单激光器双光子三维光存储系统设计

设计了一种单激光器双光子三维光存储系统。区别于目前普遍采用的双激光器方案,单激光器双光子三维光存储系统结构紧凑、体积小、光程短、所需元器件少。通过衍射光学元件的使用,实现了单一激光器,单一物镜和单一主光路的目标。该系统的聚焦伺服线性区为4λ,与现有的DVD伺服系统兼容。系统选层距离与衍射光学元件的位移距离呈近似的线性关系,选层伺服易于控制。当选层厚度为0.3mm时,衍射光学元件的最大位移距离为5.254mm,系统所需空间小。衍射光学元件表面微结构的最小环带间距为18.202μm,高度为1.6μm。     

双光子吸收光致变色三维光存储实验研究

介绍了双光子吸收光致变色光存储的存储原理，利用单光束双光子吸收三维光存储和反射式荧光共焦扫描读出实验装置，分别进行了写入激光功率、曝光时间和存储深度不同时双光子吸收光致变色三维光信息存储特性(读出信号强度和存储点尺寸)的实验研究。结果表明，读出信号强度主要取决于写入时的激光功率和曝光时间。读出信号强度在激光功率较低时与写入激光功率的平方成正比，而当写入激光功率大于一定值时，读出信号强度达到了饱和。读出信号强度随着曝光时间的增加也明显地呈现出饱和效应。此外，读出信号强度随着存储深度的增加明显地减弱了。存储点尺寸随着写入激光功率的增大、曝光时间的增长也迅速增大。较高的写入激光功率和较短的曝光时间有利于信息的高速存储。     

三维光存储中光束轴向整形研究

双光子三维光存储是实现高密度光存储的重要方法。在进行双光子三维光存储实验过程中,经过一段时间曝光后,存储点的尺寸在纵向和横向上不同,其根本原因在于圆高斯光束在空间两方向分布上不同。为了改善存储点的空间分布,通过模拟仿真从理论上证实了采用椭圆高斯光束改善存储点纵向分布的可行性。并且还讨论了光斑整形方法,对一种腔外加光学元...     

单光束双脉冲、双波长巨脉冲Cr:LiSAF激光器

为实现单光束、双波长、双脉冲Cr:LiSAF调Q激光输出,实验中创造性地采用高压方波驱动电光Q开关实现了双波长、双脉冲的Cr:LiSAF可调谐激光输出。获得了波长分别为890nm与900nm,脉冲能量分别为31mj与38mj,脉冲宽度分别为30ns和27ns,脉冲间隔82μs的单光束、双波长、双脉冲Cr:LiSAF调Q激光输出,双脉冲的不同轴度不大于0.15mrad。为差分吸收激光雷达系统所需单光束、双波长、双脉冲激光器的进一步研制奠定了良好的理论与实验基础。     

单波长单光束真彩色彩虹全息图制作技术

介绍了一种单波长单光束真彩色彩虹全息图制作技术。先制作三片彩虹编码片,然后 利用图像处理软件对图像进行分色并输入LCD 液晶屏作为掩模,用单光束光路制作真彩色彩虹全息图。这种方法解决了传统方法中三分色片对位困难和制作分色片手续繁琐两个问题。给出了实验结果。     

二苯乙烯衍生物掺杂聚合物的双光子漂白三维光存储研究

设计并合成了3种具有较高双光子吸收截面的新型二苯乙烯衍生物双光子生色团,利用在飞秒激光下的双光子漂白现象,在掺杂有3种二苯乙烯衍生物的聚甲基丙烯酸甲酯薄膜内进行了三维数据光存储实验,研究了三者的双光子漂白能力并分析了激发功率对双光子荧光行为的影响。双光子漂白光存储的特性表明:曝光时间一定时,降低激发功率可以提高分辨率;激发功率不变,降低曝光时间也可以提高分辨率;但要提高存储速度,需用较大的激发功率。采用较大的激发功率(13.4mW)和较短的曝光时间(20ms),利用双光子写入和读出方法在掺杂薄膜内部实现了三维超高密度光存储,理论存储密度可达14Gbit/cm3。双光子漂白速率对激发功率的依赖关系的研究表明,双光子漂白的机理涉及到三个光子的协同作用。     

一种新型芴类衍生物的双光子光致漂白三维光存储

基于光致漂白的双光子吸收三维光信息存储原理,以钛蓝宝石飞秒脉冲激光在一种新型光致漂白材料芴类衍生物BMOSF中进行光致漂白双光子信息写入和读出的实验研究,实现了6层光信息存储,信息点间距和信息层间距分别为8和10μm;采用MATLAB软件对6层信息点进行信号强度识别和信号点强度对比.实验表明,芴类衍生物BMOSF可以用...     

