在独立α集团模型下对16O(p,pα)12C敲出反应的研究

论述了独立α集团模型下敲出反应机制，并在此基础上，通过拟合弹性散射的实验数据，推导出折叠势，并计算出敲出反应^16O(p，pα)^12C的微分截面，得到的结果与实验符合得相当好，并取得了一些有价值的结果。     

12C原子核α跃迁密度及p-12C非弹性散射研究

基于12C原子核的α粒子结构观点,通过拟合电子散射实验得出12C核2+和3-态α粒子跃迁密度分布,并在多重散射的K.M.T理论框架下对入射能量为600 MeV和700 MeV的p-12C非弹性散射进行研究计算.结果表明,理论计算得到的p-12C非弹性散射截面与实验数据符合得较好.12C原子核基态及2+和3-激发态的α粒子结构观点在p-12C非弹性散射领域得到了检验和支持.     

低能^12C＋^ 12C反应的测量

在鲁尔大学DTL实验室4MV串列加速器上利用^12C束流轰击高纯度的C靶.通过γ谱学方法测量了Ec.m.=2.10-4.75MeV^12C＋^12C熔合蒸发反应,并导出了^12C（^12C,α）20Ne和12C（12C,p）23Na反应的天体物理S（E）＊因子.在Ec.m.≤3.0MeV时发现新的共振.特别是在Gamow峰的高能尾部Ec.m.=2.14MeV处出现强共振峰.当T=8×108K时,这些共振使得α链的反应率比无共振情况下提高了近5倍.     

12C原子核α粒子跃迁密度的研究

从＾１２Ｃ原子核的α粒子结构观点出发，将＾１２Ｃ原子核跃迁形状因子分解成核内α粒子的跃迁形状因子和α粒子本身的形状因子的乘积，利用已知的原子核跃迁密度，得出了＾１２Ｃ原子核α粒子跃迁密度分布的解析式，该跃迁密度能很好地拟合＾１２Ｃ原子核跃迁形状因子实验数据。     

C+3和C+4分子离子的结构与性质研究

用密度泛函B3LYP／6-311g*方法计算得到C3^ 分子离子的稳定构型为角形C2v结构，C4^ 分子离子有6种可能构型，即Cs,D∞h，C2v，C∞v，C2h，D2h结构。同时，计算表明C4^ (D4h)和C4^ (Td)不能稳定存在。     

极高温度下15N(p,α)12C与15N(p,γ)16O两反应道分支比的计算

作者计算了在不同温度(非共振情况)下,15N(p,α)12C与15N(p,γ)16O两反应道的分支比.在(2～3)×107K温度范围内,其分支比值R约为6.827×102.作者认为,表明在CNO循环中,核反应15N(p,γ)16O可以忽略,并直接影响13N,15O,17F和18F太阳中微子的流量.     

低能~(12)C+~(12)C反应的测量

在鲁尔大学DTL实验室4MV串列加速器上利用12C束流轰击高纯度的C靶.通过γ谱学方法测量了Ec.m.=2.10-4.75MeV12C+12C熔合蒸发反应,并导出了12C(12C,α)20Ne和12C(12C,p)23Na反应的天体物理S(E)*因子.在Ec.m.≤3.0MeV时发现新的共振.特别是在Gamow峰的高能尾部Ec.m.=2.14MeV处出现强共振峰.当T=8×108K时,这些共振使得α链的反应率比无共振情况下提高了近5倍.     

α粒子结构下的π-12C非弹性散射

从12C原子核的α粒子结构观点出发，应用12C原子核内α粒子的形状因子和跃迁形状因子，在Glauber散射理论框架下，计算了共振区内能量为Tn=150,180MeV,π－12C的2＋（4．43MeV)和3－（9．64MeV)非弹性散射微分载面，理论结果与实验较好地符合。ππ     

α大角散射回眸

回顾了α大角散射实验，并从原子的有核模型的建立引出一些思考     

独立α粒子模型下的α-~(12)C弹性散射

本文以拟合实验的a—a散射振幅f_a为元振幅,用核的独立a粒子模型波函数,在Glapber理论框架下计算了1.37Gev的a粒子在(12)~C上的弹性散射微分截面。结果与实验较好地符合。     

