Debye屏蔽势下的Na原子

结合自由Na原子的l-依赖模型势, 采用B-样条基组展开方法计算了等离子体环境中Na原子的的基态能量、振子强度、偶极极化率、四极极化率、八极极化率等随Debye长度的变化. 其中原子的等离子体效应采用Debye屏蔽模型. 计算结果与其他研究者的结果符合得很好; 在Debye屏蔽等离子体环境下下基态能量的结果与Sahoo [Sahoo S Ho Y K 2006 Phys. Plasmas 13, 063301]和Li [Li H W and Kar S, 2012 Phys. Plasmas 19, 073303]用其他模型所得的结果基本一致; 电偶极、四极和八极极化率随Debye长度的变化趋势一致, 数值结果和Li和Kar [Li H W and Kar S, 2012 Phys. Plasmas 19, 073303] 的数量级一致.     

Debye屏蔽势下的Na原子

结合自由Na原子的l-依赖模型势, 采用B-样条基组展开方法计算了等离子体环境中Na原子的的基态能量、振子强度、偶极极化率、四极极化率、八极极化率等随Debye长度的变化. 其中原子的等离子体效应采用Debye屏蔽模型. 计算结果与其他研究者的结果符合得很好; 在Debye屏蔽等离子体环境下下基态能量的结果与Sahoo [Sahoo S Ho Y K 2006 Phys. Plasmas 13, 063301]和Li [Li H W and Kar S, 2012 Phys. Plasmas 19, 073303]用其他模型所得的结果基本一致; 电偶极、四极和八极极化率随Debye长度的变化趋势一致, 数值结果和Li和Kar [Li H W and Kar S, 2012 Phys. Plasmas 19, 073303] 的数量级一致.     

HL-2Aװ�ô�״��������ģ���ֲ�����̽��ϵͳ

利用往返式朗缪尔探针组在HL-2A装置等离子体边缘首次同时观测到明显的低频(ƒ=0~5kHz)和测地声模(ƒ=16kHz)带状流的极向和环向对称性(m~0,n~0),径向结构及其传播特征。并同时推算出流的径向波矢(Kr-LF=0.6 cm-1,Kr-GAM=2cm-1)。双谱分析的结果表明低频和测地声模带状流的形成可能都是由于高频湍流和这种流之间的非线性三波耦合引起的。初步研究了电子回旋加热功率和边界安全因子引起带状流幅度的变化。此外,也观测了带状流幅度在径向方向的改变。     

HL-2A装置中的带状流三维特性研究和探针设计

HL-2A装置边缘等离子体测地声模带状流的三维特征采用外中平面上三组三台阶探针阵列组成具有环向、极向和径向分辨的独特结构的探针系统进行了研究.其中两组具有极向距离为65mm的三台阶5探针阵列组成极向带状流10探针组,另一组电动式带状流6探针阵列与带状流10探针组之间的环向距离为800mm. 此外,采用快速往复气动6探针组研究了磁分界面附近的温度、密度、雷诺协强及其径向分布.在HL-2A装置上同时观测到测地声模带状流(频率f=7kHz)的极向和环向对称性(m≈0,n 关键词： 三台阶式ZF探针 带状流 三维空间结构     

HL-2A装置中的带状流三维特性研究和探针设计

HL-2A装置边缘等离子体测地声模带状流的三维特征采用外中平面上三组三台阶探针阵列组成具有环向、极向和径向分辨的独特结构的探针系统进行了研究.其中两组具有极向距离为65mm的三台阶5探针阵列组成极向带状流10探针组，另一组电动式带状流6探针阵列与带状流10探针组之间的环向距离为800mm. 此外，采用快速往复气动6探针组研究了磁分界面附近的温度、密度、雷诺协强及其径向分布.在HL-2A装置上同时观测到测地声模带状流(频率f=7kHz)的极向和环向对称性(m≈0，n     

