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我们发现YBa2Cu3O7-y薄膜的实测X射线衍射强度与理论强度不一致,且用重离子坐标微变化和重离子替代无序解释了这一现象。与工艺、性能联系起来,可得到结论:这种无序与沉积所用的靶材和衬底材料有关,对超导转变温度无明显影响。 相似文献
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本文通过X射线衍射(XRD)、差热分析(DTA)和超导电性测量等手段对YBa2Cu3O7-x(Y-123)和YbBa2Cu3O7-x(Yb-123)相的形成,单相Yb-123超导体的制备,单相Y-123超导体的最低形成温度及R-123相的熔点与R离子半径的关系进行了研究。结果表明Y-123和Yb-123相形成过程显著不同,Y-123主要通过下一化学反应生成:Y2O3+4BaCO3+6CuO+1-2 相似文献
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对磁性金属钴掺杂的YBa2(Cu1-yCoy)3O7-δ超导体进行了中子衍射研究。研究表明:钴原子择优占据Cu(1)晶位;随着钴一的增加,单胞中平均氧含量增加;晶胞的晶格常数α增大,b减小,至y=0.038时,a=b,而c是先增大再减小。 相似文献
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制备了具有中等 J_c 的部分熔融织构生长的 YBa_2Cu_3O_y 超导体(MTG-YBCO);用 X 光、SEM 检测了样品的微结构;测量了样品磁化强度与温度及外场的关系.把这些结果与有很高J_c 的 MTG-YBCO 及很低 J_c 的 S-YBCO(即烧结 YBa_2Cu_3O_y)作比较后使我们相信,MTG-YBCO 样品具有高 J_c 与这种样品中大量弱连接品质的改善或消除有关。 相似文献
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本文研究了熔融织构块材和单晶YBa2Cu3O7在液氮温区63-75K的磁驰豫性质。在此温区常数ωa是与温度相关的,平均有效结合能作为电流密度的函数和Zeldov模型一致。 相似文献
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作报道了用X射衍射法对Bi2Sr2-yMyCuO6+δ(M=LaPr0.0<y<1.0)系列单晶样品进行结构的研究,根据晶体结构的不同性质,我们将掺杂区分为三个区域,第一个区域的掺镧量在0.0<y<0.10之间,在此区域中晶体的平均结构为单斜结构,其调制波矢具有两个非公度分量q=βb+γc,第二个掺杂区的掺镧量在0.10<y<0.60之间,晶体的平均结构由单斜转变为正交结构,调制波矢具有单个非公 相似文献
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本文通过分析由X射线衍射和透射电子显微镜所得到的粒子大小和BET法测量的比表面积的关系,研究了有代表性的几中商用γ-Fe2O3磁粉粒子的微结构。X射线衍射线加宽法测得的氧离子亚晶格畴尺寸反映了组成针状态粒子的微晶或嵌镶晶块的大小。对于微孔型多晶粒子,准球状微晶链合形成球链状结构;对于微缝型单晶粒子,取向准桎状晶块链合成形成竹节状结构。 相似文献
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测量了c轴高度定向的YBa2Cu3O7-δ高Tc超导薄膜经300~750℃退火后的红外反射光谱和不同掺Zn量的YBa2Cu3-xZnxO7-δ块状材料的红外吸收光谱。根据这些光谱中Cu-O吸收峰的变化,证实了在YBa2Cu3O7-δ体系的红外光谱中,630cm^-1、590cm^-1、和550cm^-1三个吸收峰分别对应的Cu-O伸缩振动膜,以及与氧缺位的关系。并讨论了二维电子气屏蔽对吸收峰的影响 相似文献
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应用X射线三晶衍射对LaAlO3衬底上生长的YBa2Cu3Oy薄膜中的应力水平、存在的主要缺陷,以及薄膜与衬底的失配和取向关系等进行了研究。结果表明,薄膜在衬底上几乎完全松弛,应力很小,薄膜存在较严重的晶格取向差缺陷,这是影响薄膜晶体结构完整性的主要因素。此外,衬底与薄膜在垂直于表面和平行于表面方向都存在取向差。
关键词: 相似文献
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本用X射线的方法对Bi-2201大片超导单晶的调制结构进行了研究,在衍射谱中,除了001的主衍射峰外,还出现了一系列卫星峰。由这些卫星峰的位置可以得到这种单晶的调制波矢q=0.208b^*+0.36c^*。这与用电子显微镜观测的结果基本一致。 相似文献
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YBa2Cu3O7—δ外延薄膜的电流—电压特性 总被引:1,自引:0,他引:1
分别测量了不同磁场及其位形下I-V曲线随温度的变化关系。实验结果表明,在磁通玻璃转变温度以下,logI-logV曲线具有正曲率,在磁通玻璃转变温度以下,logI-logV曲线具有负英率;不同温度下的I-V曲线能够很好地被标度到两条曲线上,表明样品中存在磁通液态到玻璃态的转变。 相似文献
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本文报道了用激光沉积法在(100)LaAlO3衬底上制备(Y1-xHox)Ba2Cu3O7-δ(x=0,0.2,0.4)超导薄膜.结果表明,新超导薄膜表面光滑,具有很强的c轴织构,零电阻温度Tc0约91K,最佳临界电流密度Jc为4.7×106A/cm2(77K). 相似文献
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用霍尔探头系统在77K温度下,测量了顶部籽晶技术制备的熔融织构YBCO超导块在场冷后的表面俘获磁场的三维分布,并画出了其二维等高线图.结果表明,对单畴样品,俘获磁场分布图仅有一个峰,其二维等高线基本呈中心轴对称分布.在约0.5T的磁化场下,测得的最大俘获场为170mT.而对非单畴样品,俘获场的三维分布不是单峰,其二维等高线分布与样品晶畴的表观形貌相一致,即ab面与样品表面平行的大畴区域俘获场最大,其余部分的俘获场较小.因此,可以认为由俘获场的测量能够检测样品内的结晶状况,一般情况下,单峰对应单畴,多峰对应多畴,在多畴间存在弱连接的大角晶界. 相似文献