局部对称Bochner-Kaehler流形的全实极小子流形

设(?)~n是复n维的局部对称Bochner-Kaehler流形,M~n是(?)~n的实n维全实极小子流形.用(?)表示(?)~n的数量曲率,M~n上的函数C由公式定义,其中是(?)~n的第二基本形式,K_(ij)是(?)~n的Ricci张量在M~n上的限制.本文的主要结果如下:1.若M~n紧致且它的截面曲率处处大于{((n-3)(n 1))/2n-1)(?) 1/n(n 1)(?)}/4(n 2),则M~n是全测地的.2.若M~n紧致且它的Ricci曲率处处大于{(n 1)(3n-10)(?) (8 n(n-1)(n-2))/n(n 1)(?)}/4n(n 2),则M~n是全测地的.3.若M~n完备,Ricci曲率有下界,且,则M~n是全测地的.特别当(?)~n是复射影空间时,若M~n完备且,则M~是全测地的.     

KH（X1Σ+,v=0-3）与H2之间的振动碰撞能量转移（英文）

利用积分时间分辨荧光方法研究了KH(X1Σ+,v=0-3)与H2之间的振动碰撞能量转移。在K-H2混合样品池中,脉冲激光(泵浦激光)双光子激发K原子至6S态,K(6S)与H2反应生成KH(X1Σ+,v=0-3)分子,利用另一脉冲激光(检测激光)激发X1Σ+至A1Σ+态,通过测量0-100μs延迟时间内各振动态的时间分辨激光感生荧光光谱(LIF)强度,通过速率方程分析和谱线轮廓积分方法,得到了KH(X1Σ+,v=0-3)与H2之间的振动能级转移速率系数分别为(2.1±0.4)×1013cm3.s1for v=1→v=0,(6.5±1.2)×1013cm3.s1for v=2→v=1和(8.9±1.6)×1013cm3.s1v=3→v=2.同时得到扩散系数为(1.3±0.2)×104s1.     

复射影空间的实超曲面

在文献[3]中,Lawson,H.B. Jr. 首次引入复射影空间CP~n中广义赤道M_(p,q)~C(p,q为非负整数)概念.他的主要思想是在实超曲面M~(2n-1)上构造它的主圆丛(?)~(2n),使它满足Hopf纤维化条件,即图表     

掺Fe2O3的ZnO压敏性能

在一定成型压力和烧结温度下掺杂浓度对掺Fe2O3的ZnO陶瓷的致密度和压敏性能的影响研究.得到以下结果:(1)在1 000 ℃,ZnO与Fe2O3固相反应生成ZnFe2O4,在1 200 ℃ZnO陶瓷完全致密化;(2)在优化工艺参数后,研究了在ZnO中掺杂不同浓度的Fe2O3 的电阻率,只有在一定电阻率范围内才具有压敏效应.随Fe2O3掺杂含量升高,电阻率在0.1%at达到极大值,而后降低,在2%at以后电阻率急剧升高,压敏效应增大,在4%at时阈值电压为92伏,非线性最好.过高的掺杂浓度(>5%at)导致绝缘相厚度过大而没有压敏效应;(3)Fe2O3掺4%at后,烧结温度超过1 200 ℃时,由于ZnFe2O4相分解产生载流子浓度增大使电阻率下降.     

Banach空间的张量积及其共轭空间

张量积函子是同调代数中研究模范畴的重要工具。在[1]的基础上,本文对B-空间的张量积做了讨论,得出一些新的结论。设E是B-空间,{E_i,j∈J}是B-空间族,作为赋范空间,则E(?)∪_(i∈J)E_i与∪_(i∈J)(E(?)E_i)等距同构。作为B-空间,E(?)_(?)∪_(i=1)~(?)E_i与∪_(i=1)~(?)(E(?)_(β_(?))E_i)的子空间等距同构。其次本文推广了著名的伴随同构定理([2]Th2.11).设E_1,E_2与F是B-空间,则(?)(E_1(?)_(?)E_2,F)分别与(?)(E_2,(?)(E_1,F)),(?)(E_1,(?)(E_2,F))等距同构.特别(E_1(?)_(?)E_2)分别与(?)(E_2,E_1),(?)(E_1,E_2)等距同构.最后,设E_i,F_i是B-空间,f∈(?)(E_1,F_1),g∈(?)(E_2,F_2),则存在唯一的φ∈(?)(E_1(?)_(β_1)E_2,F_1(?)_(β_2)F_2),记φ=f(?)g.令P={sum from i to f_i(?)g_i},则P与(?)(E_1,F_1)(?)_(?)(?)(E_2,F_2)的稠密子空间(?)(E_1,F_1)(?)(E_2,F_2)等距同构。特别E_1(?)E_2是(E_1(?)_(β_1)E_2)的子空间。本文中的记号同于[1]。文中涉及到张量积的范数都是Cross-范数。     