托卡马克中漂移不稳定性的回旋动理学二维本征模方程

从弗拉索夫方程出发,导出了托卡马克等离子体中漂移不稳定性的回旋动理学二维本征模积分方程组。该方程组保留了离子的动理学效应,包括沿磁场的运动、磁场梯度和曲率漂移以及有限拉莫半径效应。与传统的采用气球模表象得到的一维回旋动理学方程(其只能给出不稳定模沿磁场线的结构)不同,该方程组不仅能给出托卡马克等离子体中漂移不稳定模的径向结构,同时还考虑了由离子的环形性漂移引起的相邻极向模之间的线性耦合,进而得到模的极向结构。该结果为相应的数值模拟研究提供了理论基础。     

托卡马克中漂移不稳定性的回旋动理学二维本征模方程

从弗拉索夫方程出发,导出了托卡马克等离子体中漂移不稳定性的回旋动理学二维本征模积分方程组。该方程组保留了离子的动理学效应,包括沿磁场的运动、磁场梯度和曲率漂移以及有限拉莫半径效应。与传统的采用气球模表象得到的一维回旋动理学方程(其只能给出不稳定模沿磁场线的结构)不同,该方程组不仅能给出托卡马克等离子体中漂移不稳定模的径向结构,同时还考虑了由离子的环形性漂移引起的相邻极向模之间的线性耦合,进而得到模的极向结构。该结果为相应的数值模拟研究提供了理论基础。     

磁场剪切对离子温度梯度模带状流产生的影响

对离子温度梯度模湍流非线性流体方程进行了解耦处理,得到包含磁场剪切效应的带状流与漂移波相互作用的非线性动力学方程.采用调制不稳定性的四波相互作用模型,研究了磁场剪切对带状流产生的影响.研究表明,在k_//值较小的范围内,当|k_//|增加时,带状流的增长率也呈增加的趋势. 关键词： 托卡马克等离子体 离子温度梯度模湍流 带状流 磁场剪切     

轴对称环状静电模的漂移波湍流参量激发理论研究

本文所论述的轴对称环状静电模是指环形磁约束等离子体(如托卡马克)中环向模数为零的近理想静电流体模,它包含有测地声模和基频率与之较低的声模;也含有所谓的‘近零频带状流’.本文根据冷离子流体模型在圆形磁面构成的准环坐标系中的表示,对涉及以上三种模式的漂移波湍流参量激发理论,在一级环形效应近似下,进行了系统讨论,并证明了带状流的四个新命题.利用对漂移波能谱的参数化描写,注意到由漂移波能谱径向有限宽度所引发的特性,如波能传播量的双Landau奇点,揭示了有限宽度对径向δ谱所得结果的重要修正:如,对近零频带状流和测地声模的参量激发条件带来的严格限制.此外,还讨论了密度带状流在高q条件下被激发的可能性.本文选用合理的物理参数.采用图示方法详细地讨论了有关的数值结果.分析表明,测地声模和近零频带状流的参量激发不可能发生在同一小半径处;如果测地声模被参量激发,也应能观察到密度带状流.     

