非饱和势模型关于e+e－→qq→h’s的Monte–Carlo模拟

根据非饱和势模型对e⁺e^－→qq→h’s过程作了全面的Monte-Carlo模拟.采用一个近似于快度均匀分布的相对纵动量分布,并利用一个与非饱和势模型相一致的方法处理了重粒子衰变.最后把Monte-Carlo模拟结果同29和35GeV的实验作了比较.     

用e+e－→h′s反应中类双喷注事例研究部分子末态的色联接

借助JETSET事例产生器对e⁺e^－→h′s反应中的类双喷注事例进行研究.研究发现,在QCD微扰与非微扰的界面上,部分子系统的色中性流和色分离单态两种不同色联接方式导致了强子末态某些可观测量的显著差别.因此,它们可以用于判别部分子的色联接方式.     

高能e+e－湮没强子多重数的质量关系

利用一个描述强子质量谱成功的夸克模型确定出得到的强子多重数普适质量关系〈n〉=aexp(–bm)中的参数b,发现对于介子、重子是一个普适的常数.利用这个质量公式给出计算各种粒子多重数的表达式,进而以高能e⁺e^－湮没为例计算出各种粒子多重数与实验以及其他模型做了比较,表明这个没有任何假定的质量关系同样能够解释实验.     

e+e－湮没轻夸克事例的奇异抑制

按照夸克组合模型, 通过分析给出e⁺e^－→q₀q₀→h′s过程轻味夸克jet事例中各种粒子的产生几率以及相对比值. 给出奇异、非奇异粒子多重数比率γ与奇异抑制因子λ之间的关系, 不需要假设奇异抑制因子改变, 能够解释粒子比率增大的实验.     

e+e－→qqg及γ→3g碎裂的色弦结构

Lund模型对e⁺e^－→qqg及γ→3g→h's的解释,是把Lund弦碎裂用到他们对这两系统假定的色弦结构上.本文直接从这些系统的颜色波函数出发,用QCD全面分析了它们的色弦结构.并揭示了Lund模型采用的色弦结构图象的合理与近似程度.     

e＋e－湮没为轻夸克对的强子产率

通过分析e^＋e^－→q₀q₀→h′s过程轻味夸克jet事例中电磁与强作用激发夸克的平均产生几率,得出初始轻味uds夸克jet中各种粒子的产率与初始夸克味道和夸克对数N的依赖关系.进一步给出领头强子的相对产率,同样明显与初始夸克味道和夸克对数N有关.这种依赖关系在低能区更明显     

e+e－湮没中不同味道夸克喷注带电粒子多重数差别

利用“夸克产生律”与“夸克组合律”计算了e⁺e^－湮没中重夸克喷注事例的带电粒子多重数,结果与实验符合.并与轻夸克喷注事例及平均夸克味道喷注事例的多重数做了比较.     

随机组合模型中夸克动量分数的随机抽样问题

本文简要介绍了e⁺e^－湮没成强子喷注的物理图象,引入了随机夸克组合模型中夸克动量分数的分布,重点从数学上严格推导了这一分布的抽样方法.     

e+e－湮没中L=1激发态重子的产生比例

用一个简化模型概括的低激发态重子主要衰变分支比和我们在文献[2]中给出的基本关系,得出L=1激发态重子对∑⁺(1385),∑⁺,Ξ⁰(1530)和Ξ⁰的衰变贡献,进而用γ共振能量下的实验值R₁=(1530)/Ξ,R₂=∑(1385)/∑和R₃=∧(1520)/∑(1385)作输入,估算了L=1的各激发态重子的产生比例.     

e+e－→W+W－→h's过程中的色重组

用色等效哈密顿研究了e⁺e^－→W⁺W^－→h＇s过程中部分子阶段的色重组几率,并与Gustafson和Sjostrand等人的结果作了分析比较,发现色重组几率不能被忽略,并指出研究色重组对发展强子化模型提出了新的要求.     

e+e－湮灭成两喷注中的末态强子快度分布和BB关联

本文在文献[1]给出的模型中,进一步赋给夸克简单的四动量分布,通过Monte-Carlo计算,不但得到了与实验符合得很好的轻夸克喷注事例末态强子快度分布等,还给出了与实验基本一致的末态重子之间的快度和角度关联.     