13C16O+和12C16O+基态光谱性质的同位素效应研究

采用Herzberg的同位素理论研究了^13C^16O^＋和^12C^16O^＋基态光谱性质的同位素效应,得到了实验缺乏的^13C^16O^＋基态的光谱常数ae,研究了同位素效应对分子结构性质在振动能级、力常数和势能函数展开系数等方面的影响,并与实验结果进行了比较．结果表明,^13C^16O^＋基态与^12C^16O^＋基态的光谱性质较好符合Herzberg同位素理论的预计,振动能级、力常数和势能函数展开系数的理论预计非常接近实验结果。     

盐酸诺氟沙星的晶体结构

标题化合物,C16H19FN3O3+Cl-,形成的离子化合物由质子化的诺氟沙星阳离子C16H19FN3O3+和阴离子Cl组成.它属于单斜晶系,P21/c空间群,晶胞参数Mr=355.79,a=1.234 4(3)nm,b=0.696 53(14)nm,c=1.947 1(4)nm,β=103.40(3)°,V=1.628 6(6)nm3,Z=4,Dc=1.443 Mg/m3,F(000)=736,μ=0.265 mm-1,R1=0.040 5,wR2=0.102,3 635独立衍射点(I＞2σ(Ⅰ)).晶体堆积通过π-π堆积和与哌嗪的NH,C-H,和羧基O以及Cl-有关的分子间氢键作用而稳定,这些作用力使晶体沿着ac平面形成二维的无限网络结构.     

广义Davey-Stewartson方程的能量散射理论

在浅水波理论中,通常的具有立方项的一维Schrodinger方程推广到二维的情形即是Davey-Stewartson方程.将此立方项推广到p次幂非线性项的情形,进而考虑其初值在∑(Rn):={u∈H1(Rn):x|u∈L2(Rn)}中的Cauchy问题的解的整体存在性及惟一性,得到该方程的散射理论.     

RHIC能区π介子分布特征研究

利用相对论纵向非均匀集体膨胀流模型讨论RHIC能区的π介子分布,发现用此模型无法拟合π介子分布.作为改进,分别引入射弹和靶碎裂区的发射源,将π介子分布看成为射弹发射源、靶发射源和中心集体流3者贡献之和,以此理论得到的π介子分布与实验结果能较好地符合.     

基于折叠光学模型分析d+~(24)Mg反应

基于折叠光学模型理论,把核子的光学势通过折叠积分,构造出了氘核的光学势.以d+24Mg反应为例,比较了核子光学势取唯象普适光学势和基于有效Skyrme力参数Ska得到的微观核子光学势的计算结果.计算结果表明,用普适核子光学势和基于有效Skyrme力得到的微观核子光学势所构造出的氘核光学势所计算的理论值与实验数据基本符合.     

海浪波谱仪微波散射模型

【目的】建立与观测数据相符的海浪波谱仪(SWIM)散射模型。【方法】利用Kirchhoff近似以及准镜面散射理论,建立从海浪方向谱映射到海浪波谱仪后向散射截面(σ°)的散射模型,并利用热带降雨测量卫星(TRMM)所搭载的降雨雷达(PR)提供的低入射角下的后向散射截面数据,对模型进行检验。【结果】准镜面散射模型结合高阶Gram-Charlier级数型海表斜率概率密度函数,模拟的雷达后向散射截面与入射角的关系在降雨雷达的0~18°入射角范围内与实测数据一致。【结论】海浪波谱仪的信号散射可利用准镜面散射模型结合高阶Gram-Charlier级数型海表斜率概率密度函数来描述。     

高能核—核弹性散射的集团处理

把核看成有集团结构,于是核-核碰撞首先是集团过子之间的碰撞,接着进行集团粒子内核子之间的碰撞,在核态为双高斯分布下,将多重展开项分类,最后求出二个中重核之间的散射振幅,并计算d+d散射和a+a散射。     

伴有右手中微子的331模型与高能e^＋e^-对撞机上ZH的产生

在伴有右手中中微子的SU（3）C×SU（3）L×U（1）X（331）模型框架内讨论了Higgs粒子产生过彻e^＋e^-→ZH.结果表明,当新粒子Z＇的质量接近质心能量时能对该过程产生明显的修正.在该模型合理的参数空间内,过程e^＋e^-→ZH的总产生截面σ与标准模型（SM）相应值的偏差大于5%,应该能在未来的高能直线对撞机实验中观测到。