Exciton States in Spherical Gaussian Potential Wells

［1］M.A. Kastner, Phys. Today 46 (1993) 24. ［2］A.D. Yoffe, Adv. Phys. 50 (2001) 1. ［3］G. Medeiros, F.G. Piku s, P.M. Petroff, and A.L. Efros,Phys. Rev. B55 (1997) 1568. ［4］H.F. Hess, E. Betzig, T.D. Harris, L.N. Pfeiffer, and K.W.West, Science 264 (1994) 1740. ［5］K. Brunner, G. Abstreiter, G. Bohm, G. Trankle, and G.Weimann, Phys. Rev. Lett. 73 (1994) 1138. ［6］D. Gammon, E.S. Snow, B.V. Shanabrook, D.S. Katzer,and D. Park, Science 273 (1996) 87; Phys. Rev. Lett. 76(1996) 3005. ［7］L.E. Brus, J. Chem. Phys. 80 (1984) 4403. ［8］S.V. Nair, S. Sinha, and K.C. Rustagi, Phys. Rev. B35(1987) 4098. ［9］G.W. Bryant, Phys. Rev. B37 (1988) 8763. ［10］Y. Kayanuma, Phys. Rev. B38 (1988) 9797. ［11］J.B. Xia, Phys. Rev. B40 (1989) 8500. ［12］Y. Kayanuma and H. Momiji, Phys. Rev. B41 (1990)10261. ［13］D.B. Tran Thoai, Y.Z. Hu, and S.W. Koch, Phys. Rev.B42 (1990) 11261. ［14］A.L. Ekimov, F. Hache, M.C. Schanne-Klein, et al., J.Opt. Soc. Am. B10 (1993) 100. ［15］L.M. Ramaniah and S.V. Nair, Phys. Rev. B47 (1993)7132. ［16］Y.Z. Hu, S.W. Koch, M. Lindberg, et al., Phys. Rev. Lett.64 (1990) 1805. ［17］Y.Z. Hu, M. Lindberg, and S.W. Koch, Phys. Rev. B42(1990) 1713. ［18］R. Del Sole and A. D‘Andrea, in Optical Switching in Low-Dimensional Systems, eds. H. Haug and L. Banyai,Plenum, New York (1989) p. 289. ［19］G.W. Bryant, Phys. Rev. Lett. 59 (1987) 1140; Phys.Rev. B41 (1990) 1243. ［20］Y. Kayanuma, Phys. Rev. B44 (1991) 13085. ［21］Yang Jie and Zhang Zhan-Jun, Commun. Theor. Phys.(Beijing, China) 39 (2003) 369. ［22］Xie Wen-Fang and Gu Juan, Commun. Theor. Phys. (Beijing, China) 40 (2003) 619. ［23］T. Takagahara, Phys. Rev. B47 (1993) 4569. ［24］J.L. Marfn, R. Riera, and S.A. Cruz, J. Phys.: Condens.Matter 10 (1998) 1349. ［25］Y. Masumoto and T. Takagahara, Semiconductor Quantum Dots, Springer-Verlag, Heidelberg, New York (2002). ［26］J.T. Lin and T.F. Jiang, Phys. Rev. B64 (2001) 195323. ［27］K. Edamatsu, Y. Mimura, K. Yamanaka, and T. Itoh,Proc. of the Japanese Physical Society, Part 2, Osaka,Sept. 1995, p.252. ［28］T. Itop and K. Edamatsu, Proc. of the Japanese Physical Society, Part 2, Kanazawa, March (1996) p. 280.     

含第二稳定区的环流器微观气球模分析

本文导出了可用于研究含第二稳定区的环流器微观气球模的本征方程,其中保留了各种最重要的动力效应。对圆截面环流器,相应的本征方程中保留了对第二稳定区中模的特性有重大影响的磁面位移效应及极向场曲率效应。采用数值打靶法求解本征方程,详细分析了各种位形参数对模的结构及稳定性的影响。与理想磁流体理论结果对比,发现在第二稳定区参数范围内,存在一类新的弱不稳定模式。此外,在各种参数范围内都存在临界稳定模式。详细考察了这些模式的存在形式及结构,以及剪切和极向场参数对它们的影响。 关键词：     

逆磁效应对交换模湍流产生的带状流的影响

运用并扩展了Guzdar等人提出的一种简单的低维模型, 讨论了交换模湍流中的非线性逆磁效应对带状流产生的影响,通过对非线性演化方程的数值计算,得到如下结论：逆磁效应能抑制通常的（雷诺胁强驱动的）极化非线性效应,由此导致带状流的阻尼. 关键词： 托卡马克等离子体 交换模湍流 带状流 逆磁效应     

