轻核中的U(90)动力学对称性

在IBM4中,当存在s、d、g玻色子时,体系的对称性群为U(90).本文研究了子群链:U₉₀ U₁₅(sdg)×U₆(ST) SU₁₅(sdg)×U₆(ST) SU₅(sdg)× O₆(ST) SO₅(dg)×O₃(S)×O₃(T) O₃(dg)×O₃(S)×O₃(T) O₃(J)×O₃(T)给出了约化规则和典型能谱,并在轻核中找到了具有这种动力学对称性的能谱的例子,偶偶核³⁴S与奇奇核 ³⁴Cl在一个多重态中.     

IBM4中的强耦合SU(3)极限

将IBM推广应用于轻核时收IBM4.本文讨论了其中的下述群链.U(36)U₆(sd)×U₆(ST) SU₃(sd)×SU₃(S)×SU₃(T) SU₃(sdS)×SU₃(T)× O₃(J)× O₃(T)的约化、典型能说与E2跃迁,并用它对sd壳的核基态进行了分类.     

胸腺嘧啶低能量VUV光解离路径的实验和理论研究

利用同步辐射真空紫外光电离质谱和理论计算研究了胸腺嘧啶的光解离反应路径, 通过改变光子能量得到不同的质谱信号, 光子能量在12.0 eV时主要的碎片有m/z=98 (C₄H₆N₂₄O⁺)、97 (C₄H₅N₂O⁺)、84 (C₃H₄N₂O⁺或C<     

SO5 SU2 SU2 U1 U1及SO5 U1 U1的矢量相干态表示

本文讨论了SO₅ SU₂ SU₂ U₁ U₁及SO₅ U₁ U₁的VCS表示.计算了SO₅ U₂ U₂的约化矩阵元,并利用K矩阵技术确定了SO₅权的多重度.     

SU3 U1 U1的矢量相干态表示

本文讨论了U₃的矢量相干态表示.利用K矩阵技术得到了SU₃ U₁ U₁的正交基矢,从而确定了权的多重度.     

正交基下的一些无多重性SUN SON同位标量因子的解析表达式

本文导出了一些SU_N SO_N SO_N－1按 SU_N SU_N－1 SO_N－1态展开系数.利用该系数及已知的SO_N SO_N－1同位标量因子,我们求得了SU_N SO_N关于耦合[w₁w₂0…0]×[w₃0…0]→[w₁w₂0…0]的无多重性同位标量因子的解析表达式.     

L算符和量子包络代数

本文研究了L^±算符和量子包络代数生成元之间的具体关系,并以U_qA_N代数和U_qG₂代数为例,用生成元明显表出L^±算符.     

偶偶核基带的量子群Uqp(u2)模型的理论分析

通过对锕系和稀土偶偶核基带转动谱实验数据的拟合和Mallmann图的研究,系统地分析了量子群U_qp(u₂)模型对原子核转动谱的适用性.结果表明,U_qp(u₂)模型的理论值与实验值比较接近,明显优于单参数形变量子代数SU_q(2)模型.此外,还建立了U_qp(u₂)的形变参量q、p与核软度的关系.     

2维SU(NC)格点规范理论中夸克真空凝聚

用改进的Wilson夸克格点哈密顿量和变分法研究2维SU(N_C)规范场中夸克真空凝聚〈ψψ〉与夸克质量m_q和Wilson参数r的依赖关系. 结果表明: 对于给定的r, 当N_C=2,3,4,5,6,7,时, 〈ψψ〉_suba/(gN_C^3/2)的值随m_q的增大而减小. 对于较大的N_C(如N_C>3), 当m_q很小时, 〈ψψ〉_suba(gN_C^3/2)对r的依赖性很小, 但随着m_q的增大, 〈ψψ〉_suba/(gN_C^3/2)对r的依赖性增大, 且〈ψψ〉_suba/(gN_C^3/2)的值随r的增大而增大; 特别是, 当m_q→0时, 本文的格点结果与Zhitnitsky的连续理论分析结果(在弱耦合相中)很好地一致, 这意味着本文在m_q≠0时所得到的结果是可靠的.     

