胶子遮蔽和末态作用对p—A碰撞中粲偶素和b夸克偶素产额压低的贡献

本文用胶子结构函数的遮蔽效应和末态作用分析了在p-A碰撞中粲偶素和b夸克偶素产额压低的实验数据,较好地描述了粲偶素和b夸克偶素产额的压低与A和X2的关系.     

微扰法计算中等强磁场中氢原子的能级

本文在考虑氢原子轨道运动磁矩与磁场之间、自旋磁矩与磁场之间和感生磁矩与外磁场之间的相互作用的基础上,根据角动量和球谐函数的性质,应用简并态微扰方法研究了在中等强磁场中氢原子的能级,给出了计算中等强磁场中氢原子的一级近似能级的方法,具体计算了23.5126≤B≤1.881728×10~4T范围内氢原子n=2的各能级的数值,结果与有关文献给出的理论计算值是相近的,表明本文所给出的方法是简单的、计算结果是正确的.     

磁场中量子点四电子系统的基态性质

利用少体物理的方法，研究了磁场中二维量子点四电子系统基态能量与角动量间的变化关系，以及磁场强度和约束势的大小对四电子系统基态的影响.数值计算表明，量子力学对称性是幻数角动量出现的重要因素. 关键词：     

非谐振子囚禁势的重夸克偶素能谱

在非谐振子势: V_c(r)=1/2kr²+λr⁴中, 用广义维里－Pade逼近法(The Hypervirial-Pade Approach)研究了重夸克偶素能谱. 当选取适当的势参数时, 粲偶素族和底偶素的计算数值与实验结果相符合.     

强电场对夸克胶子等离子体中粲夸克偶素演化的影响(英文)

在极端相对论重离子碰撞中,高速运动的重离子会产生很强的电场。在碰撞的早期电场强度大小在eE~m_π2的量级。在夸克胶子等离子体中,强电场将会对粲夸克偶素的演化产生巨大的影响。我们用含时薛定谔方程计算夸克胶子等离子体中由高速运动电荷所产生强电场对重夸克偶素演化的影响。此电场可以导致不同角动量态之间的跃迁。为了研究此效应,比较了有电场和无电场情况下J/ψ、ψ'以及χ_c的产额。计算结果表明,在碰撞早期电场会导致J/ψ解离;同时,χ_c也由电场导致的J/ψ的跃迁而产生。     

强磁场中氢原子自离化态的能级及宽度

使用Bsplines与复坐标旋转相结合的方法计算了均匀外磁场(2.35×10~6≤B≤1.175×10~4T)中氢原子│m│=0—5,偶宇称和奇宇称自离化态的能级和宽度.并与已有的结果作了比较.分析了共振态能级位置和宽度与态的宇称、磁量子数│m│及磁场强度的关系.结果表明:Bsplines与复坐标旋转方法相结合可以有效地用于强外场中原子自离化态的计算. 关键词：     

低温下自旋为1/2的海森伯亚铁磁棱型链的1/3磁化平台

本文利用Jordan-Wigner变换和不变本征算符法计算了低温下自旋为1/2的海森伯亚铁磁棱型链系统的元激发谱,得到了三支没有简并的元激发谱.利用不变本征算符法对系统的哈密顿量进行了对角化,并导出有限温度和外磁场下的系统的配分函数及磁化强度.在绝对零度与有限温度下,通过分析诸交换积分(J1,J2,J3,Jm)对系统的磁化强度随外磁场的变化规律,得到了系统的三个临界磁场强度(HCB,HCE,HCS),并从三支元激发的性质说明了三个临界磁场强度起源及系统的磁化强度随外磁场变化出现1/3磁化平台的起因.     

矩形截面有限长螺线管磁场的计算

如果将螺线管的表面电流看成是磁介质的磁化电流,那么螺线管的磁场就与介质的磁场完全相同。于是可以通过计算磁介质的磁场得到螺线管的磁场。根据公式B=μ0(H+M),磁介质的磁场或者磁感应强度可以分为两部分:一部分是磁化强度的贡献,另一部分是磁场强度。对于磁介质来说,由于没有传导电流,所以磁场强度的环路积分是零,而磁场强度对于闭合面的积分不是零。也就是说,这种情况下,磁场强度的方程与静电场电场强度的方程完全相同,因此可以用计算静电场电场强度的方法计算磁场强度,这就是处理磁场的等效的磁荷方法。利用等效的磁荷方法对矩形截面的有限长螺线管的磁场进行了讨论,给出了对称面上精确磁场的解析表达式,磁场的解析表达式中不包含积分和难以求和的级数,同时进行了数值分析。     

室温下CdSe胶体量子点超快自旋动力学

利用时间分辨法拉第旋转光谱技术研究了室温下CdSe胶体量子点的自旋相干特性.获得了不同磁场下的自旋退相干时间,并分析了自旋退相干的物理机理.零磁场时量子点激子自旋退相干时间为102 ps,主要受电子与核自旋之间的超精细相互作用所影响.当外加横向磁场强度为250 mT时,激子自旋退相干时间为294 ps;增大磁场强度,自旋退相干时间逐渐减小.在较强磁场环境中(≥250mT),量子点激子自旋动力学由非均匀退相干机制所主导.     

