如何迅速调出白光干涉条纹

学生用迈克尔逊干涉仪做实验,用氦氖激光器作光源,较容易调出定域或非定域干涉条纹,然而要调出白光干涉条纹,往往花费很长时间还难以调出.由于白光的相干长度很小,因此要求调到 M_1反射镜的像 M′_1和 M_2反射镜完全重合,即 d=0时才有白光干涉条纹出现的可能.1.采取氦氖激光器作光源,先调出干涉条纹.一般采取对光点法和成像法,调节两反射镜背面的微调螺钉,使入射到光屏上     

透镜焦平面上等倾干涉条纹的形状

用迈克尔逊干涉仪观察等倾干涉条纹的装置如图1所示。将钠灯前的毛玻璃片置于透镜L_1的焦平面上,反射镜M_1与反射镜M_2的象M_2′之间形成厚度均匀的空气薄膜,不用透镜L_2,让眼调焦到无限远,向薄膜方向看去,可看到定域在无穷远的等倾干涉条纹。也可以在透镜L_2的焦平面上观察等倾干涉,如图1中,平行光束会聚在焦平面F′上。让焦平面F′与薄膜表面平行,则在     

非对称迈克耳孙仪中的干涉条纹

一、相互“不协和”的实验现象图1是迈克耳孙干涉仪的等效光路图。1.对称光路(未加入玻片)对于非定域圆条纹和等倾条纹,条纹吞吐的交界在 M_1,M′_2重合处(即 x_0处);M_1由远而近,1,2两束光的光程差 L(=2dcosi,i为投射到 M_1,M_2上光线的入射角)减小,条纹吞,过 x_0后,条纹吐;干涉条纹的级别以圆心为最高。等厚直条纹     

洛埃镜干涉中的一个值得注意的问题

洛埃镜干涉实验装置由平面反射镜MM’、线光源S1、接收屏幕F和挡光板P组成，如图1所示．当入射角很大时，直接入射到接收屏幕的光和由反射镜反射到接收屏上的光相遇，在屏幕上形成明暗相间的干涉条纹，并且当屏幕水平移到紧贴反射镜的边缘M’时，屏上过M’处是一条平行于线光源的暗纹．由此我们认为当光掠入射时，     

迈克耳孙干涉仪实验中等倾与等厚干涉条纹的判别

仔细研究了迈克耳孙干涉仪实验中产生等倾干涉和等厚干涉的实验条件和它们所产生的条纹的区别．提出了判别迈克耳孙干涉实验中等倾与等厚干涉条纹的依据．从而帮助学生加深对这两种干涉条纹的理解和判别．特别是在反射镜M1与M2不严格垂直时，同样可以观察到类似于等倾干涉的准圆环状条纹．我们对这一现象进行了分析和解释，并首次推导出等厚干涉直条纹任意一点上的微商(aδ/ad=2)为常数的结论，这一结果可以作为对迈克耳孙干涉仪现象的一个补充。     

玻片厚度对迈克耳孙干涉仪干涉条纹的影响

探讨了在迈克耳孙干涉仪反射镜M2前加入不同厚度的玻片,对干涉条纹级数变化的影响. 实验表明,对于不同的反射镜M2到透镜的距离,改变反射镜M2前玻片的厚度,存在干涉条纹的疏密变化从不断陷入变为不断冒出的临界位置. 通过实验得出了临界位置与两反射镜间距的关系.     

迈氏干涉仪测光波长偏大的改善

在迈氏干涉仪上利用点光源产生的非定域干涉同心圆纹测光波长实验中,细心观察就可发现所测光波长值时常偏大,这种现象在所观察的干涉同心圆纹中相邻圆纹间距越大,即镜面M_1和镜面M_2的像M′_2间越小时越为明显。弄清该现象的缘由并给出有     

迈克耳孙干涉仪白光等倾干涉的实现、条纹特征及形成机理

使用在迈克耳孙干涉仪的反射镜前插入附加玻璃板的方法实现了白光的等倾干涉,观察到干涉条纹在出现范围、衬比度、颜色等方面的基本特征;通过建立以色散为基础的理论模型,得到了条纹衬比度函数的简洁数值计算方法和近似解析表达式,并对这种白光等倾干涉的条纹特征和形成机理进行了全面解释.     

基于干涉条纹图像对比法测量微位移

研究了基于迈克尔逊干涉条纹对比法测量微位移的实验。用He-Ne激光器、反射镜和分束镜组成的干涉光路,其中一个反射镜固定在被测物体上,通过被测物体的移动带动反射镜移动使干涉光路发生变化,从而导致干涉条纹的改变。在形成干涉条纹的位置利用线阵CCD采集干涉条纹图像,用序列图像对比的方法对图像进行处理和计算,得出被测物体的微位移。实验表明利用序列图像对比的方法测量微位移,方法切实可行、测量准确度高、测量的精度能够达到微米量级。     

用法布里—珀罗干涉仪测钠双线波长差

用迈克尔逊干涉仪测钠双线波长差的实验中要测得在相继两次视见度为零时,活动镜 M_1移过的距离Δd.在视场中心出现视见度为零的位置全凭人用眼判断,在实验中发现,人眼对视见度为零的位置的判定准确性较差,而且活动镜 M_1在移动过程中并非时时处处都与 M′_2严格平行,有时视见度为零的地方不是在视场中心而是在边缘出现,这都给测量Δd 带来较大的误差.     

