用孤粒子袋模型计算强子的静态物理性质

本文在平均场近似下,对孤粒子袋模型作了较详细的数值解,计算了强子静态物理性质.特点是考虑了夸克质量和质心修正后,明显改善g_A/g_V值,并且,强子质量、均方根电荷半径和磁矩等均与实验值基本相符.初步导出d夸克和u夸克间的质量差.     

六导数项作为稳定项的重子孤粒子模型

我们用一六阶导数项取代了SU(2)×SU(2) Skyrme模型中的四阶导数项(Skyrme项)作为孤粒子质量稳定项,从而引入了一个新的低能π介子模型.将重子N和Δ视为该模型的量子化孤粒子,我们得到了一系列与重子静态性质有关的理论预期值.与Skyrme模型比较,我们的结果都有改进,尤其是π介子衰变常数F_π以及轴矢流耦合常数g_A改进较大.     

核力的手征夸克-孤子模型理论

本文简短地描述了含单胶子交换的手征夸克孤粒子模型;将此孤粒子模型里所确定的夸克-胶子耦合常数及所解得的夸克波函数,输入到相对论的两夸克集团理论,研究了两核子系统问题.本文完整地考虑了夸克交换核中的动能和相对论运动能量项,由此改进了³S₁道和¹S₀道的相移.相移与Arndt等人的实验相移基本一致.计算结果表明,单胶子交换和夸克交换提供短程排斥势,手征场则提供了中、长程吸引势.     

SU(3)L×U(1)X模型和暗物质的新的候选者

提出了一个基于SU(3)_L×U(1)_X群的弱电相互作用模型.在该模型中,每一代轻子均包含两个中性粒子.计算了新的中性轻子(N粒子)的寿命,并估计了它的质量上限,从而说明N粒子可以看作暗物质的候选者.     

用Technicolor理论研究稀有辐射衰变Bc→Dsγ

在一代Technicolor(TCI)和带有一个无质量的标量二重态(TCⅡ)模型下,计算荷电的哥尔斯通粒子对衰变B_c→D_sγ的贡献,并把它们同标准模型的计算相比较,发现哥尔斯通粒子对电磁企鹅图的贡献很大(TCI下),在TCⅡ下贡献较小;而对弱湮没图的贡献可以忽略不计,还对同位旋三重态粒子π+p的质量进行了约束. 预言将来在LHC上能对不同模型下的分支比Br(B_c→D_sγ)的差异进行研究,进而对不同的模型进行检验.     

多粒子多空穴能态密度的谐振子模型计算

在严格考虑了泡利不相容原理的前提下,导出了任意单粒子哈密顿量下多粒子多空穴态的能态密度的一般性精确公式;并应用半经典的Thomas-Fermi近似,计算了三维线性谐振子下的能态密度;计算了g_1p至g_10p,g_1h至g_7h以及g_1p－1h至g_6p－6h能态密度;讨论了泡利不相容的影响,与微子模型中通用的等间隔模型的能态密度进行了比较.由计算结果看出,激子模型中通用的等间隔单粒子能级密度模式在由核子诱发的核反应中,是一很好的近似.     

Skyrme模型的一类重子数B=0、Hopf指标H=1的复合孤粒子

在SU(2)×SU(2) Skyrme模型中,人们将该模型具有重子数B=1的拓扑孤粒子——Skyrmion量子化为重子.本文利用Skyrmion与反Skyrmion构成了一类重子数B=0但Hopf指标H=1的复合孤粒子解,该解的质量依赖于一个无量纲参数p,0相似文献   

预平衡发射研究中的记忆粒子模型

高能的复合系统的激子被分成记忆粒子m与非记忆粒子r两部分.在引入n态m粒子碰撞比a_n后,建立了m与r粒子态-角占据几率的耦合主方程,给出了区分m、r粒子的态密度与发射几率公式.计算结果表明本模型对实验的拟合较广义激子模型有明显改进.     

能量大于10GeV的宇宙线中超硬正电子的起源

本文构造了一个SU(3)_L×U(1)模型,并把模型中的重轻子(N粒子)与黑暗物质粒子等同起来.通过引入适当的相互作用,N粒子可以发生微弱的衰变,从而解释了参量大于10GeV的宇宙线中超硬正电子的起源.     

e+e－湮没轻夸克事例的奇异抑制

按照夸克组合模型, 通过分析给出e⁺e^－→q₀q₀→h′s过程轻味夸克jet事例中各种粒子的产生几率以及相对比值. 给出奇异、非奇异粒子多重数比率γ与奇异抑制因子λ之间的关系, 不需要假设奇异抑制因子改变, 能够解释粒子比率增大的实验.     

含对关联的三轴形变粒子转子模型对手征带的研究

在一粒子一空穴与三轴转子耦合的粒子转子模型基础上, 用BCS理论处理对关联, 建立了两准粒子与三轴转子耦合的模型, 并用来研究手征带. 侧重讨论价质子固定为h_11/2壳上一个纯粒子的情况, 系统研究了中子费米面的变化对转动带能谱, 电磁性质的影响.     