切变基本纬向流中β效应的赤道Rossby孤立波包

从描写赤道Rossby 波的正压大气位涡方程出发,采用多重尺度摄动方法推导出在切变基本纬向流中具有β效应的非线性赤道Rossby波包演变满足非线性Schrdinger方程,并得到单个包络孤立子波解,分析了基本切变流,β效应对非线性赤道Rossby波的影响. 关键词： 赤道Rossby波 β效应 非线性Schrö dinger方程 包络孤立子     

弱相对论捕获电子哨声模不稳定性

本文讨论了弱相对论的捕获电子在磁镜位形中对哨声波不稳定性的影响。在简化的箱子模型下,用摄动法求解了带有弱相对论捕获电子效应的本征方程。发现各向异性热电子可以驱动哨声模不稳定性,而相对论效应使不稳定性的各向异性阈值升高,增长率的最大值减小并使不稳定性向低频方向移动。 关键词：     

Masses and Sigma Terms of Pentaquarks in Chiral Perturbation Theory

[1]LEPS Collaboration (T.Nakano,et al.),Phys.Rev.Lett.91 (2003) 012002. [2]Sonia Kabana,J.Phys.G 31 (2005) S1155,hepex/0503019. [3]K.Hicks,Prog.Part.Nucl.Phys.55 (2005) 647,hepex/0504027. [4]T.Nakano,et al.,(LEPS),Phys.Rev.Lett.91 (2003)012002,hep-ex/0301020. [5]V.V.Barmin,et al.,(DIANA),Phys.Atom.Nuclei 66(2003) 1715,hep-ex/0304040. [6]J.Barth,et al.,(SAPHIR),Phys.Lett.B 572 (2003) 127,hep-ex/0307083. [7]NA49 Collaboration (C.Alt,et al.),Phys.Rev.Lett.92(2004) 042003. [8]S.Kabana,et al.,STAR Coll.,Proceedings of the 20th Winter Workshop in Nuclear Dynamics,Jamaica,March (2004),hep-ex/0406032. [9]V.Kouznetsov,et al.,GRAAL Collaboration,Contribution to the Workshop Pentaquarks,Trento,10-12 February,(2004),http://www.tp2.ruhr-uni-bochum.de/talks/trento04/. [10]Shi-Lin Zhu,Int.J.Mod.Phys.A 19 (2004) 3439,hepph/0406204. [11]S.Weinberg,Physica A 96 (1979) 327. [12]J.Gasser and H.Leutwyler,Annals Phys.158 (1984) 142. [13]J.Gasser and H.Leutwyler,Nucl.Phys.B 250 (1985)465. [14]J.Gasser,M.E.Sainio,and A.Svarc,Nucl.Phys.B 307(1988) 779. [15]Stefan Scherer and Matthias R.Schindler,hep-ph/0505-265. [16]T.Fuchs,J.Gegelia,G.Japaridze,and S.Scherer,Phys.Rev.D 68 (2003) 056005. [17]B.C.Lehnhart,J.Gegelia,and S.Scherer,J.Phys.G 31(2005) 89,hep-ph/0412092. [18]Y.R.Liu,A.Zhang,P.Z.Huang,W.Z.Deng,X.L.Chen,and Shi-Lin Zhu,Phys.Rev.D 70 (2004) 094045,hepph/0404123. [19]P.Ko,Jungil Lee,Taekoon Lee,and Jae-hyeon Park,Phys.Lett.B 611 (2005) 87-92,hep-ph/0312147. [20]S.Weinberg,The Quantum Theory of Fields,Vol.Ⅱ,Cambridge University Press,Cambridge (1996). [21]Aneesh V.Manohar,hep-ph/9606222. [22]J.Gasser and M.E.Sainio,hep-ph/0002283.     

