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大场景、大景深全息照相术已有一些文章介绍与报道[1-3].近年来,我们初步获得了景深为250cm,场景面积为100×250cm2和视场角优于120°的广角大场景全息图[3].为进一步提高大场景全息图的质量,普及大场景全息术,从而开拓大场景的全息应用,本文对大场景全息照相实验中的若干特殊问题进行探讨,并给出相应的理论分析与实验结果. 一、场景面积与景深的扩展 一般全息照相的条件之一是物光波与参考光波的光程差小于光源的有效相干长度.对于大场景、大景深全息照相,由于光源相干长度的有限性,此程差条件尤为重要.采用光程补偿法[2,3]或选取光程差为… 相似文献
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采用调节全息干涉条纹并使对比度达到最大的方法,使物光和参考光的光程差处于激光器的相干长度范围内,实现光程差的实时监控,并使全息记录光路配合达到最佳状态。此方法对使用短相干长度激光器拍摄优质全息图具有重要的意义。 相似文献
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针对由非线性光程差恢复出的光谱会出现附加频率噪声而导致复原谱线加宽,严重影响光谱质量,为此提出一种仅对特征光源进行一次测量即能完成干涉图非线性光程差校正及波长定标的方法。通过对特征光源的单次测量可获得干涉图,计算干涉图中包含的非线性相位与大致中心频率,并计算相对光程差,进而获得光程差与采样点之间的非线性映射关系,最终通过二次采样实现非线性光程差的校正。以静态双折射傅里叶变换光谱仪为例,首先构建系统的非线性光程差模型,给出非线性光程差的校正方法及其原理,然后采用汞氩灯作为特征光源进行实验验证,通过获取的干涉图提取汞氩灯的特征谱线,分析出不同波长下其对非线性光程差的影响,最后对非线性光程差进行校正和波长定标。实验结果表明,经所提方法校正后,546.074 nm波长处谱线的半峰全宽由未校正的9.08 nm变为4.14 nm,说明所提方法有效提升了光谱仪的分辨率与准确度。 相似文献
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基于差频中红外激光的痕量气体高分辨光谱检测研究 总被引:3,自引:2,他引:1
研究了基于差频光源的高分辨中红外激光光谱检测系统,差频中红外光源使用两台近红外半导体激光器作为种子光源,采用PPLN晶体作为非线性混频器件,结合准相位匹配技术实现了3.2~3.7μm中红外相干光源输出,最大差频输出功率约为1μW.以CH4为例检验了系统的高分辨红外光谱检测特性,选择CH4分子3028.751cm-1 v3基频吸收线作为分析谱线,10cm光程的检测限为0.8ppm.光谱数据分析表明,系统检测限主要受到标准具光学噪音的限制. 相似文献
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介绍了利用XeCl准分子激光器作为光源,测量酒精喷灯火焰中OH自由基浓度的实验方法与结果分析。以XeCl准分子激光器作为光源,采用Herriott结构多次反射池扩展光程至2 560 m,利用酒精喷灯作为OH自由基发生器,使用光谱分辨率为3.3 pm的高分辨中阶梯光栅光谱仪作为光谱采集系统。详细描述了应用不包含etaloning结构的XeCl准分子激光器作为光源的原因,如何去除XeCl准分子激光器反应腔腔体中的水汽干扰等。选取308.145~308.175 nm波段范围对OH自由基浓度进行了反演,并与利用氙灯作为光源测量酒精喷灯中OH自由基浓度的结果进行了对比。 相似文献
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《中国光学与应用光学文摘》2004,(3)
O433.1 2004031689 多光程吸收的频率调制光谱=Multi-pass absorption FMspectroscopy[刊,中]/谷怀民(华南师范大学信息光电子科技学院.广东,广州(510631)),Zhang A∥光子学报.—2003,32(8).—1013-1016 采用可连续调谐的半导体二极管激光器作探测光源, 相似文献
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本文应用干涉技术测量高双折射偏振保持光纤中模式耦合点的空间分布,测量系统由采用宽带来半导体激光器作为光源的调制迈克尔逊干涉仪组成,通过光程扫描方法探测沿高双折射光纤分布的模式的耦合点。 相似文献
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设计出一种可将全息照相再现虚像与其原物并排同步拍摄的光路 ,通过实验验证全息照相的再现虚像的光信息和原物的光信息一致。 相似文献
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对于具有较大景深的物体,全息照相常常不能一次得到全部清晰的物像,即在物像上局部模糊甚至出现暗区,其主要原因是物体的景深超出了激光器的相干长度所能允许的最大景深限度.利用光程补偿的方法,借以达到扩展全息照相景深的目的,使之在激光器的相干长度范围内. 相似文献
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