e+e－湮没中的胶子碎裂

本文假定e⁺e^－湮没时产生的胶子的强子化,胶子首先劈裂成一对等效的夸克、反夸克对.夸克之间的色相互作用,碎裂成末态强子.由此计算的e⁺e^－→3jet事例中的带电粒子多重数,胶子与夸克jet中多重数比率,以及e⁺e^－三胶子事例中的重子比率,都与实验结果一致.解释了e⁺e^－→3jet末态粒子的角分布.     

在e+e－湮没中粲重子介子比

根据e⁺e^－湮没中夸克产生规律和夸克组合规律,本文计算了e⁺e^－湮没中粲重子与粲介子的比值.我们得到的粲重子介子比同能量s有关,并且同实验相符.     

e+e－湮没成两喷注中的半单举分布及多重数分布的快度依赖性

本文假设夸克的快度分布是四动量守恒限制下的均匀分布,通过Monte-Carlo计算,得到了轻夸克喷注中末态强子的半单举分布以及不同快度区间内的多重数分布,讨论了它们的基本特征,并与现有的平均喷注实验数据作了比较.     

e+e－反应中共振截面的辐射修正

本文导出了e⁺e^－对撞实验中产生的共振态的辐射修正截面的近似解析公式.对于Z⁰粒子和J/ψ,Υ家族的粒子,在确定这些共振态参数的实验扫描能量范围内,该解析近似的精度达到0.1%量级.利用解析近似公式与对撞束能量分辨函数的卷积拟合实验观测到的共振截面数据,可得到比当前普遍采用的Jackson,Scharre方法更准确的共振参数值.     

e+e－→qqg及γ→3g碎裂的色弦结构

Lund模型对e⁺e^－→qqg及γ→3g→h's的解释,是把Lund弦碎裂用到他们对这两系统假定的色弦结构上.本文直接从这些系统的颜色波函数出发,用QCD全面分析了它们的色弦结构.并揭示了Lund模型采用的色弦结构图象的合理与近似程度.     

高能e+e－湮没强子多重数的质量关系

利用一个描述强子质量谱成功的夸克模型确定出得到的强子多重数普适质量关系〈n〉=aexp(–bm)中的参数b,发现对于介子、重子是一个普适的常数.利用这个质量公式给出计算各种粒子多重数的表达式,进而以高能e⁺e^－湮没为例计算出各种粒子多重数与实验以及其他模型做了比较,表明这个没有任何假定的质量关系同样能够解释实验.     

e+e－湮没中不同味道夸克喷注带电粒子多重数差别

利用“夸克产生律”与“夸克组合律”计算了e⁺e^－湮没中重夸克喷注事例的带电粒子多重数,结果与实验符合.并与轻夸克喷注事例及平均夸克味道喷注事例的多重数做了比较.     

高能e+e－湮没三喷注事例的角度不对称性

利用部分子色相互作用形成色单态独立碎裂成末态强子的物理图像,系统计算了LEP能区e⁺e^－、q₀q₀ g→3jets事例带电粒子多重数,表明与事例拓扑结构有强烈的依赖性,计算结果与实验基本一致.     

e+e－湮没过程的重子产生

本文指出(3/2)⁺与(1/2)⁺重子相对权重的改变对末态长寿命重子产额没有影响,而对(3/2)⁺重子产额改变显著.分析e⁺e^－实验资料发现对(3/2)⁺重子很强的抑制参数为0.3,由此得到的末态重子产额及产额比才能与实验符合.     

s=29─35GeV e+e－湮没中D±介子的平均多重数

分析了TASSO等5个实验组的数据,并采用最新衰变分支比,得到了s=29-35GeV e⁺e^－湮没中D^*±介子的平均多重数〈D^*++D^*－〉为0.24±0.02.这个结果同在Review of Particle Physics中公布的〈D^*++D^*－〉为0.43±0.07严重不符. 我们认为,我们的结果是可信的.     

