CP(n)手征理论的非自偶解及相应的规范场

在SU(n 1)群空间里以不同方式嵌入子群SU(m)(m≤n)后,我们得到CP(n)手征场的自偶解和非自偶解。本文详细地探讨了非自偶解的来源、性质及相应的规范场与拓扑荷。现有的理论框架必然导致允许非自偶解。     

SU(2)与SU(3)自偶Yang-Mills自由源场方程的完全可积系统的研究

本文借助调和映射理论用八维Rieman流形描述了SU(2)与SU(3)自偶Yang-Mills自由源场方程的完全可积系统.确定了16个独立的Killing矢量场;构造了解到解映射的两个变换群;并据逆散射方法提出并阐述了关于该系统完全可积性的猜想.     

SU(2)与SU(3)自偶Yang-Mills自由源场方程的完全可积系统的研究

本文借助调和映射理论用八维Rieman流形描述了SU(2)与SU(3)自偶Yang-Mills自由源场方程的完全可积系统。确定了16个独立的Killing矢量场;构造了解到解映射的两个变换群;并据逆散射方法提出并阐述了关于该系统完全可积性的猜想。     

关于SU(2)瞬子方程的一点注记

近来,四维欧氏空间E~4中的SU(2)瞬子解,即SU(2)无源规范场方程的具有有限作用量的自对偶或反自对偶解,引起了人们很大的兴趣.从数学上看,这是一组二阶非线性偏微分方程(无源的杨-Mills方程)的带有拓扑示性数(第二陈类或Pontrjgin类,又叫做SU(2)对偶荷或瞬子数)的孤子解.从物理上看,它对于研究非Abel规范理论的真空的结构以及真空隧道效应有极密切的关系,并且可能与微扰论的高阶行为有关.     

双模SU(2)相干态场与两个耦合原子相互作用的动力学

研究了SU(2)相干态场与两个原子非简并双光子相互作用系统中原子的动力学行为和双模场的非经典性质,并讨论了双模场的总光子数,配分参量以及原子间偶极相互作用对它们的影响.     

弯曲空间的SU(N)规范理论的磁单极子与双子解

(一) 自′t Hooft得到SU(2)规范场的经典磁单极子解以来,在弯曲空间中的SU(2)规范场的解也有了一系列的研究,结果表明静态中心球对称解的弯曲空间度规与U(1)场的Reissner-Nordstrom度规相同,只不过把e~2换成SU(2)的规范荷Q~2与其对偶荷(磁荷)g_(2)~2的平方和O~2+g_(2)~2.Yasskin较普遍地研究了Einstein-Yang-Mills场耦合方程的求解问题,提出它们可由弯曲空间电磁场的解来构成.但构成时引入的参量β~p的意义不明确.     

双模SU(2)相干态场与两个耦合原子相互作用的动力学

研究了SU(2)相干态场与两个原子非简并双光子相互作用系统中原子的动力学行为 和双模场的非经典性质,并讨论了双模场的总光子数,配分参量以及原子间偶极相互作用对 它们的影响. 关键词：     

阶化李代数SU(m/n)的不可约表示

本文利用李代数SU(n)不可约张量的概念,给出求阶化李代数SU(m/n)不可约表示的方法。并且给出SU(3/2)和SU(m/n)若干较简单的不可约表示例子。     

SU(mn) SU(m)×SU(n)单粒子母分系数

本文利用置换群CG系数计算了五个粒子以内的所有SU(mn) SU(m)×SU(n)单粒子母分系数.     

场方法的改进及其在积分Riemann-Cartan空间运动方程中的应用

和Hamilton-Jacobi方法类似,Vujanovi?场方法把求解常微分方程组特解的问题转化为寻找一个一阶拟线性偏微分方程(基本偏微分方程)完全解的问题,但Vujanovi?场方法依赖于求出基本偏微分方程的完全解,而这通常是困难的,这就极大地限制了场方法的应用.本文将求解常微分方程组特解的Vujanovi?场方法改进为寻找动力学系统运动方程第一积分的场方法,并将这种方法应用于一阶线性非完整约束系统Riemann-Cartan位形空间运动方程的积分问题中.改进后的场方法指出,只要找到基本偏微分方程的包含m(m≤ n,n为基本偏微分方程中自变量的数目)个任意常数的解,就可以由此找到系统m个第一积分.特殊情况下,如果能够求出基本偏微分方程的完全解(完全解是m=n时的特例),那么就可以由此找到≤系统全部第一积分,从而完全确定系统的运动.Vujanovi?场方法等价于这种特殊情况.     

