赝标介子的唯象模型(Ⅱ) 电磁形状因子

本文直接以平底势计算得到的赝标介子波函数,在欧氏空间中计算出物理的0~-介子的类空电磁形状因子。数值结果表明,在适当选择参数下,理论计算的结果能和实验相符合。     

赝标介子的唯象模型(Ⅱ)——电磁形状因子

本文直接以平底势计算得到的赝标介子波函数,在欧氏空间中计算出物理的0^-介子的类空电磁形状因子。数值结果表明,在适当选择参数下,理论计算的结果能和实验相符合。 关键词：     

关于束缚态介子波函数的几率解释

本文以近平底势下的0^-介子波函数为例,一方面,认为由四维协变的B-S方程解出的介子波函数在等时极限下所给出的三维位形空间波函数有几率振幅的意义,利用它计算了介子的2>;另方面,直接从四维B-S波函数出发,先算出介子的类空形状因子,然后由其零点斜率导出2>,数字计算表明二者有较好的符合（只标量耦合情形误差略大,约达30％）,从而表明:尽管四维B-S波函数不明确具有几率振幅的意义,但是,由它在等时极限下得到的三维位形空间介子波函数被赋予几率振幅的解释却是合理的。     

二维色动力学的红外结构和电磁形状因子

本文讨论了1+1维 QCD 理论的一个模型.在这个模型里,应用’t Hooft 的1/N 展开技巧,并考虑到非阿贝尔规范理论的红外结构的影响,段定了g²（t）～(1/(t^k-1)),从而给出层子的传播函数和介子的 Bethe-Salpeter 方程以及波函数的性质和特点.进一步计算了介子的电磁形状因子和深度非弹过程的结构函数。计算结果表明,如果实验上给出的电子与介子深度非弹行为和电子与质子深度非弹行为接近,则要求标征红外行为的 k 应不大于2.     

在量子色动力学中转换电磁形状因子FA1π（q2）的大动量行为

本文运用算符乘积展开和重整化群的方法,研究和给出了在量子色动力学中的1⁺⁺介子B-S波函数和A₁-π转换电磁形状因子的大动量行为,并讨论了可能的实验检验。     

自旋1/2的正反费米子电磁束缚态的近似的B-S波函数

本文在梯形近似下,求解了自旋1/2的正反费米子电磁束缚态的Bethe-Salpeter方程.除得到标准的满足 Balmer 系的本征值外,还得到了明显具有相对论协变性,具有正确解析性,满足谱条件的近似的 B-S 波函数.以η⁰→γ+（e⁺e^-）和η⁰→γ+（μ⁺μ^-）为例,表明上述所得到的近似波函数能方便地用来计算相对论电磁束缚态的产生、湮灭和跃迁等问题.     

光生相对论的（μ+μ-）,（e+e-）仲原子

本文应用复合场论微扰展开式和相对论的 B-S 近似波函数,计算了类似于 Primakoff 效应的光生相对论的（e⁺e^-）,（μ⁺μ^-）仲原子的过程.结果与通常点模型的计算结果不同,这里多得出了一个新的形状因子.这表明在通常的Primakoff 效应中也将存在类似的修正.     

量子色动力学中的e++e-→π+q+q过程

本文利用QCD的渐近自由性质,求出一条腿动量平方固定另一条腿动量平方趋于无穷大时的波函数,并把它应用于计算e⁺+e^-→π+q+（?）过程（其中π介子相对于层子喷注轴有大的横动量）。计算结果表明,这个过程对e⁺+e^-→强子截面的贡献比e⁺+e^-→g+q+（?）过程的贡献小得多。     

核子结构对质子俘获μ- 介子的影响

本文指出由于费曼—盖尔曼理论中弱相互作用与电磁相互作用的相似性,矢量耦合部分对质子俘获μ^-介子的贡献与核子的电磁形状因子相联系。本文给出了在重正化的V-A弱作用下质子俘获μ^-介子几率的公式,并根据电子核子散射的实验结果估计了核子的电荷、磁矩分布对μ^-介子俘获几率中矢量耦合部分贡献的修正。     

层子模型中的不具有SU6对称的波函数及其应用

本文在层子模型的基础上,用[2]中给出的基态介子、重子波函数的一般形式,在一些假定下,构造了不具有 SU₆对称性的介子、重子波函数;用这些波函数去解释介子、重子的电磁、弱作用性质,得到许多与实验相符合的结果.这种不具有 SU₆对称性的（（1⁺）/2）重子波函数可以给出质子的反常磁矩,而不需要在层子的等效电磁作用哈密顿量中引入层子反常磁矩项,也可以较好地解释中子的磁矩.     

