共查询到20条相似文献,搜索用时 15 毫秒
1.
采用修正的表面δ相互作用(MSDI),对102—114Ru,102—116Pd和104—116Cd等22个偶偶核分别在gds和gdsh两种不同的组态空间中作了形变HF计算.得到了长、扁椭球等基态或激发态的解.结果表明在质量数为102—116间的原子核存在形状过渡和形状共存现象,且单粒子能级随质量数及组态的不同而不同.两种不同组态空间中的计算结果的对比表明,形变HF计算中1h11/2轨道的介入及填充与否对A~100区偶偶核的单粒子能谱及形状有较大影响 相似文献
2.
偶偶Cd同位素核的形变HF态及负宇称带研究 总被引:1,自引:0,他引:1
将具有正宇称的轨道空间扩大到包含具有负宇称的1h11/2轨道,采用修正的表面δ相互作用(MSDI),对104Cd,106Cd,108Cd,110Cd,112Cd,114Cd和116Cd等7个偶偶核作了形变HF计算.得到了基态和一些激发态的解.同时,还用近似角动量投影形变Hartree-Fock(PDHF)方法对108Cd和110Cd进行了能谱计算,得到其正、负宇称带的解,计算结果与实验谱基本一致. 相似文献
3.
4.
将单粒子薛定谔液体理论应用于轴对称形变核的集体运动.也给出了一个相反的例子,即在各向异性谐振子势中处于稳定形变的任意数目的独立核子.而且,通过填充与主量子数nx,ny和nz的可能值相应的单粒子态来构成s-d壳偶偶核:20Ne,24Mg,28Si,32S和36Ar的基态,并计算了作为谐振子参数hωx,hωy和hωz的函数的这些核的推转模型、刚体模型和稳态模型转动惯量.这些谐振子参数用与质量数A、中子数N、质子数Z和形变参数β有关的非形变参数hω00来描述.这些核的推转模型转动惯量的理论计算结果与实验数据符合甚好.而且,所考虑的轴对称形变核可能是扁椭球形的,也可能不是扁椭球形的,其中24Mg是惟一高度形变的.20Ne和24Mg这两个核的刚体模型和稳态模型转动惯量也与实验数据符合甚好. 相似文献
5.
将具有负宇称的fp轨道空间扩大到包含具有正宇称的1g9/2轨道,采用修正的表面δ相互作用,对64Ge,66Ge,68Ge,70Se,72Se和74Se等6个偶偶核做了形变HF计算.得到了基态和一些激发态的解.同时,还用近似角动量投影形变Hartree-Fock(PDHF)方法,对64Ge和74Se进行了能谱计算,得到其正、负宇称带的解,计算结果与实验谱基本一致. 相似文献
6.
用sdg IBM的内禀态,解析计算了稀土区的152—164Dy、154—168)Er、170—186W、168—194Os等偶偶同位素的基态形变,与其它理论及实验结果进行系统比较,表明sdg IBM能对核的形变作出很好的描述. 相似文献
7.
朱胜江 陈智超 E.F.Zganjar M.O.Kortelahti J. L.Wood H.K.Carter J.H.Hamilton A.V.Ramayya X.Zhao 《中国物理 C》1994,18(3):193-201
利用177Hf(19F,9n)187T1反应和在线同位素分离法,对187Au低激发态能级结构进行了γ–γ符合与γ–e符合的测量分析,束流能量为175MeV,发现了多条新的跃迁,测量了内转换系数,扩展了187Au的能级图.对187Au低激发态下的集体带结构、单质子与不同偶–偶核芯的耦合特性进行了讨论. 相似文献
8.
本文通过用BCS方法对稀土区变形偶-偶核的内禀十六极矩(Q40)随质量数的变化规律的研究,表明了对关联对于解释这种变化规律是十分重要的.对于内禀系中Cooper对的分析表明,角动量为4的核子对(G对)的成份虽然不大,但其对Q40的贡献是十分重要的. 相似文献
9.
