电像法求解线电荷与带有半圆柱凸起的接地平板导体形成的电势和电场

利用电像法求解了线电荷与带有半圆柱凸起的接地导体平板形成的电势、电场分布,讨论了导体表面电荷分布特征,并用Matlab软件绘出了等势图.     

利用高分辨同步辐射衍射研究氨苄青霉素三水合物的电荷密度分布:密度泛函理论和多极模型之间的相关性

实验研究了氨苄青霉素三水合物的电荷密度分布,并与用密度泛函理论的量子计算结果进行比较.计算了电荷导出性质,Mulliken原子电荷,偶极矩和分子静电势.另外用多极分析对实验总体参数的进行细化.用多极处理获得的结构因子构建了傅立叶图.同时讨论电荷分布的拓扑性质,分析了（3,-1）临界点的特性.     

有限长带电直导线的电荷不可能均匀分布

本文特别讨论了有限长带电直导线的电荷分布问题, 用简单的方法证明若有限长带电直导线电荷均匀 分布, 则带电直导线上的电势逐点变化, 不符合导体静电平衡时为等势体的特征, 因而证明有限长带电直导线的电 荷不可能均匀分布     

柱形分布的电荷产生的电势

将无限长线电荷看成二维平面上的一个“源”,利用电势叠加原理计算了无限长柱形均匀分布的电荷产生的电势.这些柱体的截面电荷分布包括可解析表示和不可求解表示两种,后者可以通过数值计算给出结果.因此这种方法实际上可以计算任意截面柱形电荷分布的电势.通过计算,展示了各种电荷分布所产生电场的特性和共同特征.     

电势的多级展开与对称性的关系

研究电荷分布在小区域内的情况时,常用多级展开的方法.本文研究了对称分布的带电体的电势场与电多极矩的关系,并用图像的方法说明了电势的各级展开多电荷势的物理意义和叠加形式.从电多极矩的公式出发,分析了有对称性的带电体的电势场与电多极矩的关系,并给出了对称变换的正交矩阵.可以通过电荷分布的对称性,迅速判断多级展开的各级近似是否为零,并进而得到简化的多级展开式.这对加深电多极矩展开内容部分的学习理解和具体计算十分有益.     

逐级累计势诱导原子多极矩分布的AM1半经验方法计算

研究了利用ＡＭ１半经验波函数逐级累计势诱导原子多极矩的方法，计算结果表明：原子多极矩模型有较快的收敛速度，而且比势诱导原子电荷模型更好地描述了分子中原子的电荷分布、运算速度比从头计算法快１０００多倍。     

浅谈两种常用电势零点选择的兼容性

高校基础物理教学必然涉及电势的零点选择.通常除选无穷远处为电势零点外,实用上还选地球的电势为零.当不考虑地球自身所带的电荷时可将其看作一硕大的中性导体球.如地球周围空间并无电荷分布,空间不存在电场;因而必与无穷远处等势.如取无穷远处为电势零点,地球的电势必也为零.当地球上分布有限电荷时,由于其电容很大,电势改变甚微,仍可在一定近似程度上看作零;即地球和无穷远二者均取作电势零点近似兼容.3.3×10~(-5)C的正电荷分布在地球表面时电势不到0.05V.但是,由于地球本身带有负电荷,使其周围存在指向地面的电场,地球和无穷远处取作电势零点便不再兼容.     

热核破碎中的间歇行为

本文用一种简单的蒙特卡罗模拟方法,甚至用简单配分方法,就能得到热核Au*破碎后得到的碎块电荷分布的阶乘矩与电荷小间隔间的级数律关系.它似乎表明此级数律并不唯一地是热核破碎中间歇行为的判据.     

双辉光放电静电场数值模拟及场分布边角效应分析

根据双辉光放电3个电极极板上的电势,利用边界元积分方程建立以面电荷密度为未知量的离散方程,通过求解线性方程组计算3个电极极板上面电荷的不均匀分布.由极板上的不均匀面电荷分布计算在真空状态下空间任意一点的电势和电场的空间分布,利用数值解对真空状态下双辉光离子渗金属实验装置场分布边角效应进行了分析.     

电荷投影法在研究无限长导体薄板电荷分布规律中的应用

利用无限长均匀带电圆柱面的电荷分布规律和无限长带电直线的场强公式,采用电荷投影法推导了有限宽无限长带电导体的面电荷分布规律.根据电势叠加原理推导了电势积分式,利用场强与电势之间的关系推导了电场强度两个分量的积分式.将公式无量纲化,通过数值积分计算了电势和场强的分量之值.通过作图,显示了有限宽无限长带电导体薄板的电势和场强,画出了二维等势线和电场线,充分显示了场强的分布规律.     

