1GeV/c广量程磁谱仪

本文简要叙述1GeV/c广量程磁谱仪的结构,包括谱仪磁铁系统和探测器及数据获取系统.推导了在扩展边缘场情况下,非聚焦型磁谱仪的动量公式.用蒙特卡罗方法计算了该谱仪的动量分辨、立体角和动态范围等参数.讨论了多次散射和探测器位置分辨对谱仪动量分辨的影响.     

400GeV/c pp碰撞多粒子产生的分形行为

对400GeV/cpp碰撞产生的带电粒子赝快度分布的实验数据用G矩方法进行了多重分形分析.在分割代数v很小的情况下得到的广义维数是不同的(1>D0>D1>D2…);谱函数是光滑的,凹面向下,在α0时为峰值;重新标度后的谱函数大在时具有普适性.这些结果与其它实验是一致的.     

400GeV/c pp碰撞多粒子产生的不稳定性分析

对400GeV/c pp碰撞多粒子产生的实验数据作了不稳定性分析.计算了新的不稳定性参数.将它们与曹珍和华家照利用软相互作用模型ECOMB模拟NA22能量范围的强子一强子碰撞实验所得到的结果相比较,相似性清楚可见.这表明ECOMB模型是一个软相互作用多粒子产生模型.它能重现高能强子碰撞末态事例结构的涨落.     

400GeV/c pp碰撞多粒子产生过程的混沌行为

利用400GeV/c pp碰撞多粒子产生的实验数据计算了QCD分支过程的熵指数,得到了非零值,熵指数随末态粒子平均多重数的减小而增大.表明在400GeV/c pp碰撞中有存在混沌性的迹象.     

400GeV/c pp碰撞多粒子产生的自仿射分形

利用400GeV/c pp碰撞多粒子产生的实验数据进行了自仿射分形分析,并与自相似分析相比较,结果表明在实验分辨能力范围内,自仿射分形分析具有较好的标度行为.     

400GeV/c pp碰撞产生粒子的方位角结构

利用不同的方法对400GeV/c pp碰撞多重产生的方位角结构进行了研究.一维和二维标度阶乘矩的分析结果表明两维时的间歇效应较强,这与“喷注形”多粒子产生机制是不矛盾的. 但由其它方法分析结果表明方位角结构似乎具有随机的性质,没有“喷注形”多重产生机制的证据.     

400GeV/c pp碰撞间歇指数的测量

利用CERNNA27合作组提供的LEBC泡室照片对400GeV/c pp碰撞产生的带电粒子赝快度分布进行了测量.计算了标度阶乘矩.得出间歇指数随矩阶数的增加而增加,随平均多重数的增加而变小;反常分形维数dq随q的增加而增加.这表明在强子-强子碰撞中多粒子产生具有自相似级联的性质.     

400GeV/c pp碰撞两粒子关联的角度依赖性

利用400GeV/c pp碰撞多重产生的实验数据计算了粒子-粒子关联(PPC)及其不对称性(PPCA)的角度依赖性.结果与L3的e⁺e^－数据有明显的差别,但与NA22强子碰撞的实验数据符合得很好;领头粒子对强子碰撞的PPCA分布有很大影响.通过计算两粒子方位角差的分布观察到了方位角关联.     

采用短程飞行时间吸收谱测量冷原子温度时参数误差的影响

详细介绍了短程飞行时间吸收谱测量冷原子温度的基本模型和实验方法.在对铯原子磁光阱中冷原子温度测量的基础上,分析了初始时刻冷原子云中心到探测光束中心的垂直距离、冷原子云初始半径、探测光束半径三个参数的误差分别对于通过短程飞行时间吸收谱测量冷原子温度时所带来的影响,并比较了这些参数各自的影响程度. 关键词： 冷原子温度 飞行时间 短程飞行时间吸收谱     

一种测量磁光阱中冷原子密度和温度的新方法

报道了对磁光阱中冷铯原子吸收谱的实验观察,由于冷原子的多普勒增宽远小于激光发态超精细分裂,实验观察到三个孤立的吸收峰（Cs,6S1/2,F=4→6P3／2,F＝3,4,5,）其吸收系数比为3：7：12,这与相应跃迁振子强度一致。利用吸收信号测量了冷原子云的密度.结果与荧光探测法在10％的精度内符合;用吸收信号测量了冷原子的温度,测量结果与用荧光飞行时间法和释放捕捉法的结果吻合。     

RIBLL中的TOF测量

描述了一种为兰州放射性核束流线(AIBLL)研制的时间拾取装置.次级束引起闪烁薄膜发光,椭球面镜聚焦,光电倍增管读出,CAMACTDC记录次级束的飞行时间.其时间分辨可以达到140ps,计数率可以达到10⁸pps.     