高能核-核碰撞的灰粒子多重数分布和统计模型

本文用统计模型讨论了高能核-核碰撞中灰粒子的产生过程,给出与实验数据相符合的灰粒子多重数分布,并分析了靶核参加者数目N,碰撞参数b与灰粒子多重数n_g的关联.     

在T2HDM模型中中性希格斯粒子对B→Xsl+l－衰变过程的影响

在T2HDM模型中计算了中性希格斯粒子圈图对稀有衰变过程B→X_sl⁺l^－的贡献. 通过计算发现: (a)中性希格斯粒子对衰变过程B→X_sl⁺l^－的修正能够增强其标准模型的预言, 但增幅很小; (b)在中性希格斯玻色子的质量大于100GeV和tanβ<40的情况下, 中性希格斯粒子对稀有衰变过程B→X_sl⁺l^－的分支比的贡献可忽略.     

新粒子J(3095)衰变过程的分析

本文引入一个统一的机制,试图解释J粒子的辐射衰变和G宇称守恒衰变到普通粒子的过程。这就是J先衰变到φ_n=αφ₁+βφ₈,然后由φ_n衰变到普通粒子。结果如下:1.φ_n≈ω最与实验相符,但给出的Γ(J→ω→ηγ)/Γ(J→ω→πγ)的理论值太小;2.为着定量谐调辐射衰变和二体强子衰变,要求这两类过程的形状因子相差三个数量级。本文从层子模型的图象出发,提出一个计算形状因子的简单模型。计算结果表明,上述形状因子的差别是可以解释的;3.本文还讨论了辐射衰变的另一种机制,并指出存在的问题。     

粒子-转子模型和推转壳模型中的能谱统计分析

用粒子–转子模型和推转壳模型研究了6个粒子分别填充在单j壳和双j壳上的混沌行为.分析了单j壳和双j壳情况下能谱的最近邻能级间距分布和谱刚度随自旋及推转频率的变化,结果表明,当组态空间大小不变时,系统在双j壳(g_7/2+d_5/2)情况下比在单j壳(i_13/2)情况下更规则,而当组态空间从单j壳(i_13/2)扩大到双j壳(i_13/2+g_9/2)时,系统的混沌程度变化不大.同时比较了将6个粒子的两体相互作用分别取为δ力和对力时的系统的混沌行为     

西藏羊八井广延空气簇射阵列性能的Monte Carlo研究

本文用Monte Carlo方法研究西藏羊八井空气簇射阵列性能.确定好事例判选标准.簇射中心定位精度达3.4m.原初粒子到达方向角分辨率好于1.1°.原初粒子能量按lgE₀=lg(0.45ΣN_i)±0.226确定,其中E₀(TeV)为初级入射粒子能量,ΣN_i为FT探测器上探测到的粒子总数.     

基于自洽GW方法的碳化硅准粒子能带结构计算

在多体微扰理论的框架下, 分别采用G₀W₀方法和准粒子自洽GW方法计算3C-SiC和2H-SiC的准粒子能级. 由一个平均Monkhorst-Pack网格点上的准粒子能级和准粒子波函数出发, 结合最局域Wannier函数插值, 得到3C-SiC和2H-SiC的自洽准粒子能带结构. 3C-SiC的价带顶在Γ点, 导带底在X点. DFT-LDA, G₀W₀和准粒子自洽GW给出的3C-SiC间接禁带宽度分别为 1.30 eV, 2.23 eV和2.88 eV. 2H-SiC价带顶在Γ 点, 导带底在K点. 采用DFT-LDA, G₀W₀和准粒子自洽GW方法得到的间接禁带宽度分别为2.12 eV, 3.12 eV和 3.75 eV. 计算基于赝势方法, 对于3C-SiC和2H-SiC的准粒子自洽GW计算给出的禁带宽度均比实验值略大.     

SU4群与基本粒子的对称性

从李羣的一般理论,具体地讨论了SU₄的数学处理,给出了羣的代数结构、不可约表示维数的公式、三个基本表示的明显形式及表示直积分解的主要结果。根据SU₄对称,下列基本粒子的对称模型被构成:(1)Bacry和Van Hove模型,(2)Schwinger模型,(3)正反粒子对称的坂田模型,(4)正反粒子对称的八度法模型。在这些模型中,一些与实验一致的新的结果被得到。     

重离子碰撞中的轻粒子发射

由非绝热耗散动力学(DDD)理论计算所得的激发粒子和空穴数目作为初激子数n₀,用快粒子激子模型计算了⁴⁰Ca+⁴⁰Ca和⁵⁸Ni+⁵⁸Ni反应中出射轻粒子的能谱和角分布.并与其它模型作了比较讨论.     

分支比Rb的测量值对最小Higgs模型的约束

系统研究了最小Higgs(LH)模型预言的所有新粒子对Z→bb过程分支比R_b的量子修正. 结果表明此修正主要来源于类矢量夸克T、规范玻色子Z_H和B_H, 其数值对自由参数f, c'和x_L非常敏感.R_b的最新测量数据对这些参数有很强的限制.