关于高維射影空間共軛网論的研究(Ⅲ)

<正> 本文的主要目的是继續研究n維射影空間共軛网的附属拉普拉斯叙列,特別是周期的拉普拉斯叙列,而首先是計算一个叙列中各网的达尔部不变式和其一內接拉普拉斯叙列的各网的达尔部不变式,并闡明它們之間的关系. 如所知,在一个k維射影空間里具有周期n+1(>k)的拉普拉斯叙列,都是n維射影空間里具有同周期的一个叙列的射影.因此,我們仅須討論n維射影空間的周期     

关于高維射影空間共軛网論的研究(Ⅳ)

<正> 在n維射影空間S_n里考察这样的二共軛网A_i(u,ν)和A_i(u,ν),它們的网曲綫u和ν互相对应.如果把这二网的有关拉普拉斯叙列{…,A_(i-k-1),A_(i-k),…,A_(i-1),A_i,A_(i+1),…}和{…,A_(i-k-1)′,…,A_(i-1)′,A_i′,A_(i+1)′,…}按照同一指标的二网的对应互相联系起来,那末我們就称k維的二线性空間[A_(i-k-1)A_(i-k)…A_(i-1)]和[A′_(i-k-1)A′_(i-k)…A′_(i-1)]为对应空間,而且分別用∑_i和∑_i′記之,这里和以下都假定0<2k相似文献   

关於高維射影空間共軛网論的研究(Ⅱ)

<正> 本文是继前文[1]来討論n維射影空間S_n(n≥4)的共軛网有关的一些性貭,特別是第k类共軛和調和性貭.我們已經闡明,当k=1时,这些性貭变为普通共軛性貭和調和性貭.这里,很自然地发生一个問題:当一个拉普拉斯叙列{…X_3X_1X_2X_4…}是另一个拉普拉斯叙列{…A_3A_1A_2A_4…}的第k类內接叙列吋,能不能在这两个之間嵌入k-1个(k>1)拉普拉斯叙列{…A_3~((h))A_1~((h))A_2~((h))A_4~((h))…}(h=1,2,…,k-1),使一个內接着一个而且最后的一个內接于{…A_3A_1A_2A_4…}呢?我們将証明,問題中的嵌入完全可能,这     

論射影空間曲線的階点

<正> 一.緒論 著者在以前兩篇論文中曾經討論了n度射影空間S_n的一條解析曲線Γ的變曲點和其拓廣——可表奇點。普通空間解析曲線的奇點概念可以擴充到高度空間而沒有什麼困難。     

S型空間的广义函数論与展論

<正> §1. 广义函数构造的研究是广义函数論的一个課題.不少广义函数是有限級的(如S广义函数),就可以通过連續函数(或L_2可积函数)的某阶广义微商表出,从而很多問題的处理都变得簡单了.但是还有很多广义函数是无限阶的,它們的表示怎样?作为S′的推广,我們将研究空間的一个表示問題,証明它們也可以看成是一个     

度量空間(續)

巴拿赫-达尔斯基定理从初等几何学中我們知道,若以某种方式分一多面体为几个多面体,并且重新排列这些部分多面体以組成一新多面体,則后者无論如何也不能放入原多面体的內部。在这个定理里关鍵在于,我們分原多面体为几个部分,它們也是多面体。似乎以为,若我們分一立方体为某一有限数目的集合,則在空间中不     

关于不完备空間的“共鳴定理

<正> 在完备的赋范綫性空間,也即Banach空間中,有一个我們熟知的极为重要和有广泛应用的定理,那就是“共鳴定理”.正如我們所熟知的那样,无論該定理的証明方法各有不同,但是总是必須要用到空間的完备性的假設.然而,如果当我們所涉及的空間并不知道它是否完备或者就是不完备的时候,我們自然就会提出疑問:“共鳴定理”是否仍是成立?     

关于高维射影空间共轭网论的研究(Ⅰ)

<正> 1.引言近年来,嘉当的外形式法被应用到几何学的各分支里,起着相当大的作用.特別地要提起,苏联几何学家菲尼可夫运用这个有效的方法,在普通空间线汇论中作出了系统的研究.对高维射影空间线汇论的应用仅仅是开始的阶段.捷赫讨论了普通和高维射影空间线汇的可展变换和射影变形之后,希伟茨进一步发展后面的问题并做出总结.     

关于高维射影空间共轭网论的研究(Ⅵ)

<正> 在普通空间里研究周期四的拉普拉斯叙列,有了较早的文献,但是高维射影空间周期的闭拉普拉斯叙列的存在定理的证明还是近年来的工作(参见[1]).这样的闭叙列无论所在空间 R_k 的维数 k 是多少,周期 n+1的闭叙列(当然 n≥k)一定存在,它的自由度总是等于单变数的2n个任意函数,并且可以把它看成是 n 维空间的一个同周期的闭叙列     

多維平稳过程的預測理論(Ⅰ)

<正> §1.引言 回看一下平稳过程的发展历史,就会发現,对多維过程的研究差不多是与一維过程的研究同时起始的(見[1—3]).在1941年—1950年这一段时期內,一維过程的預測理論已經发展得比較完善了,但是,对多維的場合却获得很少的进展.我們知道,在研究一維过程的預測問題时,利用了解析函数的比較精細的边界性质.在多維的場合,无諭对譜理     