静止电磁场的角动量

并不是每个学生都会爽快地相信《费曼物理学》第二卷17.4[1]中的佯谬可以用初始就存在的静止电磁场角动量来解释.这里p是动量密度,它正比于坡印廷矢量[2],这一角动量在电流切断后变为0。为保证电磁角动量与机械角动量构成的总角动量守恒,塑料圆盘将开始旋转. 角动量概念是与绕轴运动相联系的.圆偏振波具有角动量似乎易于理解,因为电场与磁场均绕波传播的方向旋转,静止场具有角动量则难于理解. 下面我们来考虑一个可以绕轴自由旋转的力学系,它可借其上所带的电荷同时激发电场和磁场.它与费曼盘不是雷同的模型,但具有某些相同特性而且优点在于…     

胶子到重夸克偶素的碎裂函数抽取问题讨论

分析胶子到重夸克偶素的碎裂函数使用中, 不同动量分数z的定义所带来的不确定性,用数值方法计算了常用的非协变z定义所给出的有限胶子动量下g→J/ψ的 初始碎裂函数D_g→J/ψ(z,Q₀), 发现非协变定义给出的碎裂函数对胶子动量k有较大的依赖性. 当|k|→∞时,相应碎裂函数趋于光锥定义下的碎裂函数; 但k较小时(如在加速器Tevatron和LHC上产生胶子的典型能动量范围内), 按非协变形式定义和使用碎裂函数会给计算带来较大的不确定性.     

{Cu_3}单分子磁体在热平衡和磁场作用下的三体纠缠

本文研究了Na_9[Cu_3Na_3(H_2O)_9(α-As W_9O_(33))_2]·26H_2O(简记为{Cu_3})单分子磁体在热平衡和外加磁场作用下的三体纠缠性质,利用等效自旋模型和实验拟合参数,数值计算了{Cu_3}型三角自旋环中三体负性纠缠度(tripartite negativity).分别考虑沿垂直于三角自旋环方向的磁场、平行于三角自旋环方向的磁场,以及倾斜磁场的情形.结果表明,磁场的方向、大小以及温度对系统三体负性纠缠度有着重要影响.文中给出了在不同磁场方向下,临界温度随磁场强度的变化图,由此可以得到三体纠缠存在的参数区域.同时发现在特定的参数区域,该系统存在纠缠恢复现象.因此适当调节温度、磁场强度大小和磁场方向可以有效调控{Cu_3}型三角自旋环中的三体纠缠性质.     

20MeV到180MeV/u 16O+197Au系统的BUU计算:线动量与角动量转移依赖碰撞参数与能量研究

用考虑了角动量守恒的BUU模型计算了20MeV≤E/u≤180MeV能区¹⁶O+¹⁹⁷Au系统的反应线性动量转移(LMT)及余核角动量,着重讨论了反应线性动量转移及余核角动量对反应碰撞参量、入射能E/u的依赖关系,比较了计算LMT与Viola系统性给出的结果间的偏差.计算结果揭示了当E/u≥90MeV时,余核角动量对E/u增长出现的饱和现象,主要来源于靶核对弹核捕获能力的持续丢失.     

动量守恒定律和角动量守恒定律辨析

辨析了系统动量守恒和角动量守恒的适用条件, 旨在加深学生对动量守恒定律和角动量守恒定律的 理解. 以3个例题为例, 根据实际条件选择参数, 计算了系统的内力和外力的数值, 分析了系统所受合外力( 外力力 矩的矢量和) 远小于系统内力( 内力矩) 的条件. 结果表明, 只定性地根据物体的质量很小就得出物体的重力远小于 系统内力的结论是不充分的, 质量很小的物体的重力是否远小于系统的内力还取决于碰撞前物体的速度; 而外力 力矩的矢量和是否远小于内力矩不仅取决于碰撞前物体的速度, 还取决于碰撞的位置     

