宏观量子叠加态（薛定谔猫态）特性

薛定谔猫态是宏观可区分的量子叠加态，本文推导两个成份的光学猫态的平均光子数，二阶相干度的表达式及猫态的光子数分布，揭示出猫态的某些性质。     

原子薛定谔猫态中角动量的压缩及其时间演化

在低Q值腔内，原子相干态在一些特定时刻可以演化为原子薛定谔猫态.讨论了在这种原子薛定谔猫态中原子角动量的涨落和高阶涨落.根据不确定性原理，进一步研究了原子角动量的压缩和高阶压缩性质及其演化.研究表明，原子薛定谔猫态可以被压缩到二阶和六阶，但不能被压缩到四阶.当原子薛定谔猫态中被叠加的原子相干态数为无限多项时，其压缩特性与原子相干态相同. 关键词： 原子相干态 薛定谔猫态 角动量压缩 Bloch态     

振幅"薛定谔猫"态光场的方差压缩和熵压缩特性

研究了振幅“薛定谔猫”态光场的方差压缩和熵压缩效应，讨论了方差压缩和熵压缩与相干态强度R和幅角θ之间的关系，并对两种压缩进行比较．     

我国科学家实现六光子薛定谔猫态

中国科技大学微尺度物质科学国家实验室潘建伟教授和同事杨涛、陆朝阳等，最近通过实验成功制备出国际上纠缠光子数最多的薛定谔猫态和可以直接用于量子计算的簇态，刷新光子纠缠和量子计算领域的两项世界纪录．该项研究成果以封面标题的形式发表在最新一期英国《自然》杂志的子刊《自然一物理》上．审稿人评价其是“光学量子计算领域至今最先进的实验工作”和“一个出色的成就，为量子计算、量子纠错和量子力学基本问题的研究铺平了道路”．     

利用介观LC电路制备薛定谔猫态

提出了一种制备相干态的叠加态，即薛定谔猫态的方案. 该方案是基于将外加冲激信号作用于介观LC电路系统而设计的. 在该薛定谔猫态下，介观电路系统有非经典的量子压缩效应. 关键词： 介观LC电路 冲激信号 薛定谔猫态     

在非线性J—C模型系统中制备“薛定谔猫态”

证明在含有克尔介质的双光子Ｊ－Ｃ模型系统中通过对原子的测量可以制备“薛定谔猫态”。选择适当的测量时间，原子初态及非线性系数，即可产生偶相干态，奇相干态和Ｙ－Ｓ相干态。     

实验条件不完美对薛定谔猫态制备的影响

薛定谔猫态是一类重要的非经典光场,实验上可以通过真空压缩态减光子的方案获得.本文从理论上研究了实验条件对制备薛定谔猫态的影响,主要考虑了包括压缩态的压缩度和纯度、单光子探测器的效率及噪声以及零拍探测器的效率等诸多因素的影响.理想情况下通过减光子方案制备得到的薛定谔猫态为奇光子数态,其相空间原点的Wigner函数为负值是其非经典特性的重要判据,而保真度可以度量制备态与理想猫态之间的相似程度.在压缩态为非纯态以及单光子探测器为商用低效率阈值探测器的情况下,计算了制备猫态的保真度、Wigner函数及其相空间原点处W（0）的表达式,分析了实验条件对薛定谔猫态制备的影响,为制备高质量的薛定谔猫态提供了理论指导.     

C_(60)中波粒二相性的证据

“任何两个态或更多的态可以叠加成一个新态”,这被称为量子力学的叠加原理.叠加原理看上去显而易见,历史上却是许多量子力学论的起源.据说,谁杀死了猫,将会遭到鬼魂的报复.因此,应设法不让猫知道谁是杀手.为此,薛定谔设计了一套巧妙的装置:把猫关进黑盒子,盒内同时放有一小瓶氰化钾和一个能打破瓶子的α粒子源.将α粒子源的放射剂量设定到这种程序,以至于1小时的放射积累恰好能打破氰化钾小瓶.现在问:在黑盒子被关闭1小时后,猫是死了还是活着?α粒子的放射属于量子力学问题.量子力学只能给出放射剂量随时间累计的可能值,它不能准确地预言…     

用于光学薛定谔猫态制备的滤波设计与滤波腔腔长测量

光学薛定谔猫态不仅是量子力学基本问题的主要研究对象之一,也是连续变量量子信息的重要资源.在其实验制备中,对触发光路进行滤波操作是决定猫态的纯度、产率等重要参数的关键环节.本文介绍实验中的滤波设计以及滤波腔腔长的测量方法.依据设计要求,腔长l_FC应满足条件189μm> l_FC> 119μm,如此短的腔长用常规方法难以较准确地测量.利用高阶横模的古依相移测得腔长为141μm,满足设计要求.该测量方法不依赖于腔内任何介质的色散等特性,具有一定的普遍性.     