SU(mn)SU(m)×SU(n)单粒子母分系数

本文利用置换群CG系数计算了五个粒子以内的所有SU(mn)SU(m)×SU(n)单粒子母分系数。     

原子核形状演变的又一个特征指标E0跃迁及对102—110Pd偶偶核的应用

利用相互作用玻色子模型分别在U(5)—SU(3)和U(5)—O(6)描述下研究了^102—110Pd偶偶核的电单极跃迁.研究表明,这些偶偶Pd核能够用U(5)—SU(3)更好地描述.     

Skyrme模型的一类重子数B=0、Hopf指标H=1的复合孤粒子

在SU(2)×SU(2) Skyrme模型中,人们将该模型具有重子数B=1的拓扑孤粒子——Skyrmion量子化为重子.本文利用Skyrmion与反Skyrmion构成了一类重子数B=0但Hopf指标H=1的复合孤粒子解,该解的质量依赖于一个无量纲参数p,0相似文献   

SU(l|m|n)阶化代数及其规范模型

本文将阶化李代数SU(m|n)扩充到SU(l|m|n),并讨论了它的局部规范理论。找到了规范不变的拉格郎日量,并将SU(2|1)弱电模型推广到统一强、弱、电相互作用模型。 关键词：     

静态延展外源时SU(2)和5U(3)规范场静态解的时间依赖关系

本文我们讨论有静态外源时SU(2)和SU(3)规范场静态解的时间依赖关系。引入一个新的规范不变量,利用新的规范协变量和规范势之间的时间关系,我们比文献[1]更精确地推出静态解时间关系。进一步我们得到了具有静态外源时SU(3)规范理论静态解的时间依赖关系。     

SU(2)Chern-Simons涡旋解的拓扑结构

运用规范势分解理论研究了 Dunne Jackiw Pi Trugenberger 模型中的自对偶方程, 得到一个静态的自对偶Chern Simons多涡旋解, 每个涡旋由5个参数描述。 发现了自对偶解与拓扑数之间的关系, 而拓扑数由Brouwer度与Hopf指标确定。 同时, 也研究了该涡旋解的磁通量的拓扑量子化。The self dual equation and its solution in SU(2) Dunne Jackiw Pi Trugenberger model has Been discussed with special ansatz for the Lie algebraic structures of su(2) and gauge potential decomposition. We obtainer a new concrete self dual equation and found the relationship between SU(2) Chern Simons vortices and topological number which is determined by Hopf indices and Brouwer degrees of  mapping. (two positions, one scale, one phase per vortex and one charge of each vortex) m vortices solutions are discribed by using 5m parameters. The quantization of flux is also studied in this case.     

3+1维格点规范理论0++和0－－胶球质量

在哈密顿形式下,把无规相近似方法从(2+1)维SU(2)格点规范场推广到3+1维SU(3)格点规范场,利用这种改进的耦合集团展开方法计算3+1维SU(3)的真空波函数和0^－－与0⁺⁺胶球质量之比,得到令人满意的结果:γ=m(0－－)m(0++)=1.8578±0.0506.     

140-162Gd核的低能谱和电磁跃迁的相互作用玻色子模型

采用相互作用玻色子模型研究了140-162Gd偶偶核的低能谱和电磁跃迁,应用一个U(5)→SU(3)的简化哈密顿量很好地描述它们的低能谱和电磁跃迁过渡.结果表明140-162Gd同位素核基本上属于U(5)→SU(3)的过渡核.     

s-d-g模型中的四极算符与形变核能谱

本文在U(15)框架内讨论了偏离SU(3)极限的形变偶偶核能谱结构的变化趋势, 表明能谱结构主要由g玻色子贡献大小决定, 而且在偏离SU(3)极限处g玻色子的贡献减小.     

含时量子体系的规范变换求解及其应用

利用规范变换来求解具有SU(2)代数结构的含时量子体系.首先严格求解了均匀旋转磁场中的1/2自旋粒子模型;其次求解了光场驱动的二能级体系,计算了高阶近似和非绝热效应,通过这种逐次逼近的方法可以实现绝热解向严格解的过渡.