“全同”超形变核转动带的量子群Uqp(u2)模型的理论分析

利用量子群U_qp(u₂)模型计算了^{191-192-193-194Hg}超形变(SD)带的γ跃迁能E_γ,运动学转动惯量J⁽¹⁾和动力学转动惯量J⁽²⁾,顺排角动量之差(i=ω(J⁽¹⁾(^{191-192-193-194}Hg)-J⁽¹⁾(¹⁹²Hg))),并与实验值进行比较得到了满意的结果,此外,还利用U_qp(u₂)模型的形变参量与核软度的关系式,计算出各SD带的核软度参数σ₁与唯象分析给出的组态结构进行了比较分析.     

带栅极纳米线冷阴极的场增强因子研究

场增强因子是体现场发射冷阴极器件性能优劣的重要参数.利用静电场理论给出了一种带栅极(normal-gated)纳米线冷阴极的场增强因子表示式β=k₁{N²·(L-d₁)²+［1/k₁+(L-d₁)］²}^1/2，且进一步分析了几何参数对场增强因子的影响.结果表明，纳米线突出栅孔的部分(L-d₁)与栅孔半径越大，则场增强因子越大；而纳米线半径越小，则场增强因子越大；当L远大于d₁时满足β∝L/r₀.其中N=N₁(k₁r₀)/N₀(k₁r₀)，N₀(k₁r₀)和N₁(k₁r₀)分别代表零阶和一阶Neumann函数，k₁=0.8936/R，R为栅孔半径，L为纳米线长度，r₀为纳米线半径，d₁表示阴极与栅极间距.     

高分辨的一氧化二氮光解离实验研究

利用"时间切片"离子速度成像技术研究了N₂O分子在134.20、135.20和136.43 nm波长下的真空紫外光解动力学. 实验中通过采集解离产物O(¹S_J=0)的离子影像来研究O(¹S_J=0)+N₂(X¹∑_g⁺)这一解离通道. 从各个波长下的实验影像可获得产物N₂(X¹∑_g⁺)的振动态分辨的结构,进而得到产物的总平动能谱和产物N₂的振动态布居. 实验结果表明在实验的光解波长下,产物N₂(X¹∑_g⁺)主要布居在v=2和v=3. 此外,还得到了产物N₂的振动态分辨的各向异性参数β,从中发现产物N₂的β值在三个解离波长下均表现出相似的特征,即随着振动量子数的增大,β值从趋近于2逐渐减小至1.4. 这一现象表明低振动态产物是通过一个以平行跃迁解离为主的解离过程产生的,而高振动态的产物来自于一个更加弯曲的中间构型的解离. 此推论与在平动能谱中所见到的最强转动态布居随着振动量子数的增大而出现的位移是相一致的.     

超核激发态的对称性分类

我们把维格纳处理超级多重态的方法,推广用来研究超核激发态的能谱。给出了近似不破坏SU₆=SU₃?SU₂分类的两体相互作用普遍形式,并利用现有的散射实验数据定出了其中的系数。导出了在SU₆分类下,计算能量矩阵元的公式。并以⁹_ΛBe^*,¹⁰_ΛBe^*和¹⁰_ΛΛBe^*为例,进行了具体计算。理论上计算的⁹_ΛBe^*的能量与实验定性符合。     

具有Uqp(U3)Uqp)(U2) Uqp(SO2)对称的双参数形变二维相互作用玻色子模型

构造了具有U_qp(U₃) U_qp(U₂) U_qp(SO₂)对称的双参数qp-形变二维相互作用玻色子模型(IBM),并给出了其能谱和跃迁矩阵元.结果表明,能谱和跃迁矩阵元极其敏感地依赖于第二个形变参数.     

重离子轰击Ta靶引起的多电离效应

在兰州重离子加速器国家实验室分别测量了H⁺, He²⁺, Ar¹¹⁺和Xe²⁰⁺离子轰击Ta表面过程中辐射的X射线谱, 并得到了Ta特征X射线谱中M_γ (M₃N₅)和N_αβ (M_4,5N_6,7)线的强度, 即I_γ和I_αβ. 分析结果表明, 强度比值I_γ/I_αβ 随着入射离子原子序数的增加而显著增加, 这是由于碰撞过程中Ta原子的多电离效应使M₃支壳层的荧光产额ω₃产生了显著增强.     