10.
偶偶Pd同位素核的HF态及能谱研究 总被引:2,自引:1,他引:1
采用修正的表面δ相互作用(MSDI),对106Pd、108Pd、110Pd、112Pd、114Pd和116Pd等6个偶偶核做了形变HF计算.得到了长椭球、扁椭球和一些激发态的解.结果表明,在质量数为106到116间的原子核存在形状过渡,且单粒子能级随质量数及组态的不同而不同.同时,还用近似角动量投影形变Hartree-Fock(PDHF)方法对110Pd进行了能谱计算,其计算结果与实验谱基本一致,并且发现投影谱具有γ软性核谱的特征. By using modified surface delta interaction, the deformed Hartree Fock calculations are performed for the six nuclei: 106 Pd, 108 Pd, 110 Pd, 112 Pd, 114 Pd and 116 Pd. The prolate, oblate and some particle hole excited configurations are obtained.The calculated results show that there is a form transition from mass number 106 to 116, and that single particle energy spectra are different not only for the nuclei with different mass... 相似文献
11.
12.
13.
14.
15.
用推转壳模型在多维形变空间系统研究了Rn-Th偶偶核的基态性质及高自旋情形下的性质, 其中选取的形变自由度为β2, β3, β4和β5. 计算结果很好的再现了实验提取的转动惯量值. 势能面的研究表明, 随中子数的增加, 基态形状由近球形(N≈130)逐渐演变为八极形变(N≈136)后又发展成为稳定的四极形变(N≥140). 推转计算表明Rn-Th偶偶核的八极形变非常软, 在推转到高自旋情形下, 逐渐变为反射对称形变. 相似文献
16.
17.
多模复共轭虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩 总被引:17,自引:24,他引:17
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模复共轭虚偶相干态光场|Ψi,e*(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)当压缩阶数N为奇数时,态Ψi,e*(2)>q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N两者之乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψi,e*(2)>q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψi,e*(2)>q与多模偶相干态光场|Ψi,e*(2)>q与多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q的压缩幅度、压缩条件和压缩特征等完全相同.这一结果再次从理论上证实了多模压缩光中的确存在着“相反压缩”和“压缩简并”这两类新的物理现象. 相似文献
18.
从壳模型组态及核子-核子有效相互作用出发,借助于一种描述偶偶核高自旋态的微观理论方案,对同位素126Ba,128Ba和130Ba的低能态及质子拆对占据h11/2侵入轨道所出现的回夸现象作了研究.得到了与实验定性符合较好的结果.对Yrast带,进一步探讨了带间相互作用强度与耦合算子之间的关系. 相似文献
19.
用组态相关推转Nilsson-Strutinsky模型研究了131La转动带结构性质.对一些特殊组态带的形状共存和带终止做了较为详细的探讨,并把理论计算结果与实验结果进行了比较.理论计算结果表明,131La是软γ形变核,很多具有不同组态的转动带都有形状共存.实验上测量的131La的宇称和辛量子数为(π,α)=(+,±1/2)的转动带的组态是[02,8],即组态π(h11/2)2⊙ν(h11/2)8,其中负辛量子数带几乎达到该带的带终止理论预言值I=41.5h,但是该带对实验上测量带终止不利,因为接近带终止态时能量增加太快. 相似文献
20.
一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩 总被引:45,自引:25,他引:20
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态|Ψi,e(2)>q是一种典型的多模非经典光场,当压缩阶数N为奇数时,态|Ψi,e(2)>q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N这两者的乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψi,e(2)>q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψi,e(2)>q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅γq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位φj(或者各模的初始相位和 φj)、压缩阶数N以及腔模(指纵模)总数q等呈较强的非线性关联,等阶N次方H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶N次方Y压缩效应的更强.3)多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q与多模偶相干态光场|Ψ,e>q及多模复共轭偶相干态光场|Ψ*,e(2)>q这后两者的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反,这种现象就称为相反压缩. 相似文献