非线性Jaynes-Cummings模型中的薛定谔猫态

本文采用密度算符间的距离论证了非线性(强度相关)Jaynes-Cummings模型在初始相干光场很强的条件下光场周期地演化为薛定谔猫态,且薛定谔猫态的特性取决于原子的初态。     

“薛定谔猫”实验成为现实

“薛定谔猫”实验成为现实过去只在纸上谈论的量子力学假想实验，最近已在量子光学实验室中成为真实的实验，这些实验涉及的是单原子、光子、某整体量子系统的量子部分的行为，等等，而研究结果揭示了量子理论更深刻的解释，特别是关于电磁场的最子性质、一对量子体系之间...     

具有原子运动的双光子J-C模型的场熵和薛定谔猫态

文章研究了具有原子运动的双光子Ｊ－Ｃ模型的场熵和和谔猫态，考究了原子运动和场结树对场熵和薛定谔猫态形成的影响。     

关于Jaynes-Cummings模型中薛定谔猫态的确切形式

文章采用密度算符之间的距离论证了Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型中薛定谔猫态的确切形式有关文献关于Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型中薛定谔猫态的讨论给予了修正。     

叠加多模薛定谔猫态纠缠光场的不等幂次高次差压缩

利用多模压缩态理论研究了由多模复共轭相干态、多模复共轭虚相干态和多模真空态的线性叠加所组成的三态叠加多模薛定谔猫态纠缠光场的广义非线性不等幂次高次差压缩特性.结果发现:①真空场对此猫态光场的不等幂次高次差压缩效应没有影响;②在一定条件下,此猫态光场的两个正交相位分量可分别呈现出不等幂次高次差压缩效应;③而在另外的条件下,此猫态光场的两个正交相位分量则可同时出现上述的不等幂次高次差压缩效应,这是一种与测不准关系相悖的现象,称此种现象为"双边差压缩"效应.     

边界振动的微腔中薛定谔猫态的产生

采用全量子理论,考虑了边界振动的微腔(振动边界视作频率为ωm的量子谐振子)与单模辐射场构成的系统,在薛定谔绘景中,给出了系统的时间演化算符,得到了系统的态函数随时间的演化关系.结果表明,当振动边界回到初态时的腔场态能给出许多与已有文献不同的薛定谔猫态,且通过调整单模辐射场的频率可以选择想要的薛定谔猫态.     

纠缠薛定谔猫态的非局域性及其在热库中的演化

利用Bell-CHSH(Clauser-Horne-Shimony-Holt）不等式研究了两种纠缠的光学薛定猫态的量子非定域性及其在真空热库中的演化。计算表明，最大纠缠的薛定谔猫态具有最大非定域性。在真空热库中随着时间的演化，两种纠缠态的量子非定域性逐渐减弱直至消失。     

利用原子与光场的非最大纠缠态传送薛定谔猫态

利用二能级原子与腔场的共振相互作用Jaynes-Cummings(J-C)模型，制备出原子与光场的纠缠态，通过改变相互作用时间，可以控制纠缠态的纠缠程度。提出了利用这个原子与光场的非最大纠缠态，通过大失谐的J-C模型传送腔场的薛定谔猫态的方案。     

纠缠态--物理学中最奇异的现象

1926年，薛定谔在考察杨(Thomas Young，1773～1829)所进行的双缝干涉实验时便觉察到从双缝衍射后的光子纠缠在一起的问题．1935年，爱因斯坦(A．Einstein)、波多尔斯基(B．Podolsky)和罗申(N．Rosen)合写了一篇论文，提出了著名的EPR悖论：指出量子理论的完备性与物理实在性不相容．想由此否定现有量子理论的完备性．纠缠态的概念是在薛定谔讨论EPR佯谬和他本人提出的“猫佯谬”的理想实验中(1935年)提出的：     

相位型三头薛定谔猫态的量子统计属性

本文详细研究了一种相位型三头薛定谔猫态的一些量子统计属性,包括光子数分布、平均光子数、亚泊松分布、压缩效应以及Wigner函数等.我们发现,三头猫态的Wigner函数都可以出现负值,与二、四头猫态一样,说明它们都可以体现出非经典特性.与二头猫态不同,三头猫态在一定参数范围内可以呈现亚泊松分布,这点与四头猫态相类似,但弱于四头猫态.另外,三头猫态和四头猫态都没有压缩属性,但二头猫态具有压缩属性.     

没有薛定谔猫态

新近有个超导量子干涉器件的实验,使澄清量子力学基本解释有了可能.分析此实验和相关实验之后,作出断言,抽象量子态没有信息,且波函数是个尚待观察者要去做的实验的几率幅.故用常用术语将量子态或波函数过分具体化,恐怕要招致误解.因而从本质上讲,薛定谔猫态是不存在的.