氮化钽团簇阴离子Ta3N3-解离吸附N2中的15N/14N同位素交换研究

氮气分子的吸附和活化是固氮研究中的重要过程. 近年来过渡金属氮化物由于在合成氨催化研究中的优异表现而受到广泛关注. 但是,氮化物物种与氮气分子在高温下反应的微观机制仍然不清楚,而该过程对于认识反应中的温度效应以及缩小气相团簇体系和凝聚相体系间的差距具有重要意义. 本文使用质谱观测到氮化钽团簇阴离子Ta₃¹⁴N₃^-和¹⁵N₂在高温下(393∽593 K)发生¹⁵N/¹⁴N同位素交换而产生¹⁴N₂/¹⁵N¹⁴N. 结合理论计算,阐述了同位素交换反应的微观机理以及升高温度对于N₂在Ta₃N₃^-上解离吸附的促进作用. 而在对比实验体系Ta₃¹⁴N₄^-/¹⁵N₂中,观察到升高温度只能加速¹⁵N₂在吸附产物Ta₃¹⁴N₄¹⁵N₂^-上的脱附. 这是由于氮空位是氮化物物种活化氮气的必要条件,而Ta₃N₄^-中由于不存在氮空位因此不能活化和解离氮气. 该研究为合成氨中氮化物物种中氮空位的作用提供了重要信息并且为固氮研究中高效催化剂的设计提供了线索.     

Effective ionization coefficients and electron drift velocities in gasmixtures of CF3I with N2 and CO2 obtained from Boltzmannequation analysis

The electron swarm parameters including the density-normalized effective ionization coefficients (α-η)/N and the electron drift velocities V_e are calculated for the gas mixture of CF₃I with N₂ and CO₂ by solving the Boltzmann equation in the condition of steady-state Townsend (SST) experiment. The overall density-reduced electric field strength is from 100 Td to 1000 Td (1 Td=10^-17 V·cm²), while the CF₃I content k in the gas mixture can be varied over the range from 0% to 100%. From the variation of (α-η)/N with the CF₃I mixture ratio k, the limiting field strength (E/N)_lim for each CF₃I concentration is derived. It is found that for the mixtures with 70% CF₃I, the values of (E/N)_lim are essentially the same as that for pure SF₆. Additionally, the global warming potential (GWP) and the liquefaction temperature of the gas mixtures are also taken into account to evaluate the possibility of applying in the gas insulation of power equipment.     

退火温度对N+注入ZnO:Mn薄膜结构及室温铁磁性的影响

采用射频磁控溅射法在石英玻璃衬底上制备了ZnO:Mn薄膜, 结合N⁺ 注入获得Mn-N共掺ZnO薄膜, 进而研究了退火温度对其结构及室温铁磁性的影响. 结果表明, 退火后ZnO:(Mn, N) 薄膜中Mn²⁺和N^3-均处于ZnO晶格位, 没有杂质相生成. 退火温度的升高 有助于修复N⁺注入引起的晶格损伤, 同时也会让N逸出薄膜, 导致受主(N_O)浓度降低. 室温铁磁性存在于ZnO:(Mn, N)薄膜中, 其强弱受N_O浓度的影响, 铁磁性起源可采用束缚磁极化子模型进行解释.     

三维各向同性振子的q形变及其波函数

详细分析了三维各向同性振子的三种典型的q形变形式。这三种q形变哈密顿量分别具有S₃,SU_q(2),及U_q(3)对称性。特别地,在第三种情形下给出U_q(3)?SO_q′(3)的具体实现。利用形变泛函映射,讨论了q形变振子与经典振子间的关系。     

对SU3波函数的讨论

本文详细地讨论了Elliott引入的SU₃波函数Ψ(α(λμ)KLM)=(2L+1)/(C(λμKL))∫x_Ω(a(λμ)K)×D_MK^L(Ω)dΩ的若干性质。利用SU₃群的无穷小算子的对易关系,可以较容易地求出“内部态”波函数x(α(λμ)K)的表达式,并由此求出了波函数Ψ(α(λμ)KLM)的母分数系数(f·p·c.)。作为例子,本文还计算出了sd壳中有两或三个核子的SU₃波函数Ψ(α(λμ)KLM)。