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纯电阻电路中,电流做的功,就是电阻发热消耗的电功,电源的电能转变为电阻的内能,这时,电源的输出功率,转变为电阻的热功率.输出最大功率及条件和电源的效率为大家熟知. 相似文献
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本文从电路理论中的最大功率传输定理出发,分析了超声波电发生器与普通电源的异同,提出了最大功率传输定理的扩展条件,从而将一般电源的匹配和超声波发生器的匹配这两种概念统一起来。文章应用扩展后的最大功率传输定理,从一个新的角度对超声波电发生器的最大输出功率和效率进行了分析,得到与图解法等其他方法相同的结果。 相似文献
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就求解非线性元件伏安特性曲线中的实际功率问题提出了一种简洁的方法——图解法,对两个相同的灯泡串并联的实际功率这一难点问题给出了两种图解法,并给出了3种解释. 相似文献
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【例1】如图1所示,电源电动势E=4V,内阻r=4Ω,R’为滑动变阻器,其电阻的最大值为3Ω,则电源的最大输出功率是多少. 相似文献
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"比例因子法"分析负载获得最大功率 总被引:3,自引:0,他引:3
负载上获得最大功率的问题是讨论输出功率时常遇到的.若电源电动势为L,内阻为r,负载是纯电阻,阻值为R,(如图1),负载电阻R获得最大功率: 相似文献
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关于RL-C并联谐振特性曲线的讨论 总被引:3,自引:1,他引:2
从理论上导出了RL-C并联谐振电路的阻抗公式,由此分析谐振特性曲线的性质,并得出献中引用的RL-C谐振特性曲线成立的充分条件。 相似文献
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LRC电路谐振曲线的测绘在普通物理实验中一般采用测点描线的方法,实验线路如图1,分别测出各分立频率点对应的电阻R上的电压值,然后描点作图,作出谐振曲线。这种方法测量速度慢,作出的曲线准确性差。笔者增加一台x—y单笔函数记 相似文献
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低温电力电子技术的发展日益得到重视,主要是由于功率器件(如功率MOSFET和IGBT等)在低温下表现出更好的性能,如更低的通态阻抗,更高的开关频率等.为了实验测试和充分利用功率器件在低温下的这些性能,急需寻找或设计可以在低温下稳定可靠工作的功率器件驱动电路.我们在对目前商业化的驱动芯片进行分析的基础上,从中挑选了三种在低温下进行实验,对其输出波形随温度的变化进行研究,首次发现了可以在-196℃(77K)稳定工作的驱动芯片,其驱动性能基本能够满足低温下驱动功率器件的要求,为功率器件低温特性测试及低温功率变换电路的设计奠定了坚实的基础. 相似文献
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对制流特性曲线的一点看法孙新义,杨德甫(延安大学物理系,716000)《普通物理实验》(二、电磁学部分)”’46页的制流特性曲线(图1)与制流电路(图2)的理论分析结果不一致.现提出我们的看法以供讨论.图1制流特性曲线图图2制电流路图[1]中对制流电... 相似文献
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最大功率,原则上是指电源输出的最大功率,即负载消耗最大功率,从而来实现负载与电源匹配.但实际电路中电源通常无法达到理论上的最大功率输出状态,且有时我们并不是求电源的输出最大功率,而是求某一负载消耗的最大功率,因而使得问题复杂化. 相似文献
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在虚拟仪器平台上演示负载与功率的关系 总被引:1,自引:0,他引:1
Lab VIEW又称实验室虚拟仪器工程平台,是美国NI公司推出的一种基于G语言的虚拟仪器软件开发工具,用Lab VIEW设计的虚拟仪器可脱离Lab VIEW开发环境,最终用户看见的是和实际的硬件仪器相似的操作面板. 相似文献
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由不同正交曲线坐标系的单位基矢之间的变换矩阵,推导出正交曲线坐标系的单位基矢对本身坐标的求导和对时间的求导规律.并且以球坐标系与柱坐标系的单位基矢的本身空间坐标求导为例进行了讨论. 相似文献
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给出了含电动机、变压器两类非纯电阻电路最大输出功率的求法,以便使学生能加以比较,从而灵活处理电源最大输出功率问题. 相似文献
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当外电路的电阻等于电源内电阻时,电源输出功率最大,应用这个结论,可以省去许多计算步骤.但实际应用时还要注意一些问题,下面从几个方面加以讨论.1 电源实际输出功率与最大输出功率的区别 这是两个不同的概念,一些学生往往会用Pm=(?)/4r计算电源输出最大功率,其实,(?)/4r只是电源输出功率的极限,电源一般不在该状态下工作. 相似文献
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It is well known that when given a null geodesic γ0(λ) with a point r in (p,q) conjugate to p along γ0(λ), there will be a variation of γ0(λ) which can give a time-like curve from p to q. Here we prove that the time-like curves coming from the above-mentioned variation (with the second derivative β2≠0) have a proper acceleration A= √A^αAα which approaches infinity as the time-like curve approaches the null geodesic. Because the curve obtained from variation of the null geodesic must be everywhere time-like, we also discuss the constraint of the ‘acceleration’ B0^α of the variation vector field on the null geodesic γ0(λ). The acceleration B0^α of the variation vector field Z^α on the null geodesic γ0(λ) cannot be zero. 相似文献