动力学破缺和真空自发破缺的手征SU(2)L×SU(2)R×U(1)σ模型

将SU(2)_L×SU(2)_R手征对称的σ模型推广到带电磁场情况下的手征σ模型,采用研究自恰性方程的方法研究了同时具有动力学破缺和真空自发破缺的手征SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)σ模型,得到了考虑动力学自发破缺、真空自发破缺和电磁相互作用后,σ、π介子和核子都出现了不同的质量修正,并得到此模型中σ,π和核子以不同方式依赖于动力学破缺的具体表示.     

动力学破缺和普通自发破缺的手征SU(2)×SU(2)σ模型(Ⅱ)

本文应用复合场的有效作用量,研究了同时具有动力学破缺和普通自发破缺情况下,SU(2)×SU(2)σ模型中π介子的质量谱;证明了在考虑了微扰效应后,π介子仍具有质量.在最低阶近似下,π介子的质量谱与我们以前的结论一致.     

动力学破缺和普通自发破缺的手征SU(2)×SU(2)σ模型(Ⅱ)

本文应用复合场的有效作用量,研究了同时具有动力学破缺和普通自发破缺情况下,SU(2)×SU(2)σ模型中π介子的质量谱;证明了在考虑了微扰效应后,π介子仍具有质量.在最低阶近似下,π介子的质量谱与我们以前的结论一致.     

同时具有动力学破缺和普通自发破缺的手征SU(2)_LSU(2)_Rσ-模型

本文研究了真空同时具有动力学破缺和普通自发破缺的手征SU(2)_LSU(2)_R σ-模型,得到了有质量的π介子,并对π介子获得质量的机制做了讨论.     

超弦低能模型对称性的破缺

本文通过单圈辐射修正的方法,讨论了一个具有规范对称群SU(3)_C×SU(2)_L×SU(2)_R×SU(1)²的超弦低能模型在中间质量M₁处对称性的破缺.在唯象讨论的基础上,我们解决了一般超弦低能模型中存在的中微子质量问题,同时给出了软破缺参数A、m和M初值的取值范围.     

(2+1)维SU(2)四费米子耦合理论的Ward-Takahashi恒等式和质量谱

本文利用含复合场的Ward-Takahashi恒等式研究了(2+1)维SU(2)四费米子耦合的理论.在SU(2)手征对称性既有明显破缺又有动力学破缺时,得到了动力学所生成的费米子质量和束缚态的谱性质,并讨论了矢量流和轴矢流的性质.结果表明:束缚态π_α获得了质量并得到轴矢流部分守恒的结论;当费米子的流质量较小时,Goldberger-Treiman关系近似成立.     

SU(3)C×SU(2)I×U(1)Y复合轻子理论

假定HiggsYukawa耦合是宇称不守恒的唯一来源,通过取三代并引进超对称性,从而建立了一个SU(3)_C×SU(2)_I×U(1)_Y复合轻子理论.     

利用SU(2)q,s量子代数的两参数变形振子实现讨论SU(2)q,s相干态

利用SU(2)_q,s量子代数的两参数变形振子实现构造出与Perelomov相干态形式不同的SU(2)_q,s相干态.证明了SU(2)_q,s量子代数的表示基是正交的,并讨论了它的相干态的归一性和完备性.指出SU(2)_q,s相干态的相干性受参数q,s的影响,它比单参数变形SU(2)_q相干态更具一般性.     

SU(2)tWZW模型的基本问题

本文给出了SU(2)_tWZW模型j₃=1情况下基本问题的解,并给出了一般求解的方法.我们同时也找到了SU(2)_tWZW模型的交叉矩阵与SL(2,q)量子群的辫子矩阵(即量子拉卡系数)的明显关系.     

满足互补原理的SO(10)×SU(4)手征前子模型

本文反MAC (Most Attractive Channel)规则推广到半单超色规范群情形,构造了满足互补原理的SO(10)×SU(4)手征前子模型.该模型给出唯一解,预言了4代夸克和轻子,没有例外粒子出现.本文引入了代规范群SU(2)_g讨论了不同代费米子质量简并性的破缺.     

SU(3)L×U(1)X弱电统一模型

研究了一个SU(3)_L×U(1)_X弱电统一模型·要求M2Z1–M2W/cos2θw小于实验值,得到了M_Z′的下限.再利用M_Z′和M_U(M_V)之间的关系得到M_U(M_V)的下限.进而考虑了由于Z′交换引起的K_L–K_S质量差,并获得了更严格的M_z′和M_U(M_V)的下限.     