束流实验中不同尺寸塑料闪烁体的时间特性

北京谱仪(BESⅢ)中的飞行时间探测器将采用长2.3m宽6cm的长条形塑料闪烁体. 利用北京高能物理研究所的实验束流对铝膜包装的不同厚度闪烁体的本征时间分辨进行了研究,给出了4cm, 5cm和6cm闪烁体的时间分辨, 而且用蒙特卡罗模拟做了比较, 结果表明5cm厚的闪烁体具有最佳性能.     

磁共振成像谱仪B0信号的高精度发生与测试

设计了一种基于现场可编程门阵列（FPGA）的磁共振成像（MRI）谱仪B₀信号的高精度发生方法,并对产生的B₀信号经高速采集卡采集之后进行测试和验证.FPGA从外部读取波形数据和参数,分别存储在双端口随机存取存储器（RAM）和参数寄存器中,根据预补偿算法实现B₀信号的发生,并通过对时间参数和幅度参数的控制,产生不同的B₀信号,时间分辨率为1 μs.对谱仪的B₀输出进行采集,再进行最小二乘拟合,以验证B₀信号发生的准确性.经实验证实,该设计可以产生正确、可控的高精度B₀信号.     

一体化核磁共振谱仪数据交换的实现机制

核磁共振（NMR）随着其应用领域的拓展和深入,核磁共振谱仪技术得到了不断的发展和完善^[1,2]_. 针对以往谱仪存在的一些问题,本文提出了一种一体化核磁共振谱仪数据交换的实现机制,同时提出了基于ARM（Advanced RISC Machines,先进精简指令计算机）微处理器的嵌入式操作系统软件设计方案,并给出了谱仪各功能模块的实际性能测试结果,对实验结果进行了总结和讨论.      

BESⅢ飞行时间计数器1:1模型的束流测试

在北京正负电子对撞机直线加速器实验束上进行了BESⅢ飞行时间计数器1:1模型的束流测试.利用动量为800MeV/c的电子束,对应用不同包装材料(铝膜和Tyvek)的不同闪烁体(BC408和EJ200)的时间分辨率和光传输衰减长度分别进行测量,以铝膜包装EJ200为最佳选择,其本征时间分辨率(标准偏差)好于90ps，达到BESⅢ的设计指标.     

BESⅢ端盖TOF探测器的研制

针对BESⅢ端盖TOF的研制方案, 设计和制作了特殊构型的闪烁探测器. 研究了光电倍增管(R5924)和塑料闪烁体(BC404, BC408, EJ204)的性能. 测量了几种包装材料对单个闪烁探测器模块光收集和本征时间分辨的影响. 使用800MeV实验电子束对探测器模块的测量结果显示, 采用EJ204和BC404晶体其时间分辨小于80ps; 采用ESR材料包装可获得较大的输出信号, 提高了探测器的性能.     

用短程飞行时间吸收谱对铯磁光阱中冷原子温度的测量

介绍采用短程飞行时间吸收谱测量铯原子磁光阱(MOT) 中冷原子温度的基本原理及实验实现.与通常的飞行时间方法不同，采用短程飞行时间吸收谱来测量MOT 中冷原子云的温度.在MOT 区域正下方若干毫米处入射一束圆柱状共振探测光束(实验中对于h=3mm，5mm，8mm的情况均作了研究)，释放冷原子云，在其膨胀和自由下落过程中穿过探测光束，即可由光电探测器测得飞行时间吸收谱，由此推得MOT中冷原子的温度. 关键词： 磁光阱 冷原子 飞行时间 短程飞行时间 铯原子     

测量光栅波长中分光计调节过程几个常见问题的解决方法

本文对分光计测量光栅波长的调节过程,包括查找平面镜反射的十字像,调节平行光管主轴和望远镜主轴重合且垂直于仪器主轴,以及判别光栅位于玻璃哪一面几个常见问题,给出了简单解决方法。