抽象空间中的 q-过程的构造理论

<正> 定义1.1.设■是一个可测空间,■包含了■中的广切单点集合.称P(t,■是一个马尔可夫过程,如果它满足(1)固走t,A,P(t,·,A)是 x 的■可测的实值函数;     

抽象空间中的 q-过程的遍历位势

<正> §1.引言Syski 在[1]中,对时齐的可数状态的遍历的马氏过程,在其二阶矩存在及其它条件下,证明了遍历位势核的存在性,并利用位势核的种种性质,改善了著名的 Riesz 分解定理.本文讨论的是时齐的一般状态的马氏过程,在强遍历的条件下,证明了遍历位势核的存在性,并得到了遍历位势核的一些性质.利用遍历位势核的存在性,改善了一般状态的马氏过程的 Riesz 分解定理.此外,还讨论了如何利用转移密度函数,寻找转移函数的遍历极限的问题.     

抽象空间中非时齐马氏过程的分析理论(Ⅱ)——非时齐马氏过程与双参数半群

本文是[1]的续篇,一切符号及定义均沿袭[1].为省篇幅,不再重述.     

抽象空间中的可逆马尔可夫过程

马尔可夫过程中的可逆性概念来源于统计物理,它刻划了某种微观可逆性,即所谓“细致平衡”。Spitzer等人讨论了有限状态情况的可逆性。对于可列状态情形,近两年来,国内已有一系列工作,而且大部分工作已汇集成册出版。 毫无疑问,非可列状态空间马尔可夫过程的可逆性问题是很值得研究的。Liggett等注意到形如{0,1}~s(S为可列集)的状态空间,它是非可列的。对于Dirichlet空间,Sitverstein做了不少工作,然而,一般状态空间中的可逆过程(特别是可逆q-过程)则未曾触及。而这正是本文的目标。应当指出,状态空间的抽象化,使得有关概念、结果以     

抽象算子在偏微分方程中的应用(Ⅱ)

Ｔｈｅｏｒｅｍ１　Ｌｅｔｍ∈Ｎａｎｄｍ１,Ｐ（ｘ）ｂｅａｎａｒｂｉｔｒａｒｙｏｒｄｅｒｐａｒｔｉａｌｄｉｆｆｅｒｅｎｔｉａｌｏｐｅｒａ－ｔｏｒ．Ｔｈｅｎｆ（ｘ,ｔ）,φｊ（ｘ）∈Ｊ．（ＷｈｅｒｅＪｓｔａｎｄｆｏｒｔｈｅｓｅｔｏｆａｎａｌｙｔｉｃｆｕｎｃｔｉｏｎｉｎｔｈｉｓｐａｐｅｒ）ｔ＋Ｐ（ｘ）ｍｕ＝ｆ（ｘ,ｔ）ｊｕｔｊｔ＝０＝φｊ（ｘ）　　ｘ∈Ｒｎ,ｔ∈Ｒ１ｊ＝０,１,２,…,ｍ－１．ｕ（ｘ,ｔ）＝∫ｔ０（ｔ－τ）ｍ－１（ｍ－１）！ｅ－（ｔ－τ）Ｐ（ｘ）ｆ（ｘ,τ）ｄτ＋ｅ－…     

多维平稳过程的预测理论(Ⅱ)

<正> 引言在本文中将继续讨论多维平稳过程的奇异性.在§1中利用前文的结果可以对于一般的二维平稳过程的奇异性得出更为有效的判別法,这些结果概括了 МаΥвеев的结果,事实上,在[2]中只对一类特殊的二维平稳过程(假定了二维过程(?)的谱密度矩阵[f_λ~(xx)]几乎处处非退化,并且,两个一维过程{x_j(t)},j=1,2皆是正则的。)     

齐次可列马尔可夫过程构造论中的定性理论(Ⅱ)

继续[1]的工作,本文从新的不同角度进一步研究齐次可列马尔可夫过程构造论中的定性理论,其主要结果是:对任给的一个Q矩阵,找到了其一切Q过程(或一切非最小Q过程)属于[1]中定义的廿种类型中的那一种的判别准则,即找到了它们应归属某种类型的充要条件。     

抽象空间中非时齐马氏过程的分析理论(Ⅲ)——q过程的存在性及唯一性

<正> 本文是[1]、[2]的续篇,一切符号及定义均沿袭[1]、[2]. §1.q过程的存在性 由[1]定义4.1知,可微马氏过程之转移密度函数是q函数.[1]文主要研究的问题是:在何种条件下,马氏过程是可微的,即有转移密度函数.而本文研究的,恰是[1]之     

Ⅱ空间上的酉算子(Ⅱ)

对于Krein空间Ⅱ上的自共轭算子下面的结果是熟知的:A是Ⅱ上有界自共轭算子,是正则分解,如果是紧算子,则存在A的极大半负不变子空间。但是,在[5]中并未出现不变子空间的形式,这对进一步的讨论是不方便的。本文是文[1]的继续,我们将证明在种种(不同于正[5]的)假设下的酉算子存在极大半负不变子空间,我们还将给出不变子空间的形式,酉算子的谱和结构。     

Dulac的构造及其应用(Ⅱ)

本文研究（Ⅱ）类系统Dulac函数的构造问题,作为应用,讨论此系统的极限环的不存在性问题,得到了一些新结果.     