多尺度等离子体动力学数值模拟中最初的无方程投影积分技术

发展一种针对等离子体多尺度问题的"最初的无方程投影积分(p-EFPI)"方法并成功应用于离子声波的模拟.该方法包括时间推进和时间投影两部分.电子速度通过概率分布函数或累积分布函数投影外推,电子位置坐标则通过投影外推的电子电荷密度重新调出;与电子相比,假设粗糙的离子运动可以很好地描述宏观尺度等离子体的演化行为,通过追踪和投影外推每个离子轨道保持全部离子运动学效应.尝试和检验p-EFPI方法在模拟等离子体物理现象中的应用.以离子声波为范例,数值计算表明:在离子相空间出现离子捕获效应前,p-EFPI模拟能够很好地再现PIC的结果,在离子捕获发生后,p-EFPI模拟仍然可以抓住除了离子捕获特征之外的其它主要物理特征.     

反常电子粘滞性引起的线性双撕裂模研究

用圆柱位形的磁流体动力学方程对由反常电子粘滞性引起的双撕裂模的线性行为做了数值研究.分析了两个有理面的间距、粘滞率大小和极向模数对双撕裂模模式结构的影响,给出了各种情况下双撕裂模线性增长率跟表征反常电子粘滞率大小的电子雷诺数的定标关系.     

Energy transfer ultraviolet photodetector with 8-hydroxyquinoline derivative-metal complexes as acceptors

We choose 8-hydroxyquinoline derivative-metal complexes(Beq,Mgq,and Znq) as the acceptors(A) and 4,4',4"-tri-(2-methylphenyl phenylamino) triphenylaine(m-MTDATA) as the donor(D) respectively to study the existing energy transfer process in the organic ultraviolet(UV) photodetector(PD),which has an important influence on the sensitivity of PDs.The energy transfer process from D to A without exciplex formation is discussed,differing from the working mechanism of previous PDs with Gaq[Zisheng Su,Wenlian Li,Bei Chu,Tianle Li,Jianzhuo Zhu,Guang Zhang,Fei Yan,Xiao Li,Yiren Chen and Chun-Sing Lee 2008 Appl.Phys.Lett.93 103309)]and REq[J.B.Wang,W.L.Li,B.Chu,L.L.Chen,G.Zhang,Z.S.Su,Y.R.Chen,D.F.Yang,J.Z.Zhu,S.H.Wu,F.Yan,H.H.Liu,C.S.Lee 2010 Org.Electron.111301]used as an A material.Under 365-nm UV irradiation with an intensity of 1.2 mW/cm~2,the m-MTDATA:Beq blend device with a weight ratio of 1:1 shows a response of 192 mAAV with a detectivity of 6.5 × 10~(11) Jones,which exceeds those of PDs based on Mgq(146 mA/W) and Znq(182 mA/W) due to better energy level alignment between m-MTDATA/Beq and lower radiative decay.More photophysics processes of the PDs involved are discussed in detail.     

基于镜像电荷法探测液氦表面电子的自旋态

文献[Phys.Rev.A,2006,74:052338]的理论研究表明液氦上电子自旋具有长达100秒的相干时间,因此在实施量子信息处理方面具有很大的应用前景.然而,这一理论还未得到实验的证实.液氦上电子的自旋-轨道耦合可以为电子自旋探测提供一种可选的方法.理论上,电子自旋-轨道耦合可以由液氦膜下方的微电极电流产生.在微波驱动下,电子发生电偶极跃迁,导致电子距离液氦表面的平均高度发生改变.利用镜像电荷法[Phys.Rev.Lett.,2019,123:086801],电子的这种轨道运动可以被实验测量.建立基于液氦上电子-自旋轨道耦合的密度矩阵方程,并数值求解镜像电荷的振动行为.结果表明不同的自旋态将会引起不同的感应电流,这种差异提供了一种可选的电子自旋探测方法.     

负磁剪切等离子体中离子温度梯度驱动不稳定性分析

采用打靶法,数值求解了在负磁剪切托卡马克等离子体中离子温度梯度驱动的复本征模方程.数值计算表明,环向旋转剪切流可以整体上改变剪切板η_i不稳定性.在等离子体极小q磁面附近的芯部区域,环向剪切流有稳定η_i模的作用.