高能核-核碰撞中蒸发碎片的研究

在高能核－核碰撞中,基于简单的模型计算,描述了来自弹核和靶核旁观体的蒸发碎片的多重数分布与角分布． Based on the simple modelling calculation,the multiplicity and angular distribution of evaporated fragments from both projectile and target spectators in high energy nucleus-nucleus collisions are described.     

高能核碰撞中的群论方法

鉴于原子核碰撞理论计算的繁冗,提出一种用群论进行项分类的方法,它能分辨出散射振幅中贡献相同的积分项,简化计算,使便于编制计算程序,也节省了机时.具体计算了入射动量为5.07GeV/c的氦原子核在氦原子核上的弹性散射,结果是满意的.     

高能核-核碰撞的靶核黑碎片发射

本文提出了高能核-核碰撞中靶核旁观体接触层的摩擦蒸发机制,计算给出了靶核黑碎片的多重数、方位角、空间角、横动量、和动能的分布规律,并与200GeV/N O与核乳胶相互作用的有关实验结果作了比较.     

从中高能重离子碰撞探索核状态方程

本文术了从中高能重离了碰撞探索原子核状态方程的研究，分别在静态和动力学情况下给出了状态方程研究的结果。     

极端相对论性高能核碰撞的分布

本文以蒙特卡罗方法计算SU(3)群格点规范得到的能密函数作为状态方程,用流体力学模型定量研究了极端相对论性高能核碰撞产生的终态粒子平均横动量的分布,并与JACEE实验组的数据比较,发现在初态能量密度较大的区域里看到异常剧增现象不是由夸克胶子等离子体的流体运动所引起.文中给出了不同初始热平衡时间和初始半径下的分布对比数据,发现分布的基本特征不因初始参数的变化而改变.     

中高能质子与核碰撞反应机制的研究

用量子分子动力学模型,在质子能量为200MeV、585MeV和1000MeV的情况下,对P+⁵⁶Fe的碰撞反应机制进行了研究,并计算了核子能谱、碎块质量分布随时间的演化以及中子发射的双微分截面等,得到了合理的结果.     

高能质子-核碰撞中碎块的电荷分布

本文用统计模型和蒙特卡洛方法计算了高能质子(几—几百GeV)与铜、氙以及氪的反应中碎块的电荷分布,并得到了与实验数据相符合的结果.所有的电荷分布都呈高斯型.最可几电荷与质量的依赖关系反映出剩余靶核的某种记忆效应.     

高能hA碰撞中的核内级联与靶核碎裂

本文在核内级联效应基础上,提出了一个反映高能强子-核碰撞中靶核碎裂的模型,给出了灰粒子和黑粒子的分布及它们之间的关联.结果表明,核的有限电荷数造成了实验上观察到的靶核碎片分布的饱和性.     

α-α元振幅和高能核-核碰撞

推广Glauber理论中的元振幅,采用高能α-α散射振幅f_α作为元振幅来研究高能核-核碰撞。在本文中,详细计算了1.37GeV的α粒子在C¹²上的弹性散射并得到了满意的结果。     

高能核—核碰撞中产生质子的快度分布

用三火球模型分析了核--核以AGS(the Alternating Gradient Synchrotron)和SPS(the Super Proton Synchrotron)能量碰撞中产生质子的快度分布. Monte Carlo方法计算的结果分别与金--金以6, 8和10.8A GeV的能量并以不同中心性碰撞、铅-铅以158A GeV/c的动量碰撞、以及硫-硫以200A GeV/c的动量碰撞的实验数据符合.     

高能轻子–核碰撞中簇射粒子的研究

在高能轻子-核碰撞中,基于二源发射图象描述了簇射粒子多重数和赝快度分布,计算结果与3-210GeV的中微子-核乳胶碰撞的实验数据符合.     

高能核–核碰撞Drell–Yan过程K因子常数性的研究

在高能核–核碰撞Drell-Yan过程考虑湮没项和康普顿散射项的基础上,利用双重Q²重标度模型,分别计算了碳、钙、铁、锡与其自身的核–核碰撞.结果表明,对于不同的x₁值,K因子随x₂的变化很不相同;同时,K因子变化的幅度是随核素A不同而发生微弱变化的,在特定的x₁,x₂取值有限范围内它不能近似取为常数.计算结果与实验的对比是对所用模型及QCD理论适用性的一种检验.     

高能轻子－核碰撞中簇射粒子的研究

在高能轻子－核碰撞中，基于二源发射图象描述了簇射粒子多重数和赝快度分布，计算结果与３－２１０ＧｅＶ的中微子－核乳胶碰撞的实验数据符合．     

极端相对论性高能核碰撞的〈pr〉分布

本文以蒙特卡罗方法计算SU(3)群格点规范得到的能密函数作为状态方程,用流体力学模型定量研究了极端相对论性高能核碰撞产生的终态粒子平均横动量的分布,并与JACEE实验组的数据比较,发现在初态能量密度较大的区域里看到异常剧增现象不是由夸克胶子等离子体的流体运动所引起。文中给出了不同初始热平衡时间和初始半径下的分布对比数据,发现分布的基本特征不因初始参数的变化而改变。     

EMS效应对高能质子与核碰撞的影响

以微扰QCD方法计算了质子与C、Be、Al、Cu和Pb核散射截面的横动量分布、快度分布及末态介子产额.在800GeV高能区对原子核的EMC效应的影响进行了比较和讨论.其横动量分布截面的理论结果与目前的实验基本符合.     

高能不等核碰撞和弛豫时间的Fokker-Planck方程描述

本文提出用Fokker-Planck方程描述高能重离子碰撞时空演化,并用它分析在200AGeV的¹⁶O束流和³²S束流下,末态粒子的快度分布,并确定了不同系统的弛豫时间,得到了可以和通用经验数值相比较的结果.     

高能h-A碰撞

本文在QCD修正的Drell-Yan机制和矢量介子中间态贡献下,利用NMC组的1-A深度非弹在0.00352<90MeV²/c²测量的结构函数比值R_A(x,Q²),通过重标度模型解释了WA-78组对(π^－,P)+A→μμ+X过程在2m_μ≤m_μμ≤1.5GeV和0.1≤x_F≤0.6内的测量结果.将它们与在不同的m_1l和x_F区间测量的CIP组结果对比,解释了为什么靶核在前者中显示遮蔽效应面在后者中则显示出反遮蔽效应.指出通过重标度模型和其合理假定后,它们都与R_A(x,Q²)直接相关,从而进一步揭示了1-A深度非弹中核效应与h-A ll产生过程中核效应之间的本质联系.     

高能核-核碰撞的快度分布和多源模型

本文在分析高能核-核非衍过程机制的基础上,进一步发展了多源模型.用改进的多源模型,研究高能核-核碰撞的快度分布,不仅得到与实验符合的结果,而且能够很好地解释实验给出的快度颁布特征的物理原因.