单光束俘获微粒模型

1 引言 单光束俘获提供了一个有效且无损地控制生物细胞的新方法。A.Askin首先发现细菌或者微米大小的非导电介质不球能够用这一简单技术实现俘获。今天这一技术已被运用到各     

光束传输的三维模型

采用激光雷达散射截面(LRCS)测量系统,在1.06μm激光波段,测量了1″级四面体角反射器俯仰角0º时,方位角±50º范围的LRCS,并对由四面体角反射器组合而成的梯形合作目标进行了俯仰角0º～24º变化时,方位角±64º范围的激光雷达散射截面测量,角分辨率1º。给出了实验曲线与数据,实验结果与理论计算较好吻合。表明合理选择角反射器组合形式,保证加工精度,可以增强反射信号,扩大光测范围,实现在恶劣条件下,雷达的远程和大角度范围跟踪。最后讨论了影响测量精度的原因。     

基于双光束耦合的双光子全息屏蔽光伏空间孤子

证明了在双光束耦合的外加偏压的双光子光伏光折变晶体中存在一种新的全息屏蔽光伏空间孤子。在信号光远小于抽运光的条件下得出了亮（暗）孤子的解析解。数值模拟了这种孤子在稳态条件下的演化特性。结果表明：在给定的参量情况下,晶体可形成稳定的双光子明（暗）全息屏蔽光伏空间孤子。     

单光束全息术及其应用

本文简要论述了单光束全息的特点，给出了主要的一些实验方法和应用。     

VRM腔高光束质量高功率双波长激光器

研制的双波长短脉冲激光器采用大模体积腔+渐变反射率输出镜技术,对二极管泵浦棒状激光介质产生的热透镜及热退偏进行补偿,在500 Hz下实现了谐振腔短脉冲能量140 mJ,脉宽约17.76 ns的1 064 nm激光输出,20 min能量不稳定性RMS值小于0.3%,激光光束质量M21.6。该实验结果与采用MOPA技术路线谐振腔+预放的方式技术指标相当,但采用谐振腔的技术路线结构简单紧凑。采用水热法生长抗灰迹效应的GTR-KTP晶体作为倍频晶体,相位匹配方式选择Ⅱ类相位匹配,倍频后532 nm激光单脉冲最高能量96 mJ,最高倍频效率68.6%,激光光束质量M22.1。通过能量调节设计,实现了线偏振态1 064 nm和532 nm激光功率连续可调共光轴输出。     

单波长与双波长探测平流层臭氧的比较

本文利用安微光机的多波长紫外差分吸收激光雷达∧［1］的探测结果,在平流层背景气溶胶情况下,比较单波长（308nm）距离差分方法和双波长（308-355nm）差分方法受气溶胶和温度影响的结果,比较结果表明：单波长距离差分方法受温度变化和气溶胶的不均匀影响较大,双波长差分方法受影响较小,两种方法的处理结果有明显差异,30天的平均结果表明,在19km以下,单波长结果与双波长结果相差较大;在19～35km高度区间,单波长结果与双波长结果的相对误差小于12%。     

高反射率的双光束单检测通道测量法

介绍一种能同时克服光源波动及探测器系统非线性对测量精度影响的高反(透)射率测量方法,在6328(?)及1.15μm波长处已分别获得优于±1×10~(-4) 与±5×10~(-4)的重复测量精度.     

高斯光束整形为平顶光束的双凸非球面镜的数值模拟与分析

在高斯光束整形为平顶光束的理论基础上,通过数值模拟,具体分析几个特性参数对两个凸非球面镜的子午截面曲线的影响,根据ZEMAX等光学软件对非球面镜子午截面曲线表达式输入要求,拟合得到误差尽可能小的双凸非球面镜系统结构。     

单光束逆投影全息术及其应用

提出一种利用单光束逆投影技术记录彩虹全息图的方法，应用于模压全息的制作可以提高全息像的分辨率和降低色模糊。     

双光栅非相干组束系统单光束耦合效率分析

为了保证组束激光的光束质量,在非相干光纤激光组束系统中再引入一个与之平行的衍射光栅.这种双光栅非相干组束系统的单光束耦合效率是单程耦合腔效率和光栅衍射效率的合成,通过理论分析和数值计算,结果表明在设定的组束参数下双光栅非相干组束系统的单光束耦合效率可以达到75.9%左右.