157,159Tb和155,157Gd集体能谱研究

基于相互作用玻色子-费米子模型的观点,阐述一种研究奇质量核集体态的微观方法.导出了模型哈密顿量并用于计算^157,159Tb和^155,157Gd的能谱.数值结果与实验定性符合较好.     

A=39和41原子核单粒能谱的理论计算

本文用格林函数方法并采用M-3Y力等效G矩阵元,对⁴⁰Ca区域相邻核单粒能谱做了理论计算和讨论.计算中考虑了由吴式枢^[1]提出的多重散射关射.所得的计算结果与实验值符合得很好,其中⁴¹Ca的单粒能谱比以往的RBHF结果有所改进,特别是解决了能级倒序的问题.结果表明:质量算符的二级近似对改善能谱值有一定的贡献,M-3Y力等效G矩阵元对这一区域的微观结构是适用的.     

9Be超核的三体动力学

用α-α-Λ三集团模型和谐振子乘积态为基的展开方法,计算了⁹Be直到15MeV激发能的能谱.通过计算L^π=0⁺,2⁺,1^－三个态的形状密度,确定了⁹Be处于上述三个态时的几何结构.并根据能谱的耦合特征和几何结构对能谱进行了K分类.     

PDHF方法应用于fp奇A核47Ti、47V、47Cr、49Cr的能谱研究

将近似的角动量投影形变Hartree-Fock(PDHF)方法用于fp壳层区的奇A核:⁴⁷Ti、⁴⁷V、⁴⁷Cr、⁴⁹Cr,计算了它们的能谱,并与实验能谱作了比较,结果是令人满意的,同时,对涉及到的核谱特性结合粒子加转子模型进行了分析,发现这些核的能谱具有无排列极限能谱的特征.     

三体势对含f玻色子的IBM1的O(6)极限能谱修正

在s–dIBM1的O(6)极限下,引入d玻色子之间相互作用的等效三体势,考虑f玻色子产生的八极态,导出了正负宇称态能谱解析表达式,并对过渡区偶偶核¹¹⁸Xe、¹²⁰Xe进行了能谱计算,得到了与实验能谱符合更好的结果,然后用Staggering指数定量分析了正负宇称态能谱中的Staggering现象.     

Cd偶同位素集体能谱与价质子空穴激发特性

采用以玻色子展开和MJS(ModifiedJancovici-Schiff)代换为基础的微观IBM-2方案,用直接对角化的计算方法,研究^108—118Cd偶同位素集体能谱.计算结果与实验能谱作了比较,并对近满壳偶偶核中价质子空穴激发特性及影响能谱结构的因素作了讨论.     

46.7MeV/u 12C+58Ni、115In、197Au α粒子发射研究

本文报道了46.7MeV/u ¹²C轰击⁵⁸Ni、¹¹⁵In、¹⁹⁷Au反应发射α粒子的角分布和能谱.从速度表象中洛仑兹不变截面等高图中明显看到发射α粒子的三个源.用这三个源的运动源模型成功地拟合了α粒子能谱,所提取的强相互作用源参数符合费米气体模型计算结果,并讨论了能谱及拟合参数对靶的依赖关系.认为快速源实质上来自弹核碎裂或类弹核碎裂.     

三体势对O(6)极限能谱的修正

本文在IBM哈密顿的基础上,考虑d玻色子之间的三体相互作用,引入了一种简单的等效三体势,探讨它对O(6)对称性的破缺.并实际计算了¹⁹⁶Pt、¹³⁴Ba、¹⁹²Os、^72—76Ge和^124—130Xe等偶偶核的能谱,得到了与实验更加符合的结果.     

MSM结构GaAs探测器的抗辐照性能

研究一种双金属接触的GaAs半导体探测器在14MeV中子辐照下的性能.测量了探测器经过10¹²n/cm²中子辐照剂量后的反向漏电流、电荷收集效率和最小电离粒子能谱,并且与⁶⁰Co 1.25MeV光子辐照的测量结果相比较.对中子辐照引起探测器时间性能变化和辐照损伤机制进行了探讨.并根据实验结果提出了这种双金属接触GaAs探测器灵敏层分布的一种假设,理论计算和实验数据相符合.     

46.7MeV/u 12C轰击197Au、115In、58Ni靶时产生的复杂碎片

用气体电离室-半导体位置灵敏探测器望远镜测量了46.7MeV/u ¹²C离子轰击¹⁹⁷Au,¹¹⁵In,⁵⁸Ni靶时,在大角区发射的从Li到Mg的复杂碎片能谱;由各碎片的能谱提取了蒸发源的温度和碎片发射的最可几动能Ep,并与=V_coul+2T计算的平均动能进行了比较,发现实验上提取的最可几动能E_p总是低于计算的.用A.Friedman简单的统计公式对复杂碎片的产额进行粗糙拟合,拟合结果令人满意.     

奇奇核的U(B)(6)×U(v)(12)×U(π)(4)动力学对称性

本文讨论奇奇核U^(B)(6)×U^(v)(12)×U^(π)(4)动力学对称性的SO(6)极限情形.除计算能谱外,对体系的波函数、E(2)电磁跃迁几率和单粒子转移反应强度都进行了计算,并得到相应精确解.最后就¹⁹⁸Au₁₁₉和¹⁸⁸Ir₁₁₁两核的实验能谱与理论计算值进行了比较并作了讨论.     