夸克模型与ΛN系统

在Λ超子中考虑味SU(3)对称破缺,在夸克势模型基础上引进夸克与σ和π介子场的耦合,运用相对论性的两夸克集团理论,研究了ΛN作用势、³S₁道和¹S₀道的ΛN弹性散射相移.     

自发破缺规范理论中的光子-光子散射

本文在SU(2)_L×U(1)模型里研究中间态的W介子对光子-光子散射的贡献。由于自发破缺规范理论的可重整化性以及自发破缺以后电磁规范不变性仍成立,在单迴路近似下,光子-光子散射幅中的无穷大必然互相抵消。本文用具体计算说明这一点,并且在低能近似下给出电磁场的等效非线性相互作用拉格朗日量和散射截面。在低能近似下,轻子中间态对散射的贡献为主,然而在高能极限下,W介子中间态的贡献将变得可以和轻子中间态的贡献相比较。     

部分U(6) SU(3)的约化标量因子的代数表达式

利用不可约张量基方法和相互作用玻色子模型的解析波函数,计算得到了U(6) SU(3)简单的约化标量因子.通过应用递推关系,得到了U(6) SU(3)的[N_π×[N_p][N₁N₂]的部分约化标量因子的代数表达式.     

六导数项作为稳定项的重子孤粒子模型

我们用一六阶导数项取代了SU(2)×SU(2) Skyrme模型中的四阶导数项(Skyrme项)作为孤粒子质量稳定项,从而引入了一个新的低能π介子模型.将重子N和Δ视为该模型的量子化孤粒子,我们得到了一系列与重子静态性质有关的理论预期值.与Skyrme模型比较,我们的结果都有改进,尤其是π介子衰变常数F_π以及轴矢流耦合常数g_A改进较大.     

SU(3)L×U(1)X模型和暗物质的新的候选者

提出了一个基于SU(3)_L×U(1)_X群的弱电相互作用模型.在该模型中,每一代轻子均包含两个中性粒子.计算了新的中性轻子(N粒子)的寿命,并估计了它的质量上限,从而说明N粒子可以看作暗物质的候选者.     

U(2)L×U(2)R介子手征理论中对衰变ρ→ππ的重求和研究

把U(2)_L×U(2)_R介子手征理论中对矢量介子的O(p⁴)计算用重求和方法进行了改进,并重新研究了衰变ρ→ππ.由此得到了f_ρππ(p²)直到O(p^∞)的完整表达式,并基于收敛性条件和么正性条件给出了一个重要的非微扰结论.     

SU(23)大统一模型

本文构造了一个SU(23)大统一模型,并以中间统一标度M_A为输入计算了大统一标度M_G的一些可能的值.在本模型中,重子数B在规范场和Higgs部分均守恒,因此并无质子衰变发生.我们还对能量在M_A处的规范玻色子按规范群SU(3)_c×SU(3)_L×U(1)_Y进行了分类.     

2维SU(NC)格点规范理论中夸克真空凝聚

用改进的Wilson夸克格点哈密顿量和变分法研究2维SU(N_C)规范场中夸克真空凝聚〈ψψ〉与夸克质量m_q和Wilson参数r的依赖关系. 结果表明: 对于给定的r, 当N_C=2,3,4,5,6,7,时, 〈ψψ〉_suba/(gN_C^3/2)的值随m_q的增大而减小. 对于较大的N_C(如N_C>3), 当m_q很小时, 〈ψψ〉_suba(gN_C^3/2)对r的依赖性很小, 但随着m_q的增大, 〈ψψ〉_suba/(gN_C^3/2)对r的依赖性增大, 且〈ψψ〉_suba/(gN_C^3/2)的值随r的增大而增大; 特别是, 当m_q→0时, 本文的格点结果与Zhitnitsky的连续理论分析结果(在弱耦合相中)很好地一致, 这意味着本文在m_q≠0时所得到的结果是可靠的.     

矢量介子φ的动力学模型及耦合常数fφKK2,fωKK2与fρKK2的值

假设矢量介子φ(Ι=0,ι=1,m_φ=7.30m_π)是K散射交换ρ,ω以及φ介子本身而形成的共振。应用双色散关系中的N/D方法,并设ρ,ω以及交换的φ介子的质量为已知,近似求出KK的分波散射振幅。当要求该振幅能重新给出正确的共振位置(φ的质量)和宽度时,即可得出偶合常数f_φKK²、f_ωKK²与f_ρKK²所必需满足的关系,从而给出它们可能取的数值。