Orlicz空间中的奇异积分的方程(Ⅱ)

本文是文献[1]的继续,在文中我们将讨论如下Cauchy型奇异积分方程在Orlicz空间L_M中的可解性,其中=U为复平面上有限个互不相交的闭合曲线的集合,T为L_M上的全连续算子。需要指出,早在六十年代初就     

关于抽象维纳空间理论的注记

<正> §1.引言本文主要目的是建立关于取值于巴拿赫空间的独立随机变量和的性质与抽象维纳空间内部结构之间的紧密联系.文[3]将关于独立随机变量和的 Levy 定理推广到抽象值随机变量,并将其应用于布朗运动(古典维纳过程),证明了推广的 Wiener 定理.本文§3将这种抽象值随机变量的Levy 定理应用于抽象维纳空间,直接导出关于它的内部结构的主要定理,即关于在 Gross意义下的抽象维纳空间的高斯柱集测度的可延拓性与其中范数的可测性的等价性定理的一种有用变型.     

超导临界温度理论(Ⅱ)

在文献[1]中,我们导出了超导临界温度T-c的一个严格级数表式.本文讨论这个级数的收敛范围,以及通过解析延拓来扩展收敛范围的可能性.结论是:我们的T_c级数(指文献[1]原来的级数,或者经过延拓后的级数)在∞>λ>λ₀的整个范围内,都是收敛的.这里λ₀是Matsubara表象中使决定T_c的方程具有正实数解的最小的λ值.它实际上就是库伦赝势.因此,也许除了少数非常弱耦合的超导体以外,我们的T_c级数能适用于一切超导体.     

几乎概率度量空间(Ⅱ)

本文是作者文[1]的继续.该文中证明了 APM 空间的完备性与诱导一致结构的完备性等价;乘积 APM 空间是完备的当且仅当每个坐标空间是完备的;APM 空间是 m- 紧的当且仅当它是紧的;APM 空间的概率预紧性与诱导一致结构的预紧性等价;概率预紧的 APM 空间的诱导一致拓扑具有基数≤m 的基;m-紧的 APM 空间是 m-几乎可度量化;每个 t- 范数都连续的 APM 空间是可以完备扩张的。     

抽象空间中 q 过程的唯一性准则

<正> 设(?)是一可测空间,(?)含(?)的一切单点集.称 q(x)-q(x,A)(x∈(?),A∈(?))是一对 q 函数,如果固定 A∈(?),q(·,A)与 q(·)都是 x 的(?)可测非负实值函数,固定x∈(?),q(x,·)是(?)上的有限测度且 q(x,(?))≤q(x),q(x,{x})=0.特别地,若 q(x)≡q(x,(?)),(x∈(?)),则称 q 函数是保守的.称马尔可夫过程(定义见[5]定义1.1)P(t,x,A)(t≥0,x∈(?),A∈(?))是一个 q 过程,如果     

抽象空间中的马氏过程的强遍历性及收敛速度

<正> §1.引言Doob 在[2]中对一般状态的时齐的马氏过程的遍历性理论,作了系统的研究,得到了完满的结果.D.G.Kendall 在[8]中,J.F.C.Kingman 在[6]、[7]中,D.Vere-Jones在[5]中,对可数状态的时齐的马氏过程的遍历极限的收敛速度,作了研究,这些文章的一个共同特点是:假定对某一状态其遍历极限的收敛速度为几何速度(指数速度),证明对其它状态,其遍历极限的收敛速度亦然.然而 D.Isaacson 在[1]中,研究了可数状态时齐的马氏过程的强遍历性,而且证明了强遍历性蕴含了收敛速度是几何速度(指数速度).本文研究的是一般状态的马氏过程(时齐的或非时齐的),得到了马氏过程满足强遍历性的各种充要条件;证明了强遍历性蕴含了收敛的指数速度;找出了最佳收敛速度;并证明了在什么条件下达到最佳收敛速度.     

LP(E,m)空间上Markov过程的构造

引进拟正则Markov豫解族的概念,证明L^P(E,m)上的Markov豫解族(G_a)_(a>0)联系一个以E为状态空间的m-胎紧、m-特殊标准过程当且仅当它是拟正则的。进一步,举例说明所给出的拟正则条件是可验证的。需要指出的是这些例子不能用通常的Dirichlet型方法来处理。     

Q过程的不变分布(Ⅱ)

设E为一个可数集,Q＝(qi,j;j,j∈E)为E×E上的矩阵,满足qi,j≥0(i≠j),∑qi,k=-qii≤∞, i∈E.k≠im为E上的概率分布满足∑miqi=-mjqj,j≤∞, j∈E.i≠j何时存在Q过程,使得m是它的不变分布?这个问题由Williams(1979)作为一个开问题提出.文[15]对全稳定情形,解决了这个问题;本文对单瞬时情形,完整地解决了该问题.     

Q过程的不变分布(Ⅱ)

设E为一个可数集,Q=（qi,j;i,j∈E）为E×E上的矩阵,满足m为E上的概率分布满足何时存在Q过程,使得m是它的不变分布? 这个问题由Williams（1979）作为一个开问题提出.文[15]对全稳定情形,解决了这个问题;本文对单瞬时情形,完整地解决了该问题.     

q-形变Lévy-Meixner过程的重整化矩(英文)

本文研究了q-形变Lévy-Meixner分布的重整化矩问题.利用集合划分的方法,获得了这种重整化矩的显式表达式,并验证了它们与经典情形的一致性.