如何确定ξ(2230)的自旋

讨论了能否利用现有的数据,把ξ(2230)衰变为两个赝标介子的事例加起来,增加统计量,以确定ξ(2230)的自旋.     

如何确定ξ(2230)的自旋

讨论了能否利用现有的数据，把ξ（２２３０）衰变为两个赝标介子的事例加起来，增加统计量，以确定ξ（２２３０）的自旋。     

确定ξ(2230)自旋的一种新方法

本文得到了过程e~+e~→J/ψ→γB(J~η)、B(J~η)→P_1P_2的矩的光子角分布,提供了确定ξ(2230)自旋的新途径.     

ξ(2230)的胶子球解释

本文讨论了ξ(2230)作为胶子球解释的可能性.螺旋性振幅之比x和y的理论值与实验值的比较表明,ξ(2230)不可能是一个纯的2⁺⁺S波(或D波)的胶子球,但可能是一个4⁺⁺D波胶子球.     

一种研究自旋翻转散射效应的新方法

金属中自旋翻转散射长度远长于电子平均自由程，近来关于自旋翻转散射效应的研究主要集中于扩散区域．文章作者提出了一种使用双势垒磁性隧道结来研究纳米尺度结构中弹道区域的自旋翻转散射效应的新方法．这种方法可以从磁电输运性质的测量，得出中间隔离层中的自旋翻转散射效应的温度和偏压关系，进一步可以得出诸如电子平均自由程和自旋翻转散射长度等自旋散射信息，以及中间层的态密度和量子阱信息．     

一种研究自旋翻转散射效应的新方法

金属中自旋翻转散射长度远长于电子平均自由程,近来关于自旋翻转散射效应的研究主要集中于扩散区域.文章作者提出了一种使用双势垒磁性隧道结来研究纳米尺度结构中弹道区域的自旋翻转散射效应的新方法.这种方法可以从磁电输运性质的测量,得出中间隔离层中的自旋翻转散射效应的温度和偏压关系,进一步可以得出诸如电子平均自由程和自旋翻转散射长度等自旋散射信息,以及中间层的态密度和量子阱信息.     

一种输出自旋流的装置--自旋池

文章作者设计了一种能够给未来的自旋电路提供驱动自旋流的动力装置，即自旋池．该自旋池有如下四个基本特点：(1)有两个极能使自旋流从一个极流入，从另一个极流出，从而建立一个闭合的自旋回路；(2)有一个能量源；(3)能保持自旋相干；(4)能输出不附加任何净电荷流的纯自旋流，值得注意的是，该自旋池能通过现有的技术手段实现。     

矩分析法与ξ(2220)

为减少几何接收度的影响,提高精度,我们引进矩的赝标介子角分布H_J(jm,θ).对于辨别ξ(2220)的自旋为2还是4,要比通常的投影赝标介子角分布W_J(θ)灵敏.我们还给出了矩分析所需的矩,以及直接用矩的关系式表示的螺旋度振幅之比x_J和y_J.     

ξ(2230)的胶子球解释

本文讨论了ξ(2230)作为胶子球解释的可能性.螺旋性振幅之比x和y的理论值与实验值的比较表明,ξ(2230)不可能是一个纯的2~(++)S波(或D波)的胶子球,但可能是一个4~(++)D波胶子球.     

质子的自旋危机问题

建立了质子自旋依赖的结构函数的第一矩与GDH求和规则之间的关系.根据这个求和规则和重子结构的[SU_sf(6)⊙O(3)]⊙SU_c(3)夸克模型,讨论了质子的自旋问题,并把理论的结果与EMC和SLAC的实验作了比较,结果相一致.发现在低动量转移区,P₃₃(1232)的光激发的贡献是最重要的,而且是负的.在高动量转移区,P₃₃的贡献是正的,而且随Q²的增加很快减小,可以略去,从负值到正值的转折点是在Q²=0.32GeV²附近.     

