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相似文献
 共查询到20条相似文献,搜索用时 62 毫秒
1.
谷物烘干时,谷粒内部的热-湿应力太大,可能使谷粒出现裂纹.基于这一实际问题,本文研究了当初始湿度和平衡湿度给定时,Maxwel粘弹性圆球内的湿应力分布,及其随时间的变化情况.  相似文献   

2.
综述了聚合物注塑残余应力的研究进展,详细介绍计算残余应力所用的理论模型及其基本概念.注塑制品残余应力由两部分组成,并且有不同的测试方法,这些应力是造成制品翘曲变形的原因.对于残余流动应力,重点分析本构模型的发展和注塑控制方程的建立;对于残余热应力,则讨论了冷却过程中的相交问题,以及热粘弹性模型在应力分析中的应用;最后介绍测量残余应力的几种实验方法.   相似文献   

3.
在高温差作用下的机械部件,各种物理参数和各状态变量都是温度的函数.本文提出了两种热弹塑性应力分析方法:热弹塑性线性互补方程的建立及解法和修正的弹塑性有限元法.此两种方法都不需迭代即可消除应力漂移;给出了■H/■T 的具体表达式和第二种方法的加卸载准则.利用这两种方法对铁路机车车轮制动摩擦热弹塑性应力进行了分析,计算结果的规律皆与文献[3]一致,为车轮的选型提供了理论依据.  相似文献   

4.
王熙 《爆炸与冲击》1994,14(3):255-263
提出一种有效求解方法,求解了任意叠层球壳在动载荷作用下的应力波传播。首先,利用有限Hankel变换和Laplace变换求解了每一单层的弹性动力学解。然后,利用叠层球壳的内、外边界条件和层与层之间的连接条件确定每一单层解中的待定常数。从而,我们可以得到应力波在叠层球壳内传播的精确解。最后,我们计算了在一个突加内压作用下的两层球壳(Steel/Al)和三层球壳(Steel/Alloy/Al)内的应力波传播。求解过程和计算结果表明文中提出的求解方法是简便可行的。  相似文献   

5.
陈瑜海  贾有权 《力学学报》1995,27(6):671-680
详细讨论了光测粘弹性介质中光学及力学参数测试的理论及方法。首次提出用边界元与光粘弹性法相结合求解粘弹性体中应力分析的新方法,并推导出了相应的公式.以粘弹性简支梁为实例验证了我们提出的方法.  相似文献   

6.
侯宇  何福保 《力学季刊》1995,16(2):102-108
本文用三维弹性力学理论研究绕径旋转横观各向同性圆球壳的变形和应力分布,给出任意厚度圆球壳的位移和应务的封闭形式解以及数值结果。研究表明球壳上的位移和应力大小与旋转角速度的平方成正比,球面内的正应力远大于径向正应力和剪应力。  相似文献   

7.
复合材料层合板粘弹性固化残余应力分析   总被引:4,自引:0,他引:4  
基于Schapery积分型粘弹性本构关系,推导了考虑横向剪切效应的复合材料层合板线性热粘弹性有限元分析列式,对层合板的粘弹性响应和加工成型过程中的残余应力进行了分析,给出了一些有意义的结果。  相似文献   

8.
过应力空间一点的不同斜面上的正应力、剪应力以及全应力会随着斜面的变化而变化。全应力的变化范围常用应力椭球方程和应力椭球面来描述。首次给出了过一点不同斜面上正应力、剪应力变化的描述方程及其三维图形。该方程和应力椭球方程共同构成了所有应力分量的描述方程。针对剪应力、全应力作用方向与斜面的法向并不一致的问题,给出了一种能够直接描述不同斜面上正应力、剪应力和全应力变化的三维图形,该图形能够非常直观地表示正应力、剪应力以及全应力数值的变化。  相似文献   

9.
本文用粘弹性材料中应力波的弥散及衰减特性的实验数据来计算材料的动态力学性能参数。用塑料杆的纵波实验,测定了材料的拉压复柔量,并探讨了用横波实验测定材料剪切复模量的方法及有关问题。由测定结果在理论分析中应用,讨论了结果的可靠性。  相似文献   

10.
高聚物SHPB试验中试件早期应力不均匀性的影响   总被引:28,自引:4,他引:28  
本文详细分析了在高聚物 SHPB 试验中,试件内部早期应力不均匀性的产生过程以及它对获得应力应变曲线的影响,提出消除这种不均匀性的修正方法。对线性粘弹性材料所做的数值模拟为分析提供了依据;采用新方法处理实测数据给出了较满意的结果.  相似文献   