关于内积空間的特征化

本文将给出内积空间的几个特征化的条件.它们都是Jordan-J.V.Neumann条件的推广。Jordan-J.V.Neumann条件是说一个线性赋范空间E的范数可由内积定义,即是说,若‖x‖代表E的元x的范数,那么为了存在内积(x,y),x,y ∈E((x、y)代表元x,y的一个埃尔米特对称正定双核性泛函数)使得‖x‖~2=(x,x),必填且只填‖x+y‖~2+‖x-y‖~2=2[‖x‖~2+‖y‖~2S](1)     

三維黎曼空間中曲面的平均曲率及第二基本形式

<正> §1.T.Y.Thomas在三維歐氏空間的曲面論中將一般曲面的第二基本形式的係數用平均曲率及測度張量代數地表示出來.作者利用了高維歐氏空間超曲面的變形理論在高維歐氏空間的可變形超曲面上也得到同樣的結果,因此得知:對於歐氏空間的可變形超曲面一般地可以由測度張量及平均曲率完全予以確定.在該文的證明中曾經推廣T.Y.Thomas的結果到三維常曲率空間的曲面論.本文的目的是關     

論黎曼測度V_m在常曲率空間S_(m+1)中的變形

<正> 在歐氏空間E_(m+1)中的安裝及變形問題在近一世紀的幾何學者的工作中得到了解决,而所確定的V_m E_(m+1)一般是不能變形的。就是說,能够變形的只是狹窄的一類超曲面.運用了外微分形式的方法,很詳細地綜合了這些工作,並且完全地給出     

关于两个空間图形的画法

在数学通报1964年7月号呂烈翰同志写的“談談培养学生空間想象力”一文第22頁中,举了两个例題。例題举得不錯,很說明問題。但笔者对两个图形的画法有一点不同意見,提出来供大家参考。問題一,一个三面角的三个面角都是60°,从頂点起在一条棱上截取一条6厘米长的线段,求这线段的另一端点到棱所对的面的距离。文中所談图12左图是比較好的,这一点我是同意的。但作这个图时,須先明确下列三点: 1.由于SF是SA在平面BSC內的投影(图4);SA与SB,SC所成的角相等,所以SF是∠BSC的平分线。但由于图形所在位置的影响,水平面內的∠BSF与∠CSF是不一定相等的。 2.若将SF成水平綫,則∠ASF在正垂平面內,∠AF应垂直于SF,且各綫段的长度不改变。 3.因为SE=SG,∠SEG为等腰三角形;而SF是     

叙列空間上的囿变函数(Ⅱ)

<正> 李文清和林鴻庆曾經研究过(l)空間上的囿变函数与絕对連續函数,作者考虑一般叙列空間上的強,弱囿变函数以及囿变函数,开拓了李文清的結果.本文继續对各种叙列空間上的囿变函数进行詳細的討論,同时还引进叙列空間上的絕对連續函数,使林鴻庆的工作也得到了相应的推广.     

論保持平均曲率的黎曼測度V_m在歐氏空間E_(m+1)的變形

<正> §1.如所知,二維黎曼測度ds~2=E(u,ν)du~2+2F(u,ν)du dν+G(u,ν)dν~2;在E_3中的實現不是唯一的,而容有與單項目的兩個任意函數有關的連继變形.如此,曲面的測度不能決定曲面,但不同於此,m維黎曼測度(m≥3)如能在E_(m+1)中實現,一般地說實現它的超曲面只能是唯一的,也就是說,超曲面V_m E_(m+1)一般是不能變形的,而能變形的只是狹窄的一類超曲面.     

射影空间的故事(二)

3.射影空间在寻常的直线上加上一个无穷远点,就扩充成了射影直线;在寻常的平面上加上所有无穷远点,就扩充成了射影平面,其中所有无穷远点组成无穷远直线.在数学上怎样刻画射影平面呢?     

射影空间的故事(三)

4.射影空间的结构如我们前面所说,射影空间是与寻常的空间大不相同的几何结构.首先我们来看它们的拓扑结构.我们先来看射影直线,它是由寻常的直线加一个无穷远点得到的,如果沿着直线走     

关于空間L_(MΦ)和D_Φ~h(Ⅲ)——L_(MΦ)与D_Φ~h的等价性

作者在[1],[2]中引进了空間D_Φ~h并且进行了若干討論。本文的目的是証明空間L_(MΦ),L_(MΦ)~*,L_(MΦ)~(**)相应的与空間D_Φ~h,(D_Φ~h)~*,(D_Φ~h)~(**)等价,然后利用这些結果来給出[1],[2]的部分定理的一种新証明,并且在定条件下还可以得到空間D_Φ~h上的有界綫性泛函的一般表达式。 設μ为在点集△的子集E的σ环(?)上的完全,可数可加測度(μ完全指的是:从μ(E)=0,F(?)E可推出F∈(?))并且μ(△)=∞;又設h(x)是定义在△上的无界μ可測函数而且μ(△_n)<∞,其中△_n={x∈△‖h(x)|≤n}(n=1,2,…)。     

关于两个n-1型黎曼空間的等距对应

一个具有正定线素的黎曼空间V_n,若有n-1个函数独立的绝对不变量,常称为n-1型的.将这些不变量取作变数y~2…,y~n,此空间的线素便可写成