层流平衡相对论电子束束流特性的数值计算

通过对层流平衡相对论电子的运动微分方程组进行数值求解,得到正则角动量在pθ=0,pθ=const.和pθ∝r2三种情况下,束流的传输特性.针对pθ=0的相对论实心电子束,利用数值求解得到了与解析方法一致的结果,从而验证了数值方法的合理性;针对无法用解析方法求解的pθ=0环行电子束、pθ=const.和pθ∝r2的情况,利用数值方法得到了束流和空间极限电流关于波导、电子束结构和二极管电压等参数的变化规律及对轴向导引磁场的要求.计算结果表明:当相对论电子束以层流平衡态传输时,环行束较实心束具有更高的空间极限电流和更低的轴向导引磁场,且当阴极发射面与导引磁场的磁场线垂直时,维持电子束层流平衡所需的轴向导引磁场最低;电子束在有限磁场导引下以层流平衡态传输时,空间极限电流明显大于无限大磁场导引下一维近似的情况.利用数值方法对层流平衡相对论电子束进行理论研究,更全面地揭示了电子束在正则角动量满足不同条件时的束流特性,为设计新型结构的高功率微波器件提供理论参考.     

Al Ⅱ~1P_1~0序列能级结构的多通道量子亏损理论分析

本文利用多通道量子亏损理论(MQDT),分析了Al II受干扰序列~1P_1~0的能级结构。分析表明,主序列3snp~1P_1~0受到了来自双激发态3p4s~1P_1~0的强烈干扰。这种相互作用使3p4s~1P_1~0分布到整个3snp~1P_1~0之中,而不再对应于一条单独的谱线。利用拟合能级实验数据所得的MQDT参数,计算了序列3snp~1P_λ~θ中n≤50的能级。对于已测得的能级,计算结果与实验值符合得很好。     

粲夸克偶素和b夸克偶素的色屏蔽和分解

用非相对论的色屏蔽势模型研究粲夸克偶素和b夸克偶素束缚态的结合和分解.用两种参数化形式的位势,计算了在热力学环境中的色屏蔽长度.结果表明,临界屏蔽长度r与位势的形式有密切的关系.     

强磁场下He2++H(1s)的碰撞激发过程的态选择截面研究

强磁场下的重粒子碰撞激发过程是重要的非弹性碰撞过程, 但相关研究还几乎是空白. 应用经典蒙特卡洛的方法在得到无磁场下He²⁺+H(1s)的碰撞激发截面的基础上, 详细研究了不同强度的纵向和横向强磁场环境下到不同主量子数n和磁量子数m的碰撞激发过程的态选择截面. 同时用非微扰量子方法, 得到了强磁场下靶原子的能级, 并分析了其随磁场强度变化的原因. 对碰撞过程发现由于磁场的引入导致到不同m态的激发截面有较大的分离, 同时在较低入射能区的态选择截面变化行为与磁场方向有很大关系, 这与能级变化及横向强磁场所特有的抗磁项的相互竞争有密切联系. 通过对有关事例、径迹的分析, 解释了这些变化形成的原因. 也发现由于核的运动, 沿磁场方向的轨道角动量并非绝对守恒, 而有微小的变化. 关键词： 重粒子碰撞激发 经典蒙特卡洛模拟 强磁场 态选择截面     

两个同心带电球壳体系电磁场角动量的研究

电磁场的动量和角动量是经典电磁学有趣而又基本的问题。根据标准电磁理论,电磁场角动量可表示为L_(em)=ε_0∫_vr×(E×B)dV,对恒定电磁场,角动量还可以用L_(em)=∫r×ρAdV来计算,文章对此进行了分析。通过一个简单的模型,即一个固定的绝缘带电球壳处在另一个旋转的绝缘带电球壳中心,分析了该体系电磁场从建立到稳定,再到撤去的过程中,整个系统角动量的变化情况。验证了在建立稳定电磁场的过程中,外力提供的冲量矩一部分转化为电磁场角动量储存在电磁场中,一部分提供体系的转动机械角动量,当撤掉磁场后,电磁场角动量转换成机械角动量,整个过程角动量守恒。     

新版《粒子物理评论》问世

国际权威粒子物理手册《粒子物理评论》(ＲｅｖｉｅｗｏｆＰａｒｔｉｃｌｅＰｈｙｓｉｃｓ) 2 0 0 2年版已于 7月问世 .这本由国际粒子数据组 (ＰａｒｔｉｃｌｅＤａｔａＧｒｏｕｐ)主持编纂的专著 ,其内容以收录国际各家实验组正式发表并获得承认的有关粒子性质及新粒子寻找的实验数据为主 ,每两年修订一次 ,以求及时、全面地反映粒子物理学的当前研究成果 .最新版的《粒子物理评论》继 2 0 0 0年版之后大量收录了北京谱仪合作组发表的粲偶素数据 ,包括 ηｃ,Ｊ ψ ,ψ(2Ｓ) ,χｃ0 ,χｃ1 和 χｃ2 在内的 6个粲偶素 ,涉及质量、总宽度、…