高压中温准稳态绝热量热计

本量热计利用准稳态原理设计而成,主要用于测定含油地层岩样的真比热,测试范围0.1—9.0MPa、室温≈550K,绝热控制精度<±0.5％,标准样品纯铜和石英玻璃的测定值与TPRC的常压值偏差约±1％。仪器具有测试快速、换样方便、自动控温,结果直接打印和精度较高等优点。     

氨水混合工质的池内核沸腾换热

对非共沸氨水混合工质的池内核沸腾换热系数在氨浓度为0～100％的范围内进行了测定,并对氨水混合工质的沸腾传热特性进行了分析。利用氨水混合工质独特的热物性,比较了Stephan-Korner,Schlunder和Inoue的双组分混合工质预测关联式,并得出了预测氨水混合工质的池内沸腾换热系数的关联式,其预测精度为±35％。     

可推算非共沸多元混合物临界区饱和蒸气压的新方程

本文根据混合工质假临界温度的推算式,推导出利用各组分等对比态温度的饱和蒸气压计算混合工质的蒸气压的新方程。推算式中的两个与混合物组成及温度有关的系数,可用非临界区用两点文献值标定．用R401系、R404A和 R407系的三元混合工质的文献值与计算值做了比较,泡点压力和露点压力的推算值的绝对偏差平均值小于1．5％。     

共沸混合工质HFC23/FC116沸腾传热实验研究

实验测量了二元共沸混合工质HFC23/FC116的池核沸腾传热特性。实验测量的加热面为紫铜表面,热流密度范围为50kW/m~2～300kw/m~2。同时实验结果与复叠温区常用制冷剂HFC13和R503的传热性能进行了比较。最后通过对实验数据进行多元回归分析,得到了共沸混合工质传热系数计算关联式,此关联式的计算值与实验值的偏差在±10%以内。     

利用超声方法测定北京大钟寺永乐古钟的壁厚

利用超声测厚的方法第一次测定了北京永乐古钟的壁厚。由于采用了交叉触发脉冲重叠法以及适当调节工作频率,从而解决了测量中的实际困难。测量精度约为1.5％。还根据测得大钟的直径和密度,计算出大钟连同其挂钩在内的总重量约为46.6±1吨。     

混合制冷工质蒸发潜热的推算研究

本文定义了新的用于推算混合制冷工质蒸发潜热的对比法则,发现了混合制冷工质蒸发潜热与其纯组分蒸发潜热的无量纲关系有同一化规律;另外,本文还寻找到利用纯组分的特征蒸发潜热拟合混合制冷工质特征蒸发潜热的关系式,以及使用个别数据点标定特征蒸发潜热的方法,进而给出了利用纯工质蒸发潜热计算混合制冷工质蒸发潜热的方程;本文比较了文献中5种二元和三元混合制冷工质的推算值与文献值,平均绝对偏差小于1.5%,精度满足工程应用需要.     

有机磷和硫化合物中磷和硫的原子吸收法测定

磷和硫元素的共振线都在真空紫外区(分别在178nm及180.7nm),用普通的原子吸收分光光度计不能直接测定。我们改进Welz提出的间接测定无机磷酸盐的方法并用于有机磷的微量分析。对若干有机磷化合物作测定,并与容量法测定结果比较,分析误差为±0.3％。有机硫化合物通常以硫酸根形式用容量法测定。我们改进Dunk提出的间接测定硫酸根的原子吸收分光光度法,用于若干样品测定,并与文献测得结果比较,分析误差±0.3％。     

大气参数精度对激光传输预估结果的影响

 通过对不同情况下参数测量误差导致的到靶激光平均功率密度变化的统计,得到了大气参数精度对激光传输计算结果的影响。风速和气溶胶吸收系数测量误差主要来自热晕效应的影响,热晕越强,对计算结果的影响就越大。强热晕时,风速±(5%～8%)的误差可导致计算结果约±10%的误差;气溶胶吸收权重±(10%～20%)的误差可导致计算结果约 10%的误差。强湍流弱热晕时,大气相干长度±(5%～7%)的误差可导致计算结果约±10%的误差。     

球径仪测环半径的测定

本文叙述了测定机械式球径仪测环半径的两种方法:干涉法和反算法,并分析比较了两种方法的精度。反算法既可测量钢球式测环,也可测量刀口式测环,而且测试方法简便。用反算法测定测环半径,测量结果误差为±0.0015mm。     

二元混合工质HFC23/CFC13池核沸腾传热的实验研究

实验测量了二元混合工质HFC23/CFC13池核沸腾传热特性。加热面为紫铜表面,实验测量的压力范围为0.1~0.55 MPa,热流范围为10 kW/m2~300 kW/m2。实验数据同现有经验关联式的计算结果相比较,发现Fu jita andTsutsu i关联式和Thom e and Shak ir关联式对混合工质HFC23/CFC13的传热系数预测较准确,预测值与实验值之差≤±20%。     

静电分析器用的±2O千伏稳定高压电源

本文提出了一种稳定静电分析器用的高压电源的电路。文中对电路的工作原理及特点作了较详细的分析。本仪器的输出电压可自±20千伏变到±5千伏,在所有量程内电压的稳定度(约三小时〕优于±0.015％,波纹电压为1/16,000。二年多来该仪器一直运转正常,操作和维护是比较方便的。     

K±介子与40—48Ca的弹性散射及中子分布的分析

本文在Elikonal近似的框架下, 用K^±N散射分波相移和^40—48Ca的三参数Fermi型密度分布函数计算了K^±与^40—48Ca的弹性散射微分截面; 在比较由各家提供的基本参数所得到的理论计算值与实验符合程度的基础上, 通过调整中子分布函数的参数, 改善了理论计算值与实验值的符合. 结果表明, ⁴⁰Ca的中子分布比较其质子的分布有较小的均方根半径(约小0.15fm)和较薄的表面厚度. 这是与H.F. 计算相容的, 并与其他作者对中能质子与钙的弹性散射分析的结果相一致.     

