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我们采用超声“脉冲回波重合法”技术[1],测定了立方晶体钇铝柘榴石(YAG:)的二阶弹性常数,以及它们在静水压和单轴应力条件下,随压力变化,获得了三阶弹性常数.它们分别是:C11=334.78GPa,C12=109.95GPa,C44=115.25GPa,和C111=-3377.66GPa,C112=-841.16Gpa,C123=-32.86Gpa,C144=-37.66Gpa,C166=-579.38Gpa,C456=-114.60Gpa.根据这些数据,我们还计算了YAG:N_d ̄(3+)晶体的德拜温度以及Gruneisen参数,以及YAG:N_d ̄(3+)的状态方程. 相似文献
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非平稳水声混响过程的自适应谱估计 总被引:2,自引:0,他引:2
声多普勒流速剖面仪(ADCP)信号是一非平稳水声混响过程。我们用自适应格形滤波器估计它的谱。应用了三种程序,它们分别是随机梯度(SG)、快速卡尔曼滤波(FK)和递归最小二乘(RLS)。在最佳参数的情况下给出了学习曲线。由这些学习曲线我们认为RLS是最好的。它的收敛速度可与FK相比拟。但它的均方误差(MSE)较小。用RLS程序估计了ADCP信号的谱。随着运动介质非平稳性的增加,功率谱峰的数目可以是一、三或二,它们分别相应于介质运动的准平稳区、非平稳区或强非平稳区。这些与运动介质演化谱理论和Wigner-Ville谱理论一致。在这些理论中,非平稳因子A和特征宽度B两个都重要。当相应于散射体容积元的时间间隔T小于B时,可以设功率谱显示单峰特征,当T在B附近时,功率谱中有三个峰,当T大于B时,可以采用有两个峰的功率谱。 相似文献
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存在Kerr介质的广义Jaynes—Cummings模型非线性耦合强度对光场量 … 总被引:2,自引:0,他引:2
研究了由于Jaynes-Cumming模型和非谐振子模型构成的组合模型中光场的量了相位特性,计算了光场-Kerr介质非线笥耦合常数与光场-原子耦合常数的比值在弱(ng^-2〉〉n^-2x^2)。中性(ng^-2~n^2x^-2)和强(ng^2〈〈n^2x^2)非线性耦合情形对光场相位分布、相位平均值和相位涨落的影响,并将结果与Jaynes-Cummings模型和非谐振子模型析结果进行了比较。 相似文献
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提出了一种结构紧凑的长脉冲发生器,该发生器的螺旋型Blumlein线由内导体(含磁体)、螺旋型中筒和外导体(含磁体)构成,该结构实现了螺旋型Blumlein线和Tesla变压器的一体化。通过对螺旋型Blumlein线的波传输过程分析,给出了慢波系数、开关闭合电流、用于描述形成线闭合开关处界面上波行为的变量因子等参数的计算公式。采用PIC软件对螺旋型Blumlein线的部分波传输过程进行数值模拟,慢波系数等参数的模拟值与计算值基本相符。进行了恒阻抗负载下螺旋型Blumlein线的原理性实验,实验得到的负载波形与编程计算得到的波形基本吻合。 相似文献
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提出了一种结构紧凑的长脉冲发生器,该发生器的螺旋型Blumlein线由内导体(含磁体)、螺旋型中筒和外导体(含磁体)构成,该结构实现了螺旋型Blumlein线和Tesla变压器的一体化。通过对螺旋型Blumlein线的波传输过程分析,给出了慢波系数、开关闭合电流、用于描述形成线闭合开关处界面上波行为的变量因子等参数的计算公式。采用PIC软件对螺旋型Blumlein线的部分波传输过程进行数值模拟,慢波系数等参数的模拟值与计算值基本相符。进行了恒阻抗负载下螺旋型Blumlein线的原理性实验,实验得到的负载波形与编程计算得到的波形基本吻合。 相似文献
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提出了一种结构紧凑的长脉冲发生器,该发生器的螺旋型Blumlein线由内导体(含磁体)、螺旋型中筒和外导体(含磁体)构成,该结构实现了螺旋型Blumlein线和Tesla变压器的一体化。通过对螺旋型Blumlein线的波传输过程分析,给出了慢波系数、开关闭合电流、用于描述形成线闭合开关处界面上波行为的变量因子等参数的计算公式。采用PIC软件对螺旋型Blumlein线的部分波传输过程进行数值模拟,慢波系数等参数的模拟值与计算值基本相符。进行了恒阻抗负载下螺旋型Blumlein线的原理性实验,实验得到的负载波形与编程计算得到的波形基本吻合。 相似文献
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强短脉冲供电辉光放电发射光谱法测定铜基合金组分的研究 总被引:3,自引:0,他引:3
文中所述的研究用实验室组装的强短脉冲供电辉光放电发射光谱(HCMSPGD-OES)实验系统,对铜基合金中的次要组分Ni,Al,Mn,Si的含量进行了测定,辉光放电(GD)源在强短脉冲供电(HCMSP)时,原子线和离子线的发射得到增强,文中选用了Ni,Al,Mn,Si的次灵敏线作分析线,对影响分析强度的因素进行了研究,在选定的实验条件下几种组分的含量进行了测定,测定结果与样品的推荐值吻合较好,六次侧 相似文献