关于(44)~Ca核的一个简化模型的计算

本文用折线图的微观理论定义0f-1p壳的“对”,并以这些“对”作为基础来构成~(40)Ca外有四个价中子的模型空间,计算了~(44)Ca的低能谱,结果表明,用这一模型空间大为缩小的简化模型,对具有同类价核子的~(44)Ca低能谱,只包括S,D,G和I“对”就能得到与实验值很好的符合     

93MeV14N+natCa深部非弹反应的研究

用大面积位置灵敏电离室测量93MeV¹⁴N轰击^natCa产生的类弹碎片, 得到了从Li到Mg各元素质心系的能谱, 角分布和TKE-θ平面上的d³σ/dΩdEdZ等高图, 以及元素分布离散σ²和能量耗散的关系. 用简单的扩散模型对实验结果进行了分析、讨论.     

1f7/2壳层不同种核子组态核能谱与两体自旋轨道耦合作用

本文采用中心力加两体自旋轨道耦合力作剩余相互作用, 用纯组态壳模型计算了1f_7/2壳层不同种核子组态原子核⁴³Sc,⁴⁴Ti,⁵²Fe,⁵³Fe,⁵³Co等能谱. 计算结果与实验值符合程度令人满意. 从而表明两体自旋轨道耦合作用对于1f_7/2壳层不同种核子组态原子核能谱的影响也是重要的.     

31Si核的能谱与波函数——对复合粒子表象理论的一个检验

本文用复合粒子表象理论对³¹Si核进行研究计算, 求出了³¹Si核的能谱和波函数. 能谱与壳模型能谱完全一致, 波函数与壳模型波函数严格等价, 因而有力地支持了复合粒子表象理论.     

12C轰击12C,27Al,natCa反应中发射α粒子的测量与分析

我们测量了69.5MeV ¹²C轰击¹²C,²⁷Al,^natCa反应中出射的α粒子的能谱和角分布. 用快粒子激子模型理论计算了包含平衡和前平衡出射的α粒子成份. 在这三个反应中它们构成α产额的绝大部分, 其中前平衡发射的α粒子估计分别占11%、14%、16%. 尚有一部分来自其它反应机制的贡献.     

道辐射俘获截面的相干增强现象

⁴⁰Ca的热中子辐射俘获截面实验值远较统计理论及Lane-Lynn直接俘获理论预言的截面值大. 本文指出, 这是一个位阱俘获与价俘获的干涉增强效应的例子. 使用普适的光学模型位阱并考虑了这一干涉效应, 计算了⁴⁰Ca的热中子辐射俘获截面、散射截面和⁴¹Ca的p_3/2中子束缚能, 并与实验值进行了比较.     

反射不对称壳模型对221,223Ra的描述

用反射不对称壳模型描述了奇A核^221,223Ra的低激发态能谱, 计算结果非常好地再现了^221,223Ra基态的自旋、宇称以及具有相反宇称的基态宇称二重带. 基态宇称二重带的存在表明^221,223Ra的基态确实具有反射不对称形状, 即八极形变.     

同质异能素截面比的测定与研究

中子能量为14.8±0.4MeV, 用直接测定产物核活性的方法, 测定了⁴⁵Sc(n, 2n) ⁴⁴Sc反应和⁸⁶Sr(n,2n)⁸⁵Sr反应中产生的^44mSc, ^44gSc, ^85mSr和^85gSr的绝对截面, 总截面及其比值. 用Huizenga和Vandenbosch^[1]统计模型的方法进行理论计算, 从而得到产物核的自旋切割因子σ.     

对1014eV以上初级宇宙线成份的推论

拟合10¹⁴eV以下初级宇宙线核成份能谱的实验数据, 并将它们一直外推到发生拐折的能量. 按"刚度切割模型", 适当选择拐折能量, 使分成份能谱之和与总粒子谱相符, 来推论10¹⁴eV以上初级宇宙线成份. 所得能谱与相互作用模型无关.     

164—182Hf核的低能谱和电磁跃迁的相互作用玻色子模型

采用相互作用玻色子模型研究了^164—182Hf偶偶核的低能谱和电磁跃迁, 应用一个U(5)→SU(3)简化哈密顿量很好的描述它们的低能谱和电磁跃迁过渡. 结果表明^164—182Hf同位素核基本上属于U(5)→SU(3)的过渡核.     

720MeV12C轰击232Th裂变反应发射的质子和α粒子

本文介绍了720MeV ¹²C轰击²³²Th裂变反应发射的质子和α粒子的三重微分截面. 实验结果证实p和α的发射先于裂变过程, p和α能谱的低能成分来源于类靶余核的准热蒸发. 本文用运动源模型拟合了p和α能谱. 用聚合模型很好地重现了α能谱.     

