体心立方晶格的布里渊区形状不是正十二面体

介绍了可能的五种正多面体,指出正十二面体是晶体结构及其布里渊区不可能具有的正多面体形状.体心立方晶格的布里渊区是菱形十二面体,不是正十二面体.     

面心立方晶格构成的材料其表面与体内原子数之比的一种计算

纳米材料因其较大的比表面积往往显示出不同于其块体材料的性质,尤其是倍受重视的金属纳米材料.组成金属单质材料的晶胞很多是面心立方晶格(密堆积排列的一种形式).为了更好地帮助初学者理解其比表面积的概念,需要找到一种估算金属纳米材料的表面原子数和体内原子数目之比的一种方法.设想金属颗粒材料由最小的面心立方晶胞沿3个轴向等量重复堆砌而成,通过推理,可以得到不同尺寸大小颗粒的表面原子数与体内原子数的递推公式,由此可以估算出这类材料尺寸小到什么程度时其比表面效应就会突显出来.     

非简谐性离子晶格在光场中的能谱动态斯塔克效应

以文献（５）在偶极近似与旋转波近似下导出的哈密顿算符（Ｈａｍｉｌｔｏｎｉｎａｎ）为基础,并以单模光频支声子与单模光场的共振耦合系统为简化模型,取得该耦合系统相互作用能谱的比较严格的解析解,同时还发现一种起源于声子－声子耦合的真空（能级）平移效应,可以预期,本文所研究的能谱将是有关晶体物质结构的又一种信息源。     

晶格数目对面心立方结构光子晶体带隙的影响

对晶格数目对面心立方结构光子晶体带隙的影响进行了详细的实验研究.用不同厚度的材料制作面心立方结构光子晶体，并测量了其禁带的光谱特性.得到了对实际应用有指导作用的规律.一个可实际应用的光子晶体至少应有50个晶格. 关键词： 面心立方结构 光子带隙 晶格数目     

体心和面心立方晶体中高对称方向格波的计算

本文在单式体心和面心立方晶体的一些具有高对称性质的方向上，利用偏振矢量的正交完备性，找出偏振矢量的形式，采用矩阵运算的方法，解本征值方程，求出晶格波的频率ω（ｋ），所得结果与用其它方法计算的结果相同．     

材料的非简谐性描述符

非简谐效应是诸如软模相变、负热膨胀、多铁性和超低热导率等材料性质的根源.已有的关于量化材料非简谐性的方法没有给出清晰准确的非简谐性描述符,并且计算流程复杂,需要极其耗时的分子动力学模拟.故亟需提出一个可以快速计算的非简谐性描述符,用来理解、评估、设计和筛选具有强非简谐性的功能材料.本研究将晶格非谐性分解为单声子非谐性σ₍(q,j))^A,并提出温度依赖的晶格非谐性的定量描述符A_ph(T).该描述符既可以定量描述从Si,GaAs,CdTe,NaCl到CsPbI₃的晶格非谐性的变化趋势,又可以成功预测非简谐效应驱动的体积模量和晶格热导率性质的变化.本工作提出的非简谐性描述符能够快速量化材料非简谐性,并且可直观地展现材料非简谐效应的声子模态分布.本方法计算简单、高效且有效,可为基于非简谐性筛选与设计材料打下基础.     

固体氩的晶格热导率的非简谐晶格动力学计算

用一种非简谐晶格动力学方法, 使用相互作用势作为惟一的输入参数, 准确地计算了固体氩的各个声子的频率和弛豫时间. 并将这些结果进一步和玻尔兹曼输运方程相结合, 预测了固体氩从10 K 到80 K 区间的热导率, 并得到了与实验值非常符合的结果. 分析了运用非简谐晶格动力学方法进行数值计算过程中的各个相关的计算参数, 包括布里渊区中倒格子矢量的选取, δ 函数的展宽的选择等对热导率和声子弛豫时间预测结果的影响. 通过对各个声子模式对热导率贡献的分析, 发现随着温度升高, 高频声子对于热导率的贡献率也逐渐变大, 结果和理论预测完全一致. 关键词： 热导率 固体氩 非简谐晶格动力学 声子     

有心立方晶格面间距的计算

提出了一种计算有心立方结构面间距的方法,并给出了几个简单算例．     

面心立方结构填隙固溶体有序结构的确定

应用原子位形概率波理论,研究了面心立方晶格填隙固溶体中形成的最稳定的超晶格原子排列,对于八面体填隙固溶体和四面体填隙固溶体分别得出8种和7种基本有序结构。 关键词：     

面心立方相Ti纳米粒子的形成及相变

关键词：     

面心立方体金属中间隙原子内耗理论

在面心立方体金属中间隙原子一般不发生内耗。只有在合金元素(杂质)或空穴周围的间隙原子才会发生微扩散的内耗。因为空穴或合金原子的存在破坏了邻近间隙位置的对称性,在这样位置上的间隙原子才有可能在往复应力作用下发生应力感生微扩散内耗。本文按以上所述两种情况,利用作者之一所作的内耗热力学理论作计算,发现由于合金原子存在而引起的内耗弛豫强度应该与x_A(1—x_A)·C成正比,x_A是合金原子浓度,C是间隙原子浓度。由于空穴存在而引起的内耗强度应与N·1/(B/C²+1/C)成正比,此处N是空穴的浓度,C是间隙原子浓度,B是一常数。在葛庭隧、钱知强两氏对面心立方系锰钢的内耗强度的实验中,内耗强度的数值基本上与合金原子浓度无关。因此,在高锰合金钢中像是空穴所引起内耗的那种机构。同时,可以估计出碳原子落入空穴放出的能量约为0.14eV。但目前实验数据有限,实际上面心合金钢中是何种机构在起主要作用,尚待进一步研究。     

