有限长螺线管磁场的全场分布

采用数值计算的方法给出了不同径向与轴向比的有限长螺线管磁场的全场数值解,借助DigitalMicrographTM软件给出L∶R =1,L∶R =2,L∶R =4三幅典型轴向与径向比的有限长螺线管磁场的全场分布图像.对不同径向与轴向比的有限长螺线管磁场均匀性的变化规律做了详细分析.     

有限长通电螺线管空间的磁场分布

本文计算了有限长通电螺线管空间的磁感应强度分布，给出了解析表达式，并绘出了它们的空间分布图。     

超导螺线管磁体实验研究

实验研究了超导螺线管磁体内部损耗分布以及导线位移和短路对磁体临界电流的影响.实验结果表明 (1)磁体内部线圈的损耗比外部线圈小.内部和外部线圈损耗的总和等于整个磁体的损耗. (2)导线位移和短路分别引起磁体磁滞迥线形状两种畸变,而且这两种畸变是不一样的. (3)导线位移和短路都可以降低磁体的临界电流. (4)磁体内部有短路时,可能成倍或几十倍地增加磁体的损耗.     

有限K厚壁载流螺线管的磁场分布

对于通以恒定电流的有限长厚壁螺线管,用柱函数展开法推导出矢势的表达式,再根据磁感应强度与矢势的关系式得出磁场的积分形式表达式.用直接积分的方法,计算出厚壁螺线管内部和外部的磁场分布的级数表达式.另外还用本文得出的公式求得中轴线上的磁场.     

示波法演示螺线管轴向磁场的分布曲线

目前螺线管轴向磁场分布曲线都是用实验数据描点作图的方法得到的,本人采用长余辉慢扫描示波器直接将载流螺线管轴向磁场分布的曲线图形实时地展现出来,既直观、又方便。一、原理实验线路如图1所示,在螺线管D中通以圆频率为ω的正弦变化的电流后,在螺线     

有限长厚壁载流螺线管的磁场分布

对于通以恒定电流的有限长厚壁螺线管,用柱函数展开法推导出矢势的表达式,再根据磁感应强度与矢势的关系式得出磁场的积分形式表达式．用直接积分的方法,计算出厚壁螺线管内部和外部的磁场分布的级数表达式．另外还用本文得出的公式求得中轴线上的磁场．     

霍尔元件测螺线管磁场分布实验的改进

现用霍尔元件测螺线管磁场分布实验仪为提供1×10 2T的磁感应强度,采用增大螺线管线圈层数和电流的方法.由于管内温度高,霍尔元件易损,实验数据也不稳定.本文以集成霍尔元件代替锗霍尔元件,可在线圈安匝数较小的条件下,使测量数据稳定、准确,且教学效果很好.     

任意截面螺线管磁场

在本杂志近期文章中[1],Dasgupta指出现行教材中未曾给出无限长螺线管外的磁场为零的充分证明.然后他直接从Biot-Savart定律导出场计算的结果.本文目的在于说明可以用简易方法得到更为普遍的结果,而无需进行复杂的角积分计算。代替圆截面的限制,本证明对于具有任意截面柱形螺线管同样成立,且其简明性使该证明可以为大学二年级学生所接受. 考虑一个无限长的任意截面密绕螺线管,或者面电流密度k=nI的等效柱形电流壳,其中n是沿轴(z),方向单位长度上的匝数,I是稳恒电流. 3根据Biot-Savart定律,(xy)平面内P点的磁场为式中R是从S上任意一电流…     

用线性霍耳集成电路测量螺线管中磁场分布

本文介绍了一种霍耳集成传感器的特性及测磁场方法 ,并给出了测量长直螺线管内磁场的实验结果     

用线性霍耳集成电路测量螺线管中磁场分布

本介绍了一种霍耳集成传感器的特性及测磁场方法,并给出了测量长直螺线管内磁场的实验结果。     

疏松载流螺线管轴线上磁场的分布研究

疏松载流螺线管轴线上磁场实验的设计可以测量螺线管轴线不同位置上的轴向磁场和径向磁场,实验结果与数值计算结果吻合。另外,从该实验测量结果发现疏松型螺线管轴线上的轴向磁场与螺距呈近似线性关系。这些工作不仅可作为大学物理实验课的选做内容,还可以为设计基于测量磁场的位移和应力传感器提供依据。     

载流有限长密绕螺线管的磁场分布

对于通以恒定电流的有限长螺线管,首先用柱函数展开法推导出矢势的表达式,再利用磁感应强度与矢势的关系式,得出积分形式的磁场表达式.然后用直接积分的方法计算出磁场分布的级数表达式.最后讨论了某些特殊位置处的磁场.     

利用“几何画板”探索螺线管的磁场分布

应用"几何画板"模拟了螺线管内轴线上磁场的分布,给出了螺线管磁场的数据计算表,绘制了螺线管磁场的分布图。     

螺线管的磁场和无限长螺线管的判据

在大学物理课程中，有很多在“无限大”、“无限长”条件下成立的公式，所谓“无限大”、“无限长”是某个线度“远大于”另一个线度，“远大于”是一个非定量的概念，在实际工作常常必须确定两个量的比值大于何值才可以作为“远大于”，以便应用无限条件下才成立的公式、把有限当成无限后，造成了多大误差；从而找到一个恰到好处的比值，既能使误差满足实际工作中的要求，又使“无限长”最短，“无限大”最小，也就是要确定可以把有     

螺线管的磁场和无限长螺线管的判据

在大学物理课程中,有很多在“无限大”、“无限长”条件下成立的公式．所谓“无限大”、“无限长”就是某个线度“远大于”另一个线度．“远大于”是一个非定量的概念．在实际工作中常常必须确定两个量的比值大于何值才可以作为“远大于”,以便应用无限条件下才成立的公式,并且需要知道由于把有限当成无限后,造成了多大误差;从而找到一个恰到好处的比值,既能使误差满足实际工作的要求,又使“无限长”最短,“无限大”最小．也就是要确定可以把有限当成无限的判据．本文以均匀密绕螺线管为例,阐述了“无限长”判据的确定原则,并给出了一种“无限长”螺线管的判据．     

用冲击电流计测量螺线管内轴向磁场分布实验

根据用冲击电流计测量通电螺线管内轴向磁场分布的装置及原理方法,针对学生实验中出现的问题,提出了关于电流开关的操作、探测回路电阻R的取值、标准互感器的使用和实验仪器合理分布摆放等几个实验中应注意的问题。     

新型数字螺线管磁场实验仪

本文介绍了作者开发的一种新型数字螺线管磁场实验仪,作者以STC89系列单片机为核心,结合触控屏和继电器的使用,实现了仪器的数字化控制。新型螺线管磁场实验仪可以避免传统操作所造成的机械磨损,极大地提高了仪器的使用寿命和设备的完好率,确保了物理实验教学的顺利进行。     

载流螺线管周围的磁场

在任何一本物理学书中,几乎都有对于载流螺线管的磁场的叙述.然而这些书中着重描写的大多是关于螺线管内部的磁场,对于螺线管外的磁场这个问题,尚有进一步讨论之必要.一、问题的提出 有这样一个问题: 在载流螺线管外面环绕一周(见图11)的环路L上,φB·dl等于多少?[1] 对于这个问题,通常有两种解释,一曰:如果螺线管是密绕的,那末φB· dl= 0;二曰:如果认为螺线管并非理想的密绕,必有漏磁通存在,因而中φB·dl=u0i(其中i为导体中通过的电流).这两种解释那个正确呢?一般说来,在处理有关载流螺线管的问题时,在未加特别说明的情况下,大多认为是…