缺少一个数态的相干态

引入一种新的量子光场态／ａ，ｍ〉，它是是由相干态／ａ／〉去掉一个数态／ｍ〉后经归一化得到，研究了ｍ顺次取不同值时态／ａ，ｍ〉的各种量子统计性质，这相当于用一根探针在相干态内部顺次扫描数态观察各不同数态在决定相干态性质上所起的作用由此得到了一些很有意义的结果，其中特别是我们发现了这样一量子光场态－－它们表明反群聚与后松分布这两种非经典光即使在单模情况下也只是基本等价而不是完全等价。     

制备相干态腔场GHZ态

提出了一种利用简并Ⅴ型三能级原子与相干态光场(大失谐条件下)Raman相互作用实现类自旋的腔场Greenberger-Home-Zeilinger(即GHZ)态的新方案。     

利用GHZ态实现多原子缠结态的量子隐形传态

提出一种利用GHZ态实现多原子缠结态的量子隐形传态方案.当作为量子通道的GHZ态含有一个单模高Q腔时,大大地简化了量子稳形传态中的联合测量过程.     

基于Cluster态和Bell态的任意三粒子态远程制备

本文提出了一个新颖的基于四粒子cluster态和Bell态制备任意三粒子远程制备方案.在发送者(Alice)对自己手中的粒子做正交完备测量,接受者(Bob)对自己手中的粒子做适当的幺正变换后,任意三粒子远程制备成功.对于Alice的两种不同的正交完备基测量的情况,分别计算了远程制备成功的概率.另外,本方案成功制备的概率在一般情况和一些特殊情况下是可以计算的.分析结果表明:在一般情况下,远程态制备可以以1/8的概率实现;但在一些特殊情况下,成功的概率可以提高到1/4、1/2,甚至1.     

高电荷态同质异能态的寿命

分析了带电原子由于缺少内转换(同质异能态)或电子俘获跃迁(β衰变)引起的核寿命的变化.理论预言了随着电荷态的增加,内壳的电子在核表面的电子密度降低,内壳电子能级也降低,不稳定原子核的寿命由于前一原因而缓慢增加,但当内壳电子能级降到特殊能量时产生剧烈增加.比较了由于不同的跃迁能量和跃迁类型对内转换过程的半衰期的影响,并将计算的理论值与一些实验测量值进行了比对.并开发了进行这类计算的公共计算程序.     

四光子相干态是类虚化态

Ｓｒｉｎｉｖａｓａｎ和Ｌｅｅ从一个真实的量子辐射场的物理态和与之对应的非物理态的分布函数出发，引入了量子辐射场的虚化态（Ｒ．Ｓｒｉｎｉｖａｓａｎａｎｄ．Ｃ．Ｔ．ＬｅｅＰｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．Ａ２１８（１９９６）１５１），接着，Ｄｅｌｉｍａ等人又真实的物理态出发引入了虚化态的概念，并表明奇偶相干态是一种类虚化态（Ａ．Ｆ．ｄｅｌｉｍａｅｔａｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ，Ａ２９９（１９９７）４１１）。本文证明量子     

一个描写谐振动的态──相干态

在量子力学中,谐振子常用能量本征态描述其所处的状态。但是,能量本征态只反映了谐振动一个方面的特征,即能量或振幅,而对振动的位相特征却没有涉及。如果有两个谐振子,它们在经典描写下有相同的频率和振幅,但有不同的初位相,那么在量子力学中,这两个振子的运动状态怎样区别呢? 显然,只用能量本征态是不能反映运动状态的全部特征的。而在量子力学中讨论谐振子、光场等状态时,如果用相干态来描述,不但有比较直观的经典类比,而且在很多问题里也使计算更为简化。1.谐振子的能量本征态; 由谐振子的哈密顿求解能量算符的本征方程,得到本征值和本…     

利用Bell态实现量子隐形传态

量子隐形传态利用了量子的纠缠特性,在物理层实现了不可破译的量子密码通信.文章从信息论的角度描述了量子纠缠态的特性,给出了实现量子纠缠态的物理门线路;利用该量子纠缠态的量子线路,分析隐形传态的通信模型,给出了利用Bell态实现隐形传态的简单结构的量子线路,证明该量子线路是可行的,为进一步研究量子密码通信提供参考.     