面心晶格的固溶体的自由能

本文应用了Kirkwood方法去计算面心立方体的固溶体AB₃的自由能。在这个方法中,自由能被表为(kT)^-1的幂级数。我们的计算一直算到了(kT)^-4的系数。如果称原子排列的秩为S,称忽略O(kT)^-n的自由能为F_n,那末F_n与S的关系对于不同的n(n=2,3,4,5)是极不同的。事实上,F₃,F₅和S=0处始终为极小,使理论中看不到超点阵的结论。这说明自由能F对(kT)^-1的展开的级数收敛极慢。将F表为η≡e^{(-(V_AA+V_BB-2V_AB)/kT)}-1的级数(式中V_AA,V_BB,V_AB代表最近邻AA,BB,AB对的作用能)而称忽略O(ηⁿ)的自由能为F_n′那末F₂′,F₃′依然不给我们超点阵的结论,但由F₄′,F₅′我们非但获得了超点阵,并也看到了S的突变及固溶体的潜热。F₄′,F₅′是极相似的,使我们相信它们近似于真正的F。     

晶格原子间非简谐相互作用对离子注入的影响

本文用经典力学中推广的朗之万方程研究了离子注入中入射离子与固体的相互作用。在计入晶格原子间的非简谐力相互作用的情况下,得到了入射离子与靶原子之间的能量交换,靶原子对入射离子的核阻止本领和入射离子在靶中的投影射程分布,同时还讨论了入射离子激发的固体声子谱对核阻止的影响。将以上所得结果在低能范围与TRIM88的计算结果进行了比较,二者符合较好。 关键词：     

面心立方格子上自旋S=1的Ising反铁磁体的基态研究

本文发展了文献[1]中提出的利用费密变换求Ising模型基态的方法,根据由费密变换后,激发态能量大于零求得相边界,提出了直接比较各真空态能量来求解各基态的相边界。采用此方法,研究了具有近邻对相互作用的最一般的自旋S=1的Ising反铁磁体模型,严格地求得它在面心立方格子上的基态能量和零温相图。同时,还利用多相点方程,将参数k,l平面分成60个小区域,它们分别对应于各个拓扑不等价的零温相图。 关键词：     

二维正方晶格和三维立方晶格电子的等能面--固体物理CAI软件开发实例

以二维正方晶格为例，具体说明如何利用计算机来描绘二纺正方格子和三维方立格子在第一布里渊区内电子的等能线或等能面。     

面心立方金属的空穴松弛能和空穴形成能的计算

本文利用纯金属的Morse势计算了五种面心立方金属(Pb,Ag,Ni,Cu,Al)的空穴松弛能和空穴形成能。计算松弛能时,除了考虑原子重新分布外,还特别考虑了电子云重新分布所引起的效应。如此求得的松弛能分别为1.27—1.36,>1.73,1.93—2.29,1.52—1.84,>1.09eV,比没有考虑电子云重新分布求得的松弛能大一个多电子伏。这表明电子云重新分布对松弛能的贡献是很重要的。由于求得了比较合理的松弛能,因而找到了一种模型比较简单,充分考虑到松弛效应的、适合于计算所有立方金属空穴形成能的方法。最后,求得上述金属的空穴形成能分别为0.64—0.74,<1.22,1.78—2.15,1.52—1.85,<1.67eV,比实验值大一些;它给出了上述实际金属的合理的理论上限值。     

晶格振动对激子运动的影响

在本文中用Haga研究极化子时提出的微扰法讨论晶格振动对激子运动的影响。把作者过去的工作推广到电子和空穴质量不相等的普遍情形。在忽略反冲效应中不同波矢的声子之间的相互作用时,导出了激子的基态能量、有效质量、约化质量和内部势能。指出:激子的有效质量和电子、空穴与声子的相互作用有关;激子的约化质量不仅和电子、空穴与声子的相互作用有关,而且还和电子空穴质量比有关;激子形成自陷态的条件并非由电子、空穴与声子相互作用的大小,而是由电子、空穴质量比决定。形成激子自陷的条件是电子、空穴质量比0.261<μ_e/μ_h<3.83。在μ_e/μ_h<0.261或μ_e/μ_h>3.83的情形,激子极化晶体中并不形成自陷态。 关键词：     

THE EFFECT OF LATTICE VIBRATION ON THE MAGNETISM IN METALLIC HYDROGEN

In this note, a new approach is adopted to the magnetism in metallic hydrogen, i.e., based on the Kim theory and Stoner model the electron-phonon interaction is introduced into the itinerant electron mag-netism theory. A calculation of spontaneous magnetization of metallic hydrogen at T=0 K shows that in spite of no change in the para- to ferro-magnetism value, r_sc of W-S radius r_s, the spontaneous magnetic moment of electron in ferromagnetic state, where r_s>>r_sc, is considerably reduced by lattice vibrations.     

晶面结构非均匀性对金刚石晶形的影响

 不仅考虑表面能，同时也引入表面结构非均匀性自由焓G_stⁱ，通过热力学分析，解释了随着晶体的逐渐长大而{110}面常在金刚石的外形中消失的机理，并用逆推法计算了有关数值。     

手征介质构成的面心立方光子晶体光子带结构计算

提出通过磁场分量计算手征介质组成的光子晶体光子带结构的平面波法．计算表明：手征介质“球形原子”在介电体中排列所组成的面心立方光子晶体和介电体“球形原子”在手征介质中排列所组成的面心立方光子晶体的光子带结构，均存在截止频率，在该频率以下无传播模存在．并与由电场分量计算的结果作了比较，讨论了出现差异的原因 关键词：