关于裂变中子谱的进一步研究

本文基于裂变中子是从运动的碎片蒸发出来的假设,推导出中子能谱和角分布N(E,θ)的一般公式。同时较深入地讨论了三种不同吸收截面对裂变中子能谱、角分布的影响,并指出,相对于碎片运动方向0°附近的能谱形状较敏感地依赖于吸收截面。文中计算了Cf²⁵²(自发裂变)和U²³⁵(热中子裂变)的固定角度能谱,并与实验数据作了比较。结果表明:(1)应用光学模型的或常数的吸收截面计算的中子能谱与实验比较一致;(2)轻重碎片的平均中子数之比ν_l/ν_h(对U²³⁵1.45;对Cf²⁵²1.16)与其他计算的结果符合,而比直接测量的大;(3)在90°方向理论的中子能谱,比相应的实验低15—30％。     

A～190区超形变带能谱分析和自旋的决定

利用宏观模型系统地分析了A～190区七个超形变核十五条超形变带的能谱,决定了超形变带的自旋值,用三参数公式计算了能谱,运动学转动惯量J⁽¹⁾和动力学转动惯量J⁽²⁾,并与实验进行了比较,得到了较满意的结果.     

氢硼聚变三体级联衰变连续能谱的Monte-Carlo模拟与分析

¹¹B(p,α1)⁸Be^*(1)(2α)三体级联衰变中居间核8Be⁽¹⁾衰变成两个α粒子的连续能谱呈马鞍形分布.编写了模拟三体级联衰变连续能谱的Monte-Carlo程序,计算结果表明:沿居间核8Be⁽¹⁾运动方向α发射强度增强的各向异性分布,能较好地解释实验结果,揭示p+¹¹B核反应中⁸Be⁽¹⁾核α衰变各向异性发射.     

1h11/2轨道对A～100区偶偶核形状影响的系统研究

采用修正的表面δ相互作用(MSDI),对^102—114Ru,^102—116Pd和^104—116Cd等22个偶偶核分别在gds和gdsh两种不同的组态空间中作了形变HF计算.得到了长、扁椭球等基态或激发态的解.结果表明在质量数为102—116间的原子核存在形状过渡和形状共存现象,且单粒子能级随质量数及组态的不同而不同.两种不同组态空间中的计算结果的对比表明,形变HF计算中1h_11/2轨道的介入及填充与否对A～100区偶偶核的单粒子能谱及形状有较大影响     

30MeV/u 40Ar+112,124Sn反应后角能谱温度的同位旋效应

在30MeV/u ⁴⁰Ar+^112,124Sn反应中用平行板雪崩计数器实现了前冲余核的测量.在不同的线性动量转移下用运动源模型拟合了后角的³He,α和⁶He能谱,发现³He的能谱斜率温度在¹²⁴Sn系统中高于¹¹²Sn系统,而⁶He的温度在¹¹²Sn系统中更高,α粒子在两个系统中没有明显差别.用热核粒子蒸发过程衰变道的选择性对这种同位旋相关性进行了解释.GEMINI的计算不能重现实验结果.     

IBM和IBFM在稀土区的应用

本文采用相互作用玻色子模型(IBM)和相互作用玻色子-费米子模型(IBFM)对稀土区的核进行了讨论.针对该区域核的特点,选用了Q.Q形式的Hamiltonian.计算了 ^182—186W,^186—187Os的能谱及¹⁸⁶W,¹⁸⁶Os的E2约化跃迁几率,理论结果与实验符合较好.     

偶偶Ge和Se同位素核的形变HF态及负宇称带研究

将具有负宇称的fp轨道空间扩大到包含具有正宇称的1g_9/2轨道,采用修正的表面δ相互作用,对⁶⁴Ge,⁶⁶Ge,⁶⁸Ge,⁷⁰Se,⁷²Se和⁷⁴Se等6个偶偶核做了形变HF计算.得到了基态和一些激发态的解.同时,还用近似角动量投影形变Hartree-Fock(PDHF)方法,对⁶⁴Ge和⁷⁴Se进行了能谱计算,得到其正、负宇称带的解,计算结果与实验谱基本一致.     

关于M–3Y力等效G矩阵元在重核区的有效性

采用M—3Y力等效G矩阵元,并利用折线图多体方法计算了²¹⁰Pb、²⁰⁶Pb以及²⁰⁶Hg和²¹⁰Po的低能谱.结果表明,M—3Y力等效G矩阵元基本上适用于此核区的核结构微观计算.     

关于Pb208附近原子核的能谱(Ⅱ)——Bi208和Bi207

本文是“关于Pb²⁰⁸附近原子核的能谱(I)”的一个继续。对Bi²⁰⁸及Bi²⁰⁷计算的结果指出:实验与理论是十分符合的,从而再一次验证了独立粒子模型的观点及微扰方法在处理原子核能谱问题上的正确性。