11.
由于要满足自由边的条件,使得本文所研究的板的分析相当困难。本文采用叠加法完满的解决了这个不易克服的困难,并使得边界条件能满足到任意精度,所取的位移解的每一项都严格满足控制微分方程。  相似文献   

12.
线性变厚度矩形薄板自由振动的精确解   总被引:3,自引:0,他引:3  
基于小挠度薄板理论,采用Lery法结合Frobenius法构造的幂级数解,得到了两对边简支另两对边为SS、CS、FF支承的三种线性变厚度矩形薄板的自振频率随板的边长比及厚度比变化的精确解及其振型函数的解析表达式。  相似文献   

13.
功能梯度矩形板的非线性自由振动   总被引:1,自引:0,他引:1  
研究了功能梯度矩形薄板的非线性自由振动问题.采用幂律分布规律描述功能梯度材料沿厚度的梯度性质,基于von Kámán理论,建立了功能梯度薄板的非线性振动控制方程.应用Bubnov-Galerkin法得到了功能梯度矩形薄板的单模态非线性振动的时域常微分方程,借助其势能函数分析了系统的周期振动状态.采用Lindstedt-Poincaré法和Runge-Kutta法分别获得了功能梯度矩形薄板单模态非线性周期振动的摄动解和数值解.研究表明:功能梯度薄板非线性振动控制方程中包含表征拉弯耦合效应的控制项,这导致其常微分方程中出现二次项;系统振幅在板横向的正负两个方向上是不相等的,其振动存在关于板中面的不对称性.  相似文献   

14.
自由正交异性矩形厚板的动态稳定   总被引:3,自引:0,他引:3  
王克林  刘俊卿 《力学季刊》2002,23(2):236-240
对在一条边上作用着均匀分布的非保守跟随力的四边自由正交异性矩形厚板的动态稳定进行了分析,通过把位移和剪力展成重傅立叶级数解,把微分方程简化成了代数方程。计算表明厚度的微小变化会引起颤振载荷明显的减小。这个明显减小是因为存在剪切变形。  相似文献   

15.
基于各向同性中厚板理论,考虑板的非线性效应和地基耦合效应.应用Hamilton变分原理,建立了双参数地基上周边自由中厚矩形板的非线性运动控制方程,提出了一组满足问题全部边界条件的试函数。应用伽辽金法和谐波平衡法对方程进行求解。讨论了板的结构参数和地基的物理参数对弹性地基上周边自由中厚矩形板的非线性自由振动特性的影响。  相似文献   

16.
用局部Petrov-Galerkin法分析薄板自由振动   总被引:3,自引:0,他引:3  
熊渊博  龙述尧 《力学季刊》2004,25(4):577-582
利用薄板振型方程的等效积分弱形式和对振型函数采用移动最小二乘近似函数进行插值,本文进一步研究了无网格局部Petrov-Galerkin方法在薄板自由振动问题中的应用。它不需要任何形式的网格划分,所有的积分都在规则形状的子域及其边界上进行。在插值近似时,采用虚拟-实际节点值变换方法直接引入本质边界条件。通过数值算例和与其他方法的结果进行比较,表明无网格局部Petrov-Galerkin法求解弹性薄板自由振动问题具有收敛性好、精度高等一系列优点。  相似文献   

17.
陈英杰  吕婷婷  王超  崔鹏 《力学季刊》2020,41(3):571-581
本文在Reissner理论基础上,应用功的互等定理推导了夹层矩形板稳定问题的基本解,在已推导出的夹层板基本解的基础上,利用功的互等法求解了两对边固定一边简支一边自由、两邻边简支另两邻边自由且角点支承、两邻边简支另两邻边自由且角点悬空三种不同边界条件下夹层板的稳定问题,给出了挠曲面方程及其对应的执行方程;进行了数值计算,并与有限元结果进行对照分析.结果表明:本文方法求解过程更简单,提供了一种求解夹层板稳定问题的新方法,计算结果对解决工程实际问题具有一定的参考价值.  相似文献   

18.
This paper is concerned with functionals with free discontinuities, considered as depending on the set variable. A splitting operation divides the sets in which the functional takes low values in the union of a noise part and a macroscopic part. Then we show lower semicontinuity results on the limit of the macroscopic parts by Hausdorff distance, along minimizing sequences.  相似文献   

19.
20.
An in-depth stress analysis of a piezoceramic plate is carried out using complex-variable theory and an experimental method. The first eight modes in the spectrum of planar vibrations of the rectangular piezoceramic transformer are identified. It is particularly established that the transformation ratios in the first and second and in the third and sixth longitudinal modes are practically equal  相似文献   

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