纠缠相干态的量子隐形传态

提出利用双模纠缠相干态作为量子信道，实现纠缠相干态量子隐形传态的方案. 分别在非正交的相干态表象和另一个由相干态构成的正交态表象对双模纠缠相干态的隐形传态进行具体分析. 发现在相干态表象，虽然只要线性光学元件就可以完成隐形传态，但成功的概率小于1/2，而在正交态表象，只要能分辨4个由相干态构成的Bell态，成功的概率就是1. 关键词： 隐形传态 纠缠相干态 纠缠相干态量子信道     

关于项态与原子态的讨论

从原子多体问题的哈密顿量出发，讨论了电子组态、项态及原子态的形成机制，指出了某些教材中原子态与项态混用的原因，给出了正确概念。     

利用五粒子簇态实现四粒子态的量子隐形传态

主要研究了运用五粒子簇态作为量子通道来实现特殊形式的四粒子态的量子隐形传态方案.该方案运用了量子力学中量子纠缠的理论.在这个方案中,发送者只需要进行五粒子冯·诺依曼投影测量,接收者根据发送者的测量结果,通过在其量子位上执行一些适当的幺正变换得出原始的四量子比特状态.提出的这个方案可以很好地应对一般的窃听方式.     

通过cluster态实现两粒子纠缠态的量子几率隐形传态

提出通过一个四粒子cluster非最大纠缠态作为量子信道来实现一未知两粒子纠缠态的量子几率隐形传态方案。在此方案中,纠缠态可以实现一定的几率传输,此几率由cluster态中绝对值较小的两个系数决定。如果我们用cluster最大纠缠态作为量子信道,此时几率隐形传态就成了一般的隐形传态,即成功传输的几率为100%。     

非简谐振子广义相干态的叠加态

研究了非简谐振子广义相干态的叠加态的非经典性质，得到了出现周期性压缩现象的充要条件并给出了反聚束效应与叠加系数之间的关系． 关键词：     

对介子态和非qq态的认识

通过对玻色共振态强子的Regge轨迹行为的分析和与夸克模型预言的比较,来认识现已发现的标量粒子态,张量粒子态和赝标粒子态的实质.指出其中若干共振忠明显地属于非qq态.     

何谓纠缠态

 目前,关于纠缠态(Entanglement)的文章在国外一些科技期刊上屡屡出现,例如2004年的《物理评论通讯》(PhysicalReviewLetters)几乎每期都登载有有关“纠缠态”的学术论文。本刊2004年第2期所载方玉田同志的文章《谈谈纠缠态》学术性较强,现拟向读者简介“何谓纠缠态”(下面提到的“态叠加原理”参见方文,不作解释了)。     

微观数字态

当组成电子系统的元件或神经系统的细胞的尺度(或其间隙)缩至纳米量级以下时,量子规律必然要起作用.在这种超微结构中表达的一个二进制数,就相当于系统的一个微观态,这些微观态的复杂性由二进制数的位数确定.从不同形式的不对易代数,可得到微观数字态的不同表示,反映了理论上量子规律的多样性.要选择合适的不对易代数,必须通过实验才能获得.另外,把“拟荷”这个抽象概念与微观体系的能级联系起来,使之成为可观测的物理量,从而可应用物理方法对微观数字系统进行定量分析.     

偶、奇相干态的光子湮灭态

最近 ,Zong ZhengXin等研究了玻色产生算符a∧ + 重复作用k次下通常偶、奇相干态 |α〉e,o的光子激发态 |α ,+k >～a∧ +k|α >o ,e的非经典特性 [3]。本文讨论 |α >e ,o在玻色产生算符的逆算符a∧+ -1的重复作用k次下的光子湮灭态 |α ,-k >～a∧+ -k|α >o,e的量子统计特性。     

三粒子纠缠相干态的隐形传态

提出了一个利用一个两粒子最大纠缠相干态和一个三粒子纠缠相干态作为量子信道进行三粒子纠缠相干态隐形传态的方案.该方案只需线性光学操作和双模光子数测量.计算结果表明,应用本方案的设置,隐形传态成功的概率与所用的相干态的平均光子数有关,反映了纠缠相干态的非正交特性.     

相干态的叠加态的量子统计性质

本文研究了相干态的叠加态的量子统计性质.结果表明,相干态的叠加态仅存在奇次幂的高阶压缩效应,而不存在偶次幂的高阶压缩效应.给出了高阶压缩和高阶反聚束效应与叠加系数间的函数关系.高阶压缩要求叠加系数的辐角取值满足cosθ>exp(-2|α|²),而高阶反聚束效应则要求0.5π<θ<1.5π.奇偶相干态的有关结果均作为特例应包含在本文的一般结论之中.     

三粒子纠缠Ｗ态的隐形传态

提出利用三个二粒子纠缠态作为量子信道，实现三粒子纠缠Ｗ态的隐形传态的方案.首先考察量子信道是最大纠缠态的情形，然后进一步考察量子信道是非最大纠缠态的情形.发现在量子信道为非最大纠缠态时，通过引进一个辅助粒子，并构造一个幺正变换矩阵，即可以一定的概率完成三粒子纠缠Ｗ态的隐形传态. 关键词： 隐形传态 三粒子纠缠 纠缠Ｗ态 非最大纠缠量子信道