40Ca±1核的l-禁戒M1跃迁和有效g因子

用⁴⁰Ca区域的有效g因子计算了⁴⁰Ca±1核的l-禁戒M1跃迁强度。结果解释了³⁹K,⁴¹K的异常大的l-禁戒M1跃迁强度。对³⁹K,⁴¹K和³⁹Ca,⁴¹Ca的跃迁强度的差别作了定性的解释。     

关于M-3Y力等效G-矩阵元对f-p壳核的有效性

本文采用M-3Y力等效G-矩阵元, 并利用折线图多体方法来计算⁴²Ca和⁴²Sc的能谱, 结果表明, M-3Y力等效G-矩阵元对0f-1p壳核区的核结构的微观计算是适用的.     

1GeV附近的质子与中、重核的弹性散射

本文用"集体坐标与高能集团散射理论"的方法, 取Woods-Saxon势, 计算了1.04GeV质子与^40,42,44,48Ca、⁴⁸Ti、^58,60,62,64Ni之间的弹性散射微分截面; 1GeV质子与90Zr、²⁰⁸Pb之间的弹性散射微分截面. 结果与实验值符合得较好.     

深度非弹光子结构函数计算的一种方法

本文利用矢量为主模型, 假定ρ⁰介子内的价夸克分布函数可以用π⁰介子内的价夸克分布函数描述, 并且利用我们已经给出的在带头对数近似下π介子价夸克分布函数的解析表达式^[13], 加上类点分量的贡献, 讨论并计算了光子结构函数的行为, 和现有的实验数据进行了比较, 本文的理论结果和实验符合得较好.     

K=1形变HF态的近似角动量投影

应用我们的单参量近似角动量投影方法, 研究了K=1轴对称HF内秉态的角动量投影能谱, 比较了严格的和近似的投影矩阵元, 给出了角动量等于1到11的投影积分曲线, 计算了⁴⁴Ti和⁵⁰Ti的能谱, 结果是满意的.     

7—5MeV/A的14N在59Co和51V靶上的弹性散射的研究

用半导体探测器测量了7—5MeV/A的¹⁴N在⁵⁹Co和⁵¹V靶上的弹性散射能谱和角分布. 定出了靶中重元素沾污的种类和绝对量. 用广义菲涅耳模型拟合了弹散角分布, 讨论了从拟合弹散角分布提取准弹截面的可能性.     

稍高于库仑位垒的238U束引起跟随裂变反应中的壳效应

本实验测量了²³⁸U(5.4MeV/u)轰击⁴⁸Ca、⁴⁵Sc靶和²³⁸U(6.0MeV/u)轰击¹⁶O、⁴⁸Ca、⁴⁵Sc、⁴⁸Ti、⁵⁸Fe、⁶⁴Ni及⁸⁹Y靶等10个反应系统的三体碎片符合出射道. 得到了跟随裂变截面、总动能损失、碎片动能和质量分布以及碎片在第一质心与第二质心的角分布等. 实验用了4片200mm×300mm的双维位敏雪崩计数器, 给出了关联的空间位置信息与飞行时间. 三体事件用运动学直接求解, 其中识别裂变对碎片是基于该对之间相对速度为2.4cm/ns的事实. 探测几何效率用蒙特卡罗模拟计算来确定. 实验表明, 跟随裂变源于准弹性散射, 其截面σ_S.F较大对于²⁷Al靶, 为σ_S.F总截面的15%, 而⁸⁹Y靶为70%. 同时发现, 对于幻核靶, σ_S.F与索末费尔得参数之间有简单的线性关系.     

40Ca区域原子核的单粒子和单空穴谱

应用由单粒子格林函数导出的本征方程, 严格顾及G矩阵的偏离能壳性, 得到的³⁹Ca单空穴谱和⁴¹Ca单粒子谱与实验值符合颇好, 其中⁴¹Ca的单粒子谱较以往的RBHF结果有明显改进. 取含有能移的等效谐振子表象作为初始近似, 计算了单粒位阱u_αβ=M_αβ(ε_β)(M_αβ(ω)表示质量算符)的本征解, 亦得到颇好结果. 此外, 本文还考查了G矩阵中泡利算符的选取及谐振子能量零点的选取对能谱的影响. 比较Reid软心势与Paris势的计算结果表明Paris势是一个较好的核力势.     

ΛN相互作用与超核40Ca

对超核⁴⁰Ca两个主要置换态的能级位置、能量差以及ΛN相互作用诸参数对上述能级位置和能量差的影响进行了计算和分析. 用较严格的扭曲波冲量近似对产生超核⁴⁰Ca的(K^－,π^－)反应截面进行了计算, 分析了ΛN相互作用各成分对零度反应截面的影响. 结果表明, 作者以前用于分析1p壳层超核的ΛN相互作用基本上适用于描述中重超核⁴⁰Ca的结构和相关的奇异交换反应, 只是有心项强度参数需由0.99减至0.78.