层子模型里介子的波函数和能级

本文利用Bethe-Salpeter型的方程处理了层子模型中的介子内部波函数,指出如果层子和反层子之间的作用可以用一个赝标型位阱来代表,那么0^-和1^-介子将满足相同的近似迳向波动方程,从而导致SU₆对称性。我们以前曾经证明赝标型位阱是唯一可以导致这个对称性的单一型位阱。我们的位阱是V=V₀+V₁,V₀代表一个超强的深位阱,它的作用是降低层子的原始质量M,使它的有效值M′变得很小,使得层子在强子内部的运动是相对论的。V₁代表数量级为1/M的简谐振子位阱,另外还引入一个张量力来解释自旋和轨道角动量相同态的能级分裂。我们得出基态和角动量激发态0^-和1^-介子的解,基本上解释了所有观察到的介子。我们的理论可以同样处理重子态,只要唯象位阱V₀只有介子的值的一半。     

深度非弹光子结构函数计算的一种方法

本文利用矢量为主模型, 假定ρ⁰介子内的价夸克分布函数可以用π⁰介子内的价夸克分布函数描述, 并且利用我们已经给出的在带头对数近似下π介子价夸克分布函数的解析表达式^[13], 加上类点分量的贡献, 讨论并计算了光子结构函数的行为, 和现有的实验数据进行了比较, 本文的理论结果和实验符合得较好.     

关于层子模型中的电磁形式因子与结构波函数的积分表示

虽然从B-S方程出发,用谐振子位势来讨论介子的质谱,可以得到较好的结果,但是当用这样得到的近似波函数来计算电磁形式因子时,却给出形式因子对类空的q²为复数。本文指出,出现上述不合理结果的原因,在于所得的近似波函数不具有正确的对P₀的解析性。为了保证这种解析性同时又使波函数保持协变形式,比较适当的方法是,利用戴逊证明的定理将波函数写成积分表示。另外,根据波函数在x=0点为有限的物理要求,我们还给出了积分表示中的谱函数所应满足的一些求和条件。     

层子间近平底势作用下的膺标介子波函数

由相互作用势需满足相对论协变性的要求及势是由交换多种粒子而产生的考虑,提出一种构成强子的层子间作用的近平底势.按该势计算了0^-介子的波函数,并把计算结果与其他势的结果作了比较.结果表明,近平底势具有一些明显合理的性质,特别是它能给出π介子的物理半径.     

α粒子模型下的π--12C散射

本文应用独立α粒子模型波函数,在Glauber理论下,计算了共振区内一系列能量（T_π=-120、150、180、220、260MeV）下的π^--¹²C弹性散射微分截面。理论与实验结果较好地符合。在截面对于波函数敏感的低能区域,本文结果比前人同类结果有明显改进。     

原子核中的△（1236）对（p,π+）反应的影响

我们假定了一个p→Δ⁰+π⁺的一核子模型,在平面波玻恩近似下,把Δ⁰波函数取为谐振子形式,计算了²⁶Mg（p,π⁺）²⁷Mg 反应的微分截面.为了比较,在同样近似下,对 p→n+π⁺的一核子模型,也做了计算.结果表明,两种机制给出的角分布,无论大小和形状都有明显的差别.对于Δ⁰波函数,我们还选取了高动量成分较大的 Eckart 形式,由计算结果看出,它比谐振子波函数有很明显的改进.这表明,（p,π⁺）反应对束缚态波函数的高动量成分很敏感.     

重层子模型中介子的衰变过程

本文利用重层子模型^[1]中得到的介子B-S波涵数讨论介子的轻子型弱衰变、电磁衰变和各种二体强衰变过程. 除了解释f_π≈f_K, 1^－→l⁺l^－等过程外, 计算得到的各种强衰变宽度也都同实验基本符合.     

D介子衰变Γ（D0→K+K-）/Γ（D0→π+π-）

考虑强作用修正对D⁰介子衰变的影响,用Gilman和Wise^[1]的方法,导出ΔC=1的等效哈密顿量,算得Γ（D⁰→K⁺K^-）/Γ（D⁰→π⁺π^-）～1.26,简单讨论了这种计算方法中的一些问题。     

关于产生S态（π+π-）s 原子的直通图

本文求出了梯形近似下（π⁺π^-）_s 态原子的相对论协变的 B-S 波函数,并通过应用这一相对论协变的 B-S 波函数和假设复合场论微扰展开中的最低次项——“直通图”为主,计算了过程π⁺+n→p+（π⁺π^-）_s的截面,讨论了直通图的一些性质.此外,这一计算对如下更有兴趣的过程或许提供了粗略的估计:μ⁺+n→（μ⁺π^-）+p.     

高能强子弹性散射和原子核的短程关联

本文在Glauber近似下,用Jastrow关联的波函数研究了原子核中短程关联对高能强子弹性散射的影响。为此,采用了Jastrow波函数的行列式的形式。对260MeV的π^--¹²C的弹性散射进行了计算,并与实验结果作了比较,结果表明:短程关联对微分截面的影响是很重要的。