均匀电场中的椭球形导体

本文利用"一个均匀极化的电介质椭球,其表面的极化电荷在椭球内产生一个与极化方向严格相反的均匀电场"这个观点,以均匀极化的旋转椭球形电介质为模型,用类比的方法导出了均匀外电场中旋转椭球形导体表面电荷的分布规律.     

"电场中的导体"教学一得

在"电场中的导体"这部分内容的教学过程中,常遇到这类问题: [问题1]如图1所示,在孤立的正电荷Q的电场中放入不带电的金属导体棒AB后,将B端接地后又拆去接地线,最后移开Q,问AB棒带何种电荷?     

关于在电场中的导体的性质的实验

在现行高中物理教材中,关于电场中的导体的几条性质的叙述,由于缺乏实验配合,从而使学生接受起来显得有些困难。如有的学生对在电场中的导体两端出现正负电荷而导体表面却仍是一个等势面,导体是一个等势体,常常不大相信;对导体表面附近空间的电场强度的方向缺少实感,从而对导体表面上任何一点场强方向跟该点表面垂直的结论缺乏感性     

锥形导体尖端的电场特性

以圆锥形导体为例，从求拉普拉斯方程在边界条件下的解出发，给出锥形导体尖端附近的电场表达式，并对电场特性作出详细分析，从而揭示尖端放电现象的物理本质。     

线电荷与接地直角导体形成的电场

利用复数坐标系z上的保角变换,计算长直线电荷与无限大接地直角导体形成的电场,给出电势和场强分布,并利用数学工具软件MATLAB绘制出电势分布图.     

共焦椭圆导体简间的电场与电容

根据共焦椭圆函数,将拉普拉斯方程的求解变为积分运算,进而导出了共焦椭圆筒间的电容与电场分布.     

带电导体椭球表面的电荷密度与电场

利用极限情形推断了带电导体椭球表面的电荷密度与电场强度.     

计及自身霍尔电场时导体中的稳恒电流

本文讨论了计及自身霍尔电场时导体中的稳恒电流问题．通过圆截面长直导线中稳恒电流这一特例，讨论了电流、电荷、与场量的分布问题．最后从相对论角度对问题作了初步考查．     

涡旋电场中导体中上的电势

在似稳条件下，处于涡旋电场中导体上的电势差是导电体内无旋电场的线积分，不是合电场的线积分。     

涡旋电场中导体上的电势

在似稳条件下，处于涡旋电场中导电体上的电势差是导电体内无旋电场的线积分，不是合电场的线积分     

共焦椭圆导体筒间的电场与电容

根据共焦椭圆函数,将拉普拉斯方程的求解变为积分运算,进而导出了共焦椭圆筒间的电容与电场分布.     

导体与外电场的相互作用能和相互作用力

本文由电场能量的一般表示式出发，导出导体与外电场相互作用能的一般表示式，然后将它和电荷体系与外电场的相互作用能的表示式相比较，最后对导体与电荷的相互作用能和相互作用力的计算作一定的讨论．     

求解线电荷与导体圆柱形成电场的新方法

用保角变换方法,将导体圆柱外区域映射为单位圆内区域,线电荷位置映射为单位圆圆心,从而直接写出导体圆柱外电势,并对结果进行详细讨论,还利用软件画出等势线簇图形.     

电场对半导体俄歇复合的影响

半导体的无辐射俄歇复合有时受电场的影响。不仅受外场而且也受内场(表面场,p-n结电场)的影响,因此我们计算了这种场(以均匀场处理)的影响。利用微扰理论,电场中Bloch电子是非微扰系统,而引起Auger跃迁的电子-电子相互作用被认     

接地导体薄圆筒内线电荷的电场

利用复数坐标系z上的保角变换,计算接地导体薄圆筒内线电荷的电势和场强的分布,并利用数学软件MATLAB绘制出电场线与等势线(面)图.     

长直带电导体柱的电场及其电荷面密度

通过保角变换法及其变换关系,求解长直带电导体柱的电场分及电荷面密度,利用数学软件MATLAB对其场分布进行数值模拟,并绘制出电荷面密度的分布曲线.     

两平行相交带电圆柱导体的空间电场

用镜象法求解由两平行相交带电圆柱导体所组成的柱形导体边界静电场边值问题,通过简单的数学分析,获得两类平行相交带电圆柱导体问题的空间电场分布．     

无限长双曲柱面导体间电场的分布

根据无限长双曲柱面导体间的电场分布特点,利用解析函数的性质,导出了无限长双曲柱面导体间的电势和电场强度分布函数,得到了等势线与电场线方程,利用数学软件Matlab绘出等势线与电场线图线。     

线电荷与接地半无限大导体板所形成的电场

将镜像法和保角变换法相结合,计算由线电荷与接地半无限大导体板所形成的电场,给出其电势分布和场强分布,进一步得出等势线方程和电场线方程,并利用数学软件MATLAB绘制出等势线图和电场线图.