高能e+e－湮没末态η'–η介子多重数比率

本文分析了η-η＇混合角和L=1介子产生对本态η-η＇多重数比率的影响.计算结果表明,L=1介子的产生对比率影响很重要,考虑这一因素后就能得到与实验一致的多重数比率.     

e+e－湮没中L=1激发态重子的产生比例

用一个简化模型概括的低激发态重子主要衰变分支比和我们在文献[2]中给出的基本关系,得出L=1激发态重子对∑⁺(1385),∑⁺,Ξ⁰(1530)和Ξ⁰的衰变贡献,进而用γ共振能量下的实验值R₁=(1530)/Ξ,R₂=∑(1385)/∑和R₃=∧(1520)/∑(1385)作输入,估算了L=1的各激发态重子的产生比例.     

e+e－湮没轻夸克事例的奇异抑制

按照夸克组合模型, 通过分析给出e⁺e^－→q₀q₀→h′s过程轻味夸克jet事例中各种粒子的产生几率以及相对比值. 给出奇异、非奇异粒子多重数比率γ与奇异抑制因子λ之间的关系, 不需要假设奇异抑制因子改变, 能够解释粒子比率增大的实验.     

高能e+e－湮没中长寿命带电粒子的产额

根据e⁺e^－湮没中夸克的产生律与组合律,本文计算了高能e⁺e^－→h's反应中三种长寿命带电粒子的产额及平均带电粒子多重数〈n_ch〉,计算结果同实验相符.     

在高能碰撞中e+e－湮没的几率与间歇现象

在高能碰撞中,e⁺e^－湮没的电荷多重性可用负二项分布很好地描绘.阶乘矩F₂、F₃和F₄仅由3k表示出来.     

在低能e+e－湮没中寻找低质量中性粒子

报道利用单态正电子偶素湮没,在过程e⁺e^－(1S0)→γ+U中探测单能γ射线,寻找低质量中性粒子U的实验结果.在2σ的统计误差水平上,没有探测到Mu<2me的低质量中性粒子.     

e+e－实验中ψ(2S)能区连续态单光子湮没过程的贡献

研究了e⁺e^－实验中ψ(2S)能区连续态单光子湮没过程的截面对观测总截面的贡献.针对ψ(2S)质量处ωπ⁰和π⁺π^－两个观测末态,利用唯象模型估计了单光子湮没过程贡献的大小.分析表明,对于ψ(2S)→ωπ⁰和ψ(2S)→π⁺π^－,以及其他电磁末态分支比的确定,单光子湮没过程的贡献必须认真考虑.通过研究,我们认为对于BES实验来说,为了获得共振态电磁末态分支比的正确结果,至少需要在低于ψ(2S)共振峰的能量点采集10pb^－1的数据.     

快度近关联与e+e－湮没中的多重数分布

详细讨论了快度近关联的组合规则,给出了在此规则下N个夸克和N个反夸克快度随机排列时,组合成介子和重子的平均数公式多重数分布的图谱.利用谱适的和模型无关的能量和平均夸克对数的关系式,计算了e⁺e^－湮没中的平均介子数,平均质子数的能量的关系,计算了三个能量下的多重数分布.并且和实验及负二项进行了比较.     

e^＋e^－湮没中轻夸克碎裂为粲介子的研究

研究了e^ e^-湮没中“初始”轻夸克和胶子劈裂产生的e^-组合为D^-介子(包括D^-，Ds^-，D^-0)或D^-*介子(包括D*^-,Ds^*-，D^-*0)的过程．发现尤其在√s=Mz处，其产额相对较大，当限制D^-或D^-*的能量大于20GeV时，它和c夸克碎裂产物的不变质量谱在稍大于2MD^-附近有一个峰，这是该过程区别于其它D^-或^-*介子产生过程的显著特征．此过程产生的矢量介子基本上是纵向极化的，与实验上观测到的D^-*介子的纵向极化一致．     

e+e－湮灭成两喷注中的末态强子快度分布和BB关联

本文在文献[1]给出的模型中,进一步赋给夸克简单的四动量分布,通过Monte-Carlo计算,不但得到了与实验符合得很好的轻夸克喷注事例末态强子快度分布等,还给出了与实验基本一致的末态重子之间的快度和角度关联.