影响汞和氩第一激发电位因素的对比研究

分别用第一代实验仪和智能F-H实验仪测出了汞原子和氩原子的第一激发电位,对比考察了两个实验曲线的主要参数,分析了用智能F-H实验仪测量氩原子的第一激发电位的优越性。     

充氩弗兰克-赫兹实验研究

为了研究氩原子的激发电位,对充氩弗兰克-赫兹管在不同的灯丝电压、栅极电压和加速电压下进行了实验,分析了获得的实验曲线;得到使用该弗兰克-赫兹管实验时的最佳参数为灯丝电压3.2 V、栅极电压1.0 V、拒斥电压10.0 V.在该参数下测得氩原子的激发电位为11.61 V,并进行了详细的讨论;表明该值本质上应为氩原子第一亚稳态的激发电位,或两个亚稳态激发电位的一定概率比.     

弗兰克-赫兹实验最佳实验条件及第一激发电位的研究

探究了弗兰克-赫兹实验的最佳实验条件及第一激发电位,通过分析实验数据得出最佳实验条件为灯丝电压3.3V,第一栅极电压1.7V,拒斥电压5.0V,得到氩原子的第一激发电位为11.543eV,并分析原因.     

氩原子和类氩离子相对论修正

以相对论修正哈密顿(包括质量修正、单体和双体达尔文修正、自旋-自旋接触相互作用)的球张量形式为基础, 借助不可约张量理论导出了类氩体系基态能量的相对论修正的解析表达式. 在斯莱特表象中完成了所有的角向积分和自旋求和计算, 能量的相对论修正式用径向矩阵元的线性组合来表示.对类氩体系基态能量的相对论修正值进行了具体计算,相对误差均小于0.0459%     

碰撞原理对F-H实验的解释

文章从碰撞原理的角度,分析了实验曲线的电流波谷有个比较大的值,并且逐渐变大的这一特征的原因。     

夫兰克-赫兹实验的改进

对传统的测量氩原子第一激发电位的方法进行了改进,利用示波器光标"cursor"功能,在示波器上直接读出波峰或波谷的电位.该方法减小了读数时的误差,提高了测量精度,并且锻炼了学生对示波器的使用,收到较好的教学效果.     

Ar原子最外层8个电子的能级

用充氩四极管测得了夫兰克-赫兹实验的谱峰曲线,结果显示试验曲线中8个峰之间的差值各不相等,这反映出Ar原子最外层8个电子具有不同能级。同时给出了Ar原子第一激发电位的平均值为UAr=12．6V,并在分析谱峰曲线的基础上得到了各个电子相对应的能级图。     

弗兰克—赫兹实验中第一峰值板流对应电压的研究

本文提出用弗兰克－赫兹实验测汞原子第一激发电位时，第一峰值板流对应电压不是４．９Ｖ的原因不仅与接触电位有关，通过实验找出影响该电压的因素，并给予解释。     

夫兰克—赫兹实验曲线分析方法的探讨

本文从影响实验的几个主要因素入手，分别分析其对实验的影响，使得实验曲线的由来变得简单、明了．     

弗兰克-赫兹实验中氩原子第一激发电位的研究

改进现有弗兰克-赫兹实验仪器:不使用控制电压,把第一栅极G1和第二栅极G2短接,并接到加速电压的正极,G2和A之间仍然接反向减速电压,这样G1和K之间为加速和碰撞区,G1和G2之间为等势碰撞区.当拒斥电压为9V,加速电压为80V,灯丝电压为2.4V时,曲线峰谷差值最大,分辨率最高.计算得到氩原子最外层8个电子中,外层电子的第一激发电位为13.13V,内层电子的第一激发电位为13.41V.     

钠原子高里德伯态跃迁的模型势研究

应用我们提出的ｋ系数方法［物理学报，４２（１９９３），７２７］，使用最弱受约束电子势模型下的简单解析波函数，我们系统研究了钠原子高里德伯态（ｎ～４０）间跃迁的振子强度与辐射寿命，所得振子强度及辐射寿命与可得到的其他作者的结果作了比较，表明了结合ｋ系数校正的最弱受约束电子势模型方法对于研究Ｎａ原子的高里德伯态性质的有效性，并在各种节点校正下，得到了对应于各跃迁类的节点校正规则     

同科电子L－S耦合原子态的确定

给出一种确定同科电子Ｌ－Ｓ耦合原子态的简便方法，同时指出如果两个同科电子组态的电子数之和等于该支壳层上的电子数，那么这两个同科电子组态具有相同的原子态．     

类克尔介质对二能级原子与压缩相干态相互作用的影响

通过研究原子反转和光子数统计分布,讨论包含类克尔介质的双光子二能级原子与压缩相干态相互作用的量予特性.结果表明,在类克尔介质与模场的耦合强度为原子与模场耦合强度的两倍以上时,原子与模场耦合的作用不明显.     

Kerr介质中级联三能级原子与压缩相干态相互作用的光子统计演化

本文研究了存在Kerr介质的高Q腔中压缩相干态与级联三能级原子相互作用的光子统计演化规律,讨论了光场参数、Kerr介质及相干振幅对平均光子数的影响.     

PN结正向电压与温度关系实验中的实际问题

本文就PN结正向电压与温度关系研究实验中所涉及的常见问题进行了阐述,并提出了相应解决办法。本文能为相关实验工作者提供参考。     

用首尾减半法改善DANTE序列边瓣的抑制

用Dante脉冲序列作选择激励的缺点是它的激励边瓣太大.对于强峰存在的谱在选择激励其他峰时残留部分有时很大而引起对相干转移的误判.这里提出把Dante序列中首尾两个脉冲宽度减半的方法可以把抑制比降低至原来残留部分的1/50左右.     

关于铁电体低维特性的研究

利用推广的Ginzhurg-Landeu-Devnnshire(GID)理论,研究不均匀结构对铁电体低维持性的影响。     

流体动力学相似模型计算弱简谐电场中的基态氦原子

采用基于Schrödinger方程的流体动力学相似模型的变分微扰法计算了弱时间简谐电场中基态氦原子的扰动波函数、极化率和第一共振频率,并将计算值与实验值进行了比较。     

高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中光场的等阶Y压缩效应

本文利用多模压缩态理论,详细研究了高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中双模光场的一次和二次等阶Y压缩效应,结果表明:1)等阶Y压缩特性强烈地依赖于Kerr介质的三阶非线性极化系数(x)和双模光场中各模的平均光子数n¹、n²;当x<1,n¹=n²<1时,不产生等阶Y压缩效应;而当x=2.5、5、10以及n¹=n²=2、5时,光场可呈现出强烈的一次及二次等阶Y压缩效应;2)在x以及n¹、n²相同的条件下,不同压缩阶次的等阶Y压缩效应的时间演化曲线的压缩周期与压缩阶次成反比,压缩度的幅度则随压缩阶数的升高而迅速下降;3)在平均光子不变(即n¹=n²恒定),但Kerr介质不同(即x变化)的条件下,相同压缩阶数的等阶Y压缩效应的Y压缩度曲线的时间演化周期与Kerr介质的三阶非线性化系数x成反比,压缩度的幅度则随Kerr介质的三阶非线性极化系数x的增大而增强;4)等阶Y压缩效应的持续时间以及等阶Y压缩度的大小等强烈地依赖于Kerr介质的非线性程度和光场强度;一般而言,Kerr介质的非线性程度越高(即x越大),并且光场越强(即n¹=n²取值越大),等阶Y压缩效应持续时间就越短,等阶Y压缩度就越大.