一种推广的混合自旋模型的临界温度曲线

本文提出了一种union jack晶格上推广的混合自旋模型。文中分别用平均场近似、自由费密近似及同普适类等标度变换理论对该模型进行了研究,分别得到了相互之间符合较好的临界温度曲线,并对不同处理方法进行了比较。在简化为特定可解模型时,得到与严格解一致的临界点。 关键词：     

J/ψ三级二体强衰变过程的自旋-宇称分析

本文给出了级联衰变过程e⁺+e^－→J/ψ→V+X,X→P₁+Y,Y→P₂+P₃(V代表矢量介子,P_i代表赝标介子)的角分布螺旋度形式,为通过J/ψ三级二体强衰变过程对中间态X粒子进行自旋-宇称分析提供理论公式.     

光子的自旋与光波的偏振

从宏观以及微观两个方面对光子的自旋与光波的偏振态作了简要的说明,并从原子角动量的变化规律说明了角动量与光子自旋之间的关系,也为进一步研究光的本性提供了一些观点。     

张量胶子球ξ(2230)存在吗?

指出了张量胶子球ξ(2230)的宽度要比文献中所报告的20MeV宽.这个大的宽度并不能排除ξ(2230)作为一个胶子球的存在.但是,它解释了为什么在pp实验中看不到ξ(2230)存在的原因.因此,在pp实验中没观测到张量胶子球ξ(2230)存在的实验结果并不能排除张量胶子球的存在.     

高自旋态下160Lu能级自旋的确定

通过¹⁴⁴Sm(¹⁹F,3n)反应对¹⁶⁰Lu高自旋态进行了研究.首次建立了¹⁶⁰Lu高自旋态能级纲图.依据相加性法则对¹⁶⁰Lu各能级的自旋及宇称进行了讨论.     

对过程e+e－→J/ψ→γ+X(JPC),X→BB(重子,反重子)的角分布和共振态X的自旋–宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程e⁺e^－→J/ψ→γ+X(J^PC),X(J^PC)→BB(重子,反重子)进行了分析,得到了X具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式,从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态X的自旋性质.     

e+e－→J/ψ→γB,B→P1P2的角分布和玻色子B的自旋分析

本文给出了过程e⁺e^－→J/ψ→γB,B→P₁P₂的螺旋性形式(HF)^[1]和等效相互作用形式(EIF)^[2]之间的关系.在B的不同自旋(J=2,4)下赝标介子的角分布显示,为了确定B的自旋,存在敏感区域和不敏感区域.令人遗憾的是,θ/f₂(1720)和ξ(2230)的数据正好掉入不敏感区域.     

描述自旋体系密度算符演化的新方法

提出一种描述自旋体系密度算符演化的新方法,可统一处理核磁共振波谱学中强、弱偶合自旋体系及弱射频场存在下密度算符的演化。具体分析一些核磁共振实验:自旋轻扰、自旋锁定、偶极耦合作用、强耦合AB和ABX自旋体系的演化。     

自旋为1的Easy-plane Heisenberg模型中的新方法

引入一种新的变换方法(特征角自旋算子变换)探讨了自旋为1的Easy-planeHeisenberg铁磁体的自旋波行为,计算了体系的基态能量,自发磁化强度和元激发谱,并与其他方法和数值计算结果作了比较. 关键词：     

一种等效于反铁磁海森伯混合自旋链的铁磁-反铁磁交替自旋链

利用严格对角化方法研究了一种自旋为1/2的铁磁-反铁磁交替自旋链的物理性质.计算了自旋关联函数、自旋z方向分量、自旋激发谱和磁化曲线等基本物理量,并将这些物理量和自旋为(1,1/2)的混合反铁磁自旋链对应的物理性质进行了比较.结果表明,当铁磁作用居于主导地位时,该模型的物理行为等效于混合自旋模型.因此,可以通过分析铁磁-反铁磁交替自旋链的物理性质研究混合自旋链的物理行为.