HC1 270/HC600a的PVTX实验研究

在256-366 K范围内测量了HC1270/HC600a物系9个组成、73组PVTx数据,温度、压力、比容和组成的测量精度分别在±30 mK、±1.4 kPa、+0.18%和±0.33%以内.引入了泡点TVx测量.对两相区实验数据进行了平衡组成推算.     

用液芯光纤研究stokes/anti-stokes拉曼强度比测温

液芯光纤可以使拉曼光谱强度提高103倍。研究了在stokes/anti stokes拉曼光谱强度比测温中如何获得理想测温结果的方法。用长为5.20m、内径为50μm的含C6H6和CCl4混合液体的液芯光纤,获得了高强度CCl4的±218cm-1,±314cm-1和±459cm-1的拉曼光谱。利用各光谱带的stokes与anti stokes的强度比(Is/Ia),确定了液芯光纤所在处的温度。实验结果表明,±459cm-1的强度比的实验值与理论值符合得很好,±218cm-1为较好,±314cm-1稍差一些。从理论和实验两方面总结了拉曼频移、光纤损耗、溶剂效应、仪器响应等对测温结果的影响。     

多波长线性回归-零吸收分光光度法在复方制剂中的应用

本文建立一种全新的光谱分析方法 ,多波长线性回归 -零吸收分光光度法 ,并应用于复方新诺明片剂的含量测定。样品经乙醇溶解稀释后 ,不需分离 ,直接在选定波长组 ( n=5 )下 ,分别测定一组吸光度值 ,经线性回归处理后计算出磺胺甲口恶唑与甲氧苄啶含量。二组分的平均回收率分别为 10 1.4± 0 .9%和 97.3± 0 .4 %。本法测量误差小 ,优于传统的双波长分光光度法 ,可用于未经分离的双组分和多组分混合体系的含量测定。     

介绍用最大残差法评定物理测量精度

一、引言评定精度对物理实验中数据处理来说很重要。设对物理量进行测量,得L_1,L_2,……L_n。则对测量结果的精度评定,可以用标准离差σ来表示。即当观察值的误差介于±0.67σ范围时,概率为50％。当误差介于±2σ范围时,概率为95％。当误差介于±3σ时,概率为99.7％。在有限观察次数中,我们可以通过白塞尔公式对σ作出估算,即     

精细结构常数及其测定

本文评述了精细结构常数ａ测定的发展概况，分别讨论并给出了量子电动力学理论与不用量子电动力学理论测定ａ值的方法和误差范围．以氢原子的精细结构裂距或超精细结构裂距确定ａ值，其误差至少为±２ｐｐｍ．由电子或正电子的反常磁矩的测量和计算得到的ａ值的精度可高一些．用质子　磁比法测得的ａ值，误差大约为４ｐｐｍ．按量子霍耳效应方法测定ａ值，误差主要来源于标准电阻的不稳定性，它比氢原子的精细结构和超精细结构裂距法的误差还要小。     

用高纯锗γ-谱仪借助滑动比较方法精密测量放射性核的γ-射线能量

以~(192)Ir γ-射线能量准确值为标准对高纯锗γ-谱仪进行滑动扫描刻度,通过比较测定放射性核γ-射线能量,得到:477603.18±0.44eV(~7Be)、511852.70±0.58eV(~(106)Ru)、514004.87±0.52eV(~(85)Sr)、520399.01±0.63eV(~(83)Rb)、529594.48±0.69eV(~(83)Rb)和552551.14±0.68eV(~(83)Rb)。用这一结果校正以往的实验,得到电子质量值510998.6±1.1eV,它与电子质量的近期调节值良好符合。     

标准光楔偏向角的测量(续)

3.△K的计算从公式看出,引起K值变化的原因是被测谱线波长和激光波长的测量误差以及它们的漂移,对上式求全微分目前氦氖激光波长的测定精度可达±0.0025微微米,此项误差可予忽略。在采用石英玻璃做套管和未加稳频器的情况下,单模氦氖激光器通常能达到的稳频精度为     

一个改进的饱和液体状态方程

本文提出一个改进的饱和液体状态方程: V_(ri)~(sl)=exp{-(1.2310+0.8777ζ)[1+(1-T_r)~(2/7)]} 它是液体的对比体积与对比温度和构形因子的关联式。该方程在实验的误差范围内对本文收集的40种物质,其中包括强极性的丙酮、醇类、羧酸和腈类等都是适合的。将本方程和Rackett方程对这40种物质饱和体积进行计算和比较,结果表明本方程具有更高的精度,其总的平均绝对误差为0.58％,而最大误差为2.7％。