载流回路受磁场作用的一般运动趋势

本文根据学生学习的实际需求，从磁场做功和能量转换的角度论证了载流回路受磁场作用的一般运动趋势．     

任意载流线圈在均匀磁场中所受磁力矩公式的简单推证

本文从电流回路元在磁场中所受磁力矩公式出发，并将任意形状的载流线圈等效成由许多电流回路元构成，从而推证出任意载流线圈在均匀磁场中所受磁力矩公式。     

均匀磁场对载流导线作用力的简单计算方法

用安培定律求解均匀磁场对有限长非直的载流导线的作用力，通常要计算积分∫ Ｉｄｌ× Ｂ，对各种形状的载流导线，一般是较繁琐的，有些甚至是很困难的．本文介绍一种简单的计算方法，并从理论上证明其正确性．     

均匀磁场中的载流线圈

本文对载流线圈在均匀磁场中受力和力矩问题进行了普遍论证。     

关于载流非平面线圈力矩的讨论

本文证明了在均匀磁场中载流平面线圈的力矩公式τ＝ｍ×Ｂ也适用于计算载流非平面线圈的力矩，并举例加以验证．     

应用载流线圈的费曼模型再谈非均匀磁场对载流线圈的作用

应用载流线圈的费曼模型推导了任意载流线圈在非均匀磁场中所受作用力及力矩的公式。     

载流线圈的磁矩及其在均匀磁场中所受磁力矩公式的普遍证明

文章从对电流元所受磁力矩的积分出发，得出了任意载流线圈的磁距及其在均匀磁场中所受磁力矩。     

非均匀载流柱形等离子体中的磁流体力学波

对非均匀载流柱形等离子体数值求解了计及有限离子频率效应和有限压强效应的磁流体力学方程组.证实了在有天线激励情况下,理想等离子体的阿耳文波共振层并不奇异,且阿耳文波可以越过共振层并得到等离子体的强烈响应.还研究了天线和等离子体的耦合情况,给出了m=1时的本征波谱曲线及典型波在等离子体中的传播,结果表明对各种频段的外界输入的磁流体波,都存在着到达共振层前被阻尼而在通过共振层后被放大的共同特征. 关键词：     

载流二次曲线磁场

在研究稳恒电流的磁场时,一般所碰到的是其电流分布为直线和圆,实际上载流线为二次曲线型也是一种典型的电流分布。在极坐标系下二次曲线具有统一的方程形式,采用新的分解方法求得空间磁场分布的统一表达式,并利用计算机数值方法描绘出二次曲线的空间磁场分布情况。     

磁场对载流线圈的作用

根据力系简化原理,载流线圈在磁场中所受之作用可归结为作用在简化中心的合磁力与对简化中心的合磁力矩,本文推证了合磁力和合磁力矩的计算公式。     

非平面载流线圈的磁矩

本文定义了非平面载流线圈的磁矩，计算了它在均匀磁场中所受的磁力矩，并举例计算了线圈的磁矩和磁力矩。     

磁场对载流线圈的作用

讨论了磁场对于载流线圈的合作用力、合力矩、磁力作功公式和载流线圈在外磁场中的相互作用能，以及带电粒子在一对励磁线圈之间的往复运动。     

圆形载流导线的磁场

给出了圆形载流导线产生的矢势，并利用磁感应强度与矢势的关系导出了此导线在空间任意点的磁场．     

闭合回路在磁场中的运动

1载流圆环在匀强磁场中的受力情况 半径为r0,通以电流I的弹性圆环,放在光滑的水平面上,磁感强度为B0的匀强磁场垂直穿过圆环,如图1所示.     

弱磁场中力矩的测定

用电子天平对均匀弱磁场中载流圆线圈所受力矩进行测量。     

两种载流螺线管轴线上磁场分布函数的比较

单层螺线管分布电容较小,常用于频率较高的电路中,多层螺线管与同体积的单层螺线管相比,容易获得较强的磁场,常用于低频或直流电路中.在物理实验中,后者比前者更为常用,因此,有必要对多层螺线管进行分析,并对两种螺线管进行比较. 一般多层密绕螺线管的轴向剖面如图所示,斜线区表示绕组.其内半径为R_1,外半径为R_2,长度为L,总匝数为N.下面     

非均匀磁场中的剪切阿尔芬波涡旋

本文研究了非均匀磁场中非线性剪世阿尔芬波，研究表明，在非均匀磁场情况下，阿尔芬波通过自相互作用也可以形成避域涡旋结构。磁场的非均匀性将导致传播区的展宽。     

两种均匀磁介质分界面上有长载流导线的场和电流分布

分析两种均匀磁介质分界面上有长载流导线的场和电流分布，指出磁感应强度B=B(r)φ径向对称分布是由径向对称分布的总电流j=j(r)ez(包括传导电流和磁化电流)所激发,探讨了传导电流的分布与磁感应强度B、磁场强度H和磁化电流的分布的关系。     

用安培环路定理求载流无限长螺线管磁场

本文区别一般教材中毕奥一萨伐尔定律与安培环路定理相结合的方法，仅用安培环路定理求出载流无限长螺线管磁场分布，突显了安培环路定理在磁场分布方面的作用与意义，加深对安培环路定理的理解。     

任意形状的载流线圈在远处磁场分布的简单计算

文章根据毕－沙定律、电流回路元和载流线圈的费曼模型，用普通物理的方法计算出载流线圈在远处一点的磁场分布。