非球面条纹扫描式剪切干涉检验法

本文论述用横向剪切干涉仪精确测量光学非球面波象差的方法。用计算机控制干涉相位测量技术,可进行高精度的检测和实时数据分析。本系统主要由有平行平板的横向剪切干涉仪、压电式驱动反射镜、象探测器和具有图象显示的微处理机组成。剪切干涉仪产生与波面导数相应的条纹图,用条纹扫描方法进行分析。对所得数据积分,便可求出波象差。对相对孔径为f/4的非球条面反射镜进行测量,测量精度为1/32λ均方根。     

用迈克尔逊干涉仪测量气体固体折射率

一、原理1.测量固体折射率(n_x):待测固体选用的是各向同性介质——盖玻片,盖玻片两个表面的平整程度以及二者的平行度,都要经过认真仔细地挑选,以它产生的白光干涉条纹比较规则为宜。然后将其固定在一个小框架上,玻片的高度不需过高,最好只占据我们可观察到的整个视场的下半部,其厚度t是经过多次测量后的平均值,所用公式如下: 设未插入待测物前,白光零级干涉条纹出现在视场中央时,“可动镜”M_2的位置在d_0。     

迈克尔逊干涉仪所产生的非定域干涉条纹

一般光学教科书讨论迈克尔逊干涉仪(下面简称M干涉仪)所产生的干涉条纹时,往往研究面光源照明下的等厚、等倾干涉条纹。激光的出现,使我们有可能得到一个强点光源以观察M干涉仪的非定域干涉条纹。这在Hecht和Zajac所著Optics一书中曾提到。近几年,我们在普物光学的M干涉仪     

光源的相干性对牛顿环干涉条纹的影响

利用波前理论中的相因子分析法分别对牛顿环装置在相干光和非相干光照射下的干涉条纹进行分析.理论分析表明,在相干光照射下,主要有2套干涉条纹,且条纹半径随空间位置变化而变化,当在平凸透镜顶点附近观察时,条纹半径公式与教材中一致;在非相干光照射下,只有空气层上下表面反射的光形成干涉条纹,条纹定域在平凸透镜曲面之上的附近区域,条纹半径公式近似与教材一致.     

用迈克耳孙干涉仪精确测量谱线的微小波长差

用迈克耳孙干涉仪测量波长相差很小的二条光谱线的波长差△λ=λ2-λ_1时,由于干涉条纹出现周期性的模糊不清,不易确定干涉条纹最清楚或最不清楚的位置,因而△λ不易准确地确定下来,本文从干涉条纹明暗变化的总体特征出发,用拟合曲线,把干涉条纹相对强度的最大值(或最小值)的位置准确定下来,从而使△λ能精确地确     

旋转液体反射抛物面镜

利用光学Mach-Zehnder干涉仪对旋转液体产生的轴对称抛物面的光学反射性能进行了研究.液体抛物面反射镜作为干涉仪的一个反射镜产生的球面波与另一条光路中的平面波干涉形成同心圆的干涉条纹,利用CCD相机采集干涉条纹图像,通过计算机图像处理程序得到旋转液体反射波面的形貌,实现对液体反射镜表面形状的分析.光学干涉技术的高精度特点保证了测量的准确性.     

一种新的Fabry-Perot干涉条纹处理方法

介绍了一种提取Fabry-Perot(法布里-帕罗)干涉条纹圆心点坐标和条纹半径的新方法。首先对干涉图像依次进行二值化处理,对所得到的条纹强度曲线进行均平滤波和自适应滤波,根据条纹灰度值强度余弦函数分布的特点,对条纹灰度值数据进行最小二乘法拟合,获得条纹强度峰值坐标,通过精确的迭代算法,进而获得Fabry-Perot干涉条纹圆心点的坐标;然后再对干涉条纹进行圆周积分,从而可以确定每级Fabry-Perot干涉条纹的半径长度。该方法可提高计算精度,减小计算误差。     

基于等色干涉的膜分析

基于膜等色干涉原理,将等色干涉条纹与已知线光谱在光谱仪谱面上叠加,通过对干涉条纹宽度及其变化的测量,可计算出膜厚、膜厚突变、膜厚渐变等.对膜进行扫描分析,膜的面积达10-2mm2数量级即可进行测量.     

高分辨率衍射图形的DMD并行激光干涉直写

通过将数字微反射镜（Digital Micro-mirror Device,DMD）输入阵列图形微缩干涉成像,激光干涉直写系统在光刻胶板上得到缩小的干涉光斑图形,像素特征尺寸3.5 μm,干涉条纹周期1 μm.控制刻蚀深度、干涉条纹取向和DMD输入图形的结构,系统能数字化完成2D/3D、3D光变图像、超微图形文字以及二元光学元件的制作,实现了超高分辨率图形与高效的干涉光刻.给出了实验结果.     

迈克耳孙干涉仪测波长实验的改进

一、实验简述用迈克耳孙干涉仪测波长时,光路如图(1)所示。图中S为He—Ne激光器,M_1M_2为互相垂直的两个反射镜,P_1为分光板,P_2为补偿板,L为凸透镜,E为观察屏,M_2＇为M_2在M_1中的虚像。