斯参数α_2(t)随时间的变化满足幂律函数,而非高斯参数峰值α_(max)和β弛豫时间τ_β与温度的关系均符合Arrhenius函数,且温度越接近玻璃转变温度T_g,体系的动力学不均匀性越明显.     

任意两个相干态的叠加态的相位分布和Wigner函数(英文)

从相位分布和Wigner函数两个方面研究了任意两个相干态|β〉and |mβeiδ〉的叠加态的量子统计性质.结果表明这种叠加态的非经典特性与β2,振幅系数m,相干态间的位相差δ以及叠加系数间的位相差都有关.当参量选择合适,这种叠加态存在着量子效应.计算了两个相干态等几率混合系综的相位分布和Wigner函数,经过与前者比较,结果表明由于相干项的存在,使得叠加态具有很好的量子力学行为.     

高压下β-BaCu_2S_2电子结构和光学性质的第一性原理研究

本文采用密度泛函理论方法对β-BaCu_2S_2的电子结构和光学性质进行了理论计算和分析.优化后的晶格常数与实验值符合良好.通过能带分析表明该晶体是一种直接带隙半导体,得出的带隙值为0.562 e V,与其他理论计算方法得出的结果接近.对介电函数的计算表明β-BaCu_2S_2是一种各向异性材料,随着压强的增大,介电函数虚部向高能区域移动,且峰值变高.计算所得静折射率的平方近似于静介电常数,与理论公式符合良好.随着压强的增加,晶体的光学常数如吸收系数、反射率、折射率和能量损失函数曲线均向光子能量增大的方向移动.研究表明加压是改变β-BaCu_2S_2晶体电子结构、调制光学性质的有效手段.     

复杂粒子出射几率中聚合几率γβ的能量依赖

复杂粒子出射几率中聚合几率γ_β是一个复杂的函数. 我们假设γ_β=γ_β(A, E)[ε_β/MeV]^χ     

β-PTCDA的电子结构和光学性质的第一性原理计算

基于密度泛函理论,采用第一性原理赝势平面波方法研究了β-PTCDA分子晶体的能带结构、分波态密度和光学性质,通过分析不同种类原子的不同电子态在不同电子能级中的贡献,获得β-PTCDA分子晶体的光频介电常数、光吸收系数、折射率和能量损失函数等随光频的变化规律.结果表明:β-PTCDA作为一种直接带隙的窄带隙有机半导体,对费米能级贡献较大的电子轨道为苝核的C 2p以及O 2p电子态,即价带顶;对导带底贡献较大的为C 2p及O 2p电子态,包括酸酐C原子;其在光子能量为2～10 eV的区域具有强的光吸收特性,以及明显的双轴各向异性;在介电函数实部ε1(ω)＜0的光频区域,β-PTCDA分子晶体具有各向异性电导率,且与能量损失函数相一致.     

β-PTCDA的电子结构和光学性质的第一性原理计算（英文）

基于密度泛函理论,采用第一性原理赝势平面波方法研究了β-PTCDA分子晶体的能带结构、分波态密度和光学性质,通过分析不同种类原子的不同电子态在不同电子能级中的贡献,获得β-PTCDA分子晶体的光频介电常数、光吸收系数、折射率和能量损失函数等随光频的变化规律.结果表明:β-PTCDA作为一种直接带隙的窄带隙有机半导体,对费米能级贡献较大的电子轨道为苝核的C 2p以及O 2p电子态,即价带顶;对导带底贡献较大的为C 2p及O 2p电子态,包括酸酐C原子;其在光子能量为2~10eV的区域具有强的光吸收特性,以及明显的双轴各向异性;在介电函数实部ε1(ω)0的光频区域,β-PTCDA分子晶体具有各向异性电导率,且与能量损失函数相一致.     

复杂粒子出射几率中聚合几率γ_β的能量依赖

复杂粒子出射几率中聚合几率γ_β是一个复杂的函数.我们假设γ_β=γ_β(A,E)[ε_β/MeV]~x研究与能量的依赖关系.X=0.425对18个反应的微分能谱(dσ/dε)都有最佳拟合.由此提取γ_β(A,E),对同一复合系统的γ_β(A,E)值很接近,随着复合系统质量数A的增加,γ_β(A,E)也增加,特别是对于α衰变核~(210)Po,γ_β(A,E)明显地大于其它复合系统.     

阻尼型高温直流超导量子干涉器磁强计的设计

理论分析了超导环路与一个电阻并联结构的直流超导量子干涉器(dc-SQUID)的特性.给出了这种阻尼型dc-SQUID的电压噪声谱密度、传输函数和磁通噪声谱密度随偏置电流变化的曲线.与无阻尼型高温器件比较，调制参量β大于1的阻尼型高温dc-SQUID磁强计具有高稳定性和易调试等优点.当β大于4时，因传输函数的增大，阻尼型dc-SQUID还能降低它的磁通噪声谱密度从而提高磁强计的检测灵敏度.根据现有高温超导薄膜器件的工艺条件，设计了β等于4的阻尼型高温dc-SQUID磁强计的芯片、其磁通噪声和磁场噪声的理论值 关键词：     

正压大气环流中的曲面周期波和孤波

大尺度正压大气环流的波动特征对理解气候变化具有重要的意义,而非线性浅水波方程组是描述大尺度正压大气环流的原始控制方程.本文对线性方程的复变函数解,通过二次适当的移植,求得浅水波方程组的发展方程的扰动位势的实变函数解,该实变函数解析解由基流项和波动项两部分组成.其中基流由波数、波速、β效应、变形半径和时间的任意函数共同决定;波动项与β效应有关.分析表明,在大尺度正压大气环流中扰动位势存在曲面的周期波和孤波的现象,周期波与孤波相互调制而呈现不稳定性;当多个周期孤波同时出现时,则彼此独立传播;扰动位势波动项中的时间任意函数对曲面周期孤波的波幅有调制作用,可控制波的产生、发展和消失.所得结果对研究大气波动现象和气候变化具有一定的理论参考价值.     

在北京正负电子对撞机上采用小包络函数永久磁铁方案的可行性

本文叙述了可供北京正负电子对撞机(BEPC)选择的小包络函数(Mini-β)永久磁铁方案的设计原则及主要参数.该方案设想BEPC储存环南、北对撞区分别设计为Mini-β插入节和一般插入节;弧区和注入区保持现结构不动.Mini-β插入磁铁为一深入谱仪内部的永久磁铁,谱仪大门外侧置一垂直方向聚焦的电磁铁,可有效地补偿增能过程中永久磁铁带来的动力学扰动.主要设计参数为βx*=1.2m,βy*=0.036m,永久磁铁长度和梯度分别是0.5m和8m/T,设计亮度与现运行模式相比可望增加到三倍左右.     

上海光源储存环磁聚焦结构设计

上海光源是一台正在建设中的低发射度第三代同步辐射光源. 经过优化后, 储存环有两种直线节长度, 周长432m,在能量3.5GeV下束流发射度为3.9nm.rad, 直线节处的β函数和色散函数有足够的调节范围. 跟踪研究表明, 即使带上磁铁高阶场误差, 储存环仍有足够大的动力学孔径和能量接受度.     

HIRFL-CSR主环电子冷却模拟计算

以¹⁶O⁸⁺为例,用电子冷却模拟程序计算了冷却时间随离子能量、初始发射度、初始动量分散、离子流强以及离子电荷态的变化规律,研究了储存环在冷却段的β函数和色散函数对冷却时间的影响.