部分子末态的色分离联接对e+e－反应中强子产额及其动量谱的影响

用JETSET事例产生器对e⁺e^－→qq+ng→hadrons反应中,末态部分子(qq+ng)以色分离的联接方式进行强子化时,各种强子产额及π⁺,K^±,p/p的动量谱进行了计算;与传统的色中性流联接方式强子化结果进行比较.结果表明:由T权重确定的色分离单态和色中性流这两种完全不同的色联接方式强子化得到的强子产额及π⁺,K^±,p/p的动量谱,与实验符合的程度相同,有些更好.     

非饱和势模型关于e~＋e~－→qq→h’s的Monte－Carlo模拟

根据非饱和势模型对ｅ＋ｅ－→ｑｑ→ｈ’ｓ过程作了全面的Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ模拟．采用一个近似于快度均匀分布的相对纵动量分布，并利用一个与非饱和势模型相一致的方法处理了重粒子衰变．最后把Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ模拟结果同２９和３５ＧｅＶ的实验作了比较．     

e+e－湮没过程的重子产生

本文指出(3/2)⁺与(1/2)⁺重子相对权重的改变对末态长寿命重子产额没有影响,而对(3/2)⁺重子产额改变显著.分析e⁺e^－实验资料发现对(3/2)⁺重子很强的抑制参数为0.3,由此得到的末态重子产额及产额比才能与实验符合.     

高能e+e－湮没三喷注事例的角度不对称性

利用部分子色相互作用形成色单态独立碎裂成末态强子的物理图像,系统计算了LEP能区e⁺e^－、q₀q₀ g→3jets事例带电粒子多重数,表明与事例拓扑结构有强烈的依赖性,计算结果与实验基本一致.     

高能e+e－对撞机上top介子辅助的b夸克对产生

在顶色辅助的人工色模型下计算了高能e⁺e^－对撞机上top介子辅助的b夸克对产生过程e⁺e^－→bbπ0t的产生截面.发现在一定的参数范围内,这个过程的产生截面大于10fb,比标准模型下标量Higgs粒子辅助的b夸克对产生过程大许多,与最小超对称模型下标量和赝标量Higgs粒子h⁰,H⁰,A⁰的相应产生截面大致相当.人工色理论的信息可能在下一代正负电子对撞实验中探测到.     

强子衰变过程J/ψ→ωπ+π－中的多道耦合

讨论了强子衰变过程J/ψ→ωπ⁺π^－包含的三个不同中间过程J/ψ→ωf₂(1270),f₂→π⁺π^－和J/ψ→b₁^±(1235)π⁺,b₁^±→ωπ^±的耦合问题.这种耦合效应的考虑对于精确测定共振态f₂和b₁^±的参数以及这些反应道的螺旋度振幅比是十分重要的.     

e+e－→m(qq)+ng过程的颜色等效哈密顿量

Lund模型中多部分子的动量分布是由PQCD得出,而这些部分子间的色弦结构则另外由唯象模型指派.从最近发展的e⁺e^－→m(qq)+ng矩阵元递归形式,找出其颜色部分的等效哈密顿量H_c,研究了H_c矩阵元的基本性质,作为从PQCD统一研究多部分子间颜色组态及色相互作用的基础.     

过程e+e－→J/ψ→V+X(JPC), X→3P的矩分析

用推广的矩分析方法对过程e⁺e^－→J/ψ→V+X(J^PC), X(J^PC)→3P进行了研究,着重讨论了多态耦合的共振峰复杂结构,并由此得到了一些矩的关系式.利用这些关系式,可以通过对实验数据的分析来确定宽共振峰的耦合模式,进而确定它们的质量,宽度,自旋等重要性质.     

PGBs对高能e+e－湮没产生顶夸克对的单圈量子效应

在一代Technicolor(TC)模型中计算了PGBs(PseudoGoldenstoneBosons)对高能e⁺e^－→tt过程的单圈量子效应.给出了重整化的形状因子和矩阵元.计算了PGBs对总截面前后不对称参数A_FB和左右不对称参数A_LR的虚贡献,结果表明选取适当的参数值,新物理对以上可测量的贡献最大分别可达:－12.3%、－3.3%和－11.7%.在下一代对撞机上这一理论结果能为TC理论打开实验的窗口.同样的计算表明PGBs对e⁺e^－→bb过程的单圈贡献小于－1.0%.