线电荷与介质圆柱所形成的电场

在线电荷电场的电势调和展开式的基础上,得出线电荷电场内存在介质圆柱时电势的级数解.并以此来分析长直线电荷与介质圆柱所形成的电场的电像,从而给出电势与电像有关的解析表达式,进一步得出等势线(面)与电场线方程,并利用软件MATLAB绘制出电场线和等势线图予以验证.     

线电荷与接地直角导体形成的电场

利用复数坐标系z上的保角变换,计算长直线电荷与无限大接地直角导体形成的电场,给出电势和场强分布,并利用数学工具软件MATLAB绘制出电势分布图.     

对一类静电问题的进一步计算分析

用Bessel函数积分对圆环电流磁矢势及均匀带电圆环电势作进一步的计算分析,引申出磁感应强度及电场强度新的级数表达式,分析讨论了所得结果.     

实际射频阱中多极势分量的计算和消除

采用边界元方法,计算了当实际射频阱出现帽极开孔、环极开环带以及轴向存在装配误差时阱内电势的多极分量,并给出其随孔径大小变化的规律。结果表明在一定条件下,某些非线性因素可以部分抵消从而产生较为理想的四极势     

有限K厚壁载流螺线管的磁场分布

对于通以恒定电流的有限长厚壁螺线管,用柱函数展开法推导出矢势的表达式,再根据磁感应强度与矢势的关系式得出磁场的积分形式表达式.用直接积分的方法,计算出厚壁螺线管内部和外部的磁场分布的级数表达式.另外还用本文得出的公式求得中轴线上的磁场.     

线电荷与接地半无限大导体板所形成的电场

将镜像法和保角变换法相结合,计算由线电荷与接地半无限大导体板所形成的电场,给出其电势分布和场强分布,进一步得出等势线方程和电场线方程,并利用数学软件MATLAB绘制出等势线图和电场线图.     

双势垒结构中内势引起的不稳定性研究

本文报道关于内部电势对低频交流电压介观电子输运的影响.内部电势的典型特征是保证电荷守恒和规范不变性.在大多数情况下,内部电势很快达到自身平衡,并且系统响应为外部变量.然而,在一些特殊情况下,内势变得自发振荡和随机涨落,在这种情况下系统将变得不稳定.     

均匀带电半球体轴线上的场强分布求解探讨

对于均匀带电半球体,因电荷分布不具有高度对称性不能利用高斯定理求其轴线上的电场分布,采用场强叠加原理和电势梯度两类多种方法经严格地推导求出了其轴线上任一点电场强度分布的解析解,结果表明均匀带电半球体内外轴线上各个区域电场强度分布的解析解不同,虽然采用的方法不同,但是得到的结论是一致的.对于均匀对称分布的带电体,选取合适的电荷元,利用场强叠加原理求解场强分布比较简捷,而电荷非均匀对称分布利用叠加原理求解较困难时,可采用电势梯度求解.     

磁多极场场参数的理论计算与分析

根据磁多极场的对称性，首先导出了磁多极场磁场分量的泰勒级数展开式，定义了磁多极场的场参数，然后根据毕奥-萨伐尔定律，导出了马鞍型磁多极场线圈的场参数理论计算公式.对各个场参数数量级的大小进行了分析，找出了场参数的递推规律，给出了场参数高阶导数的计算方法，从而能够准确计算整个空间的磁场值.还从简单单根导线计算结果过渡到多根导线或具有某种连续分布的情况. 这对于磁二极场、磁四极场、磁六极场等的应用提供了可靠的理论依据. 关键词： 磁多极场 场参数 马鞍型线圈     

对带电体的电能公式的讨论

在计算带电体的电能时,不同的教材(甚至同一本教材)中经常使用的有两个公式 为什么同一个问题要用两个形式类似的公式计算?两式的物理量相同,为什么又差一个　的系数?对此许多书中都未作交待,因而常常使学生感到难以理解.究其原因,还是对两式中的电势u的含意不清. 本文通过对两式中电势u的物理意义的讨论,弄清两式的差异. 推导式(2)时,是设想带电体上的电荷原来是分散在无限远处,然后通过外力把它们一点一点的搬运到带电体上,在此过程中外力所作的功,转变成带电体的电能. 设在t时刻带电体上已有电量q,其电势为u.这时若再把dq的电有从无限远…