碰撞振动能量转移:Li_2[A~1∑_u~+(v′=7)]+He→Li_2[A~1∑_u~+(v'=6,8)]+He

利用激光诱导荧光方法研究了Li_2[A~1∑_u~+(v′=7)]与He的碰撞能量转移.脉冲激光激发Li_2基态至Li_2[A~1∑_u~+(v″=7)]态,池温保持在623K,He气压在1Torr至10Torr之间变化,在He气体不同压强下,测量了转移荧光和直接荧光的时间积分荧光强度比.结合能级的速率方程分析,得到了v′=7的单量子驰豫转移速率系数和总去布居速率系数如下:k_(67)=(1.20±0.48)×10~(-8)cm~3·s~(-1);k_6=(0.88±0.26)×10~(-8)cm~3·s~(-1);k_(78)=(2.52±0.63)×10~(-9)cm~3·s~(-1);k_8=(1.00±0.30)×10~(-8)cm~3·s~(-1).     

脱氢醋酸

脱氢醋酸(Dehydroacetic Acid DHA)的系统命名是3-乙酰基-6-甲基-二氢吡喃-2,4-(3H)二酮由于它具有很好的抑菌和杀菌效能,特别是对霉菌最有效,同时对人畜毒性很小,所以它在食品与药物工业中有着广泛应用的前途。脱氢醋酸可通过两条合成路线制造:(1)乙酰乙酸乙酯缩合;(2)双乙烯酮二聚。 (1)乙酰乙酸乙酯缩合法: 乙酰乙酸乙酯可呈两种互变异构体存在:     

关于抛物型方程解的渐近性质的一点注记

A.M.在[1]中曾对一般的线性抛物型方程的Cauchy问题等条件的假定下得到:如果(?)U_0(x)=0,则有(?)u(x,t)=0对x均匀成立.后来在[2]、[3]中,系数在相同的假定(Ⅰ)下,研究了非齐次方程     

非对称脉冲超强激光产生的尾场空泡区和超空泡区中的正电子加速

在震荡中心哈密顿原理的(oscillation-center Hamiltonian)框架下,讨论了用非对称圆极化的强激光脉冲激发的尾场和在超空泡区中加速正电子的相关问题.研究内容包括:在超强激光所激发的空泡后区中的尾场正电子加速方法和在超空泡区中的雪梨(snow-plow)正电子加速方法.通过理论分析和数值模拟方法定性地比较了2种正电子加速方法的有效加速性能.结果显示,尾场加速的效果比雪梨加速好,2种加速方法中激光脉冲振幅与被加速正电子的能量之间分别存在着指数关系和线性关系.文中还分析了正电子最大尾场和雪梨加速能量与等离子体密度之间的关系     

实系数α级星形函数族与实系数α级凸形函数族的支持点

以A记单位圆盘(?):|z|<1内所有正则函数所成的集合,它关于局部一致收敛拓扑成一局部凸线性拓扑空间.对α<1,以S~*(α)记(?)内形为f(z)=z α_2z~2 …且满足条件Re(zf’/f)>α的函数(称为α级星形函数)全体;以K(α)记(?)内形为f(z)=z α_2z~2 …且满足条件Re(zf”/f’ 1)>α的函数(称为α级凸形函数)全体.以 S~*(α)_R与K(α)_R分别记S~*(α)与K(α)的实系数函数所成的子族.它们都是A的紧子集.设F(?)A,f∈F,f在F中的一个变分是指一个依赖于ε>0的函数f~*,f~*∈F,而