中重核基态α转移率的理论研究

本文利用简化的j-j耦合双能级成对力模型,得到了中重核基态α转移率的解析表达式.结果表明,类似于对转移,单个不成对核对α转移有阻塞效应,这与已有的实验事实一致.     

(12)~C+(115)~In反应中余核I和Sb的反冲研究

在能量高达72MeV的~(12)C轰击~(115)In(Z=49)的反应中,使用核化学技术测量了~8Be和α转移的余核碘(Z=53)和锑(Z=51)同位素的激发函数和角分布.用简单的运动学方法分析了余核角分布后指出,碘同位素来自三种不同的反应机制,即复合核蒸发α,强阻尼的非完全熔合以及不完全动量转移的裂开-熔合过程.在入射能量约70MeV时,后两个过程(或统称为~8Be转移)的截面为100多毫巴,显著大于根据锑同位素截面导出的大约17毫巴的α转移反应截面.实验结果和类似反应中测量出射α粒子得到的结论很好相符.     

单能级模型中的α关联

本文讨论了与自旋无关的成对力作用下的单能级模型中的α关联.利用玻色子-费密子复合表示求得了问题的解析解,给出了α关联能和α转移几率的解析表达式,并讨论了这些结果的意义.     

近垒及垒下12C+93Nb的蒸发剩余核截面

使用离线γ测量技术在实验室系28.3MeV至45.7MeV的能区首次测量了¹²C+⁹³Nb反应产生的8个核素及同质异能态的激发函数.使用包括非弹性激发和α转移道的简单耦合道模型,结合统计蒸发程序对实验结果进行拟合.计算结果能较好地重现强截面的中子蒸发道(xn)的激发函数.而对于弱的质子(xpyn)特别是α粒子(xαyn)蒸发道的截面,实验测量明显高于模型计算结果.α转移道与入射道耦合作为熔合反应的门庭态使垒下能区重离子熔合截面有很大的加强,实验测量与理论计算的比较表明对于¹²C+⁹³Nb反应系统在垒下能区可能存在着很强的α转移截面.     

中重核基态α转移率的理论研究

本文利用简化的j-j耦合双能级成对力模型,得到了中重核基态α转移率的解析表达式。结果表明,类似于对转移,单个不成对核子对α转移有阻塞效应,这与已有的实验事实一致。     

垒下熔合反应的一种α粒子转移的解释

本文提出了垒下熔合中α转移的分子轨道理论,以解释垒下熔合截面增加现象.由α转移导出的分子势是引起这一截面增加的原因.应用这一理论计算了²⁴Mg+³²S的熔合截面,结果与实验数据基本符合.     

12C+115In反应中余核I和Sb的反冲研究

在能量高达72MeV的¹²C轰击¹¹⁵In(Z=49)的反应中, 使用核化学技术测量了⁸Be和α转移的余核碘(Z=53)和锑(Z=51)同位素的激发函数和角分布. 用简单的运动学方法分析了余核角分布后指出, 碘同位素来自三种不同的反应机制, 即复合核蒸发α, 强阻尼的非完全熔合以及不完全动量转移的裂开-熔合过程. 在入射能量的70MeV时, 后两个过程(或统称为⁸Be转移)的截面为100多毫巴, 显著大于根据锑同位素截面导出的大约17毫巴的α转移反应截面. 实验结果和类似反应中测量出射α粒子得到的结论很好相符.     

~(12)C ~(124)Sn系统中大质量转移反应的初始L分布

用α-γ符合测量方法,对72MeV的~(12)C离子轰击近球形靶~(124)Sn的(~(12)C,α×n)和(~(12)C,~8Be×n)反应进行了研究.测定了与前方角20°—50°发射的α粒子相关联的余核级联γ的平均γ多重性〈M_γ〉,据此推算出~(124)Sn核俘获~8Be和α反应的最可几初始轨道角动量分别是35.5((?))和39((?)),与全熔合临界角动量l_(cr)=34.4((?))之比近似等于1,甚至稍大于1.实验支持了大质量转移是发生在高角动量区的周边反应的观点,而与近期出现的初始l布局有赖于靶核形变程度及球形靶核系统的大质量转移是中心碰撞的论点相背悖.     

重离子反应中的α转移逆过程的研究

以前的工作中我们曾经研究了重离子反应中的α转移机制,对几组实验过程进行了理论计算,例如其中一组过程是~(16)O+~(24)Mg→~(24)Mg+~(16)O (α道)~(16)O+~(24)Mg→~(28)Si+~(12)C (β道)理论计算的结果与实验符合很好,合理地体现了两个非全同核芯之间α集团转移的物理机制。最近,我们的工作证明了,研究上述过程的理论描述只要稍加变换,即可以应用于对其反应道逆过程及其相应的弹性过.     

α稳定噪声下一类周期势系统的振动共振

将多个低频微弱信号、高频信号和加性α稳定噪声共同激励的一类周期势系统作为研究模型,以平均信噪比增益(MSNRI)为性能指标,对α稳定噪声环境下周期势系统中的振动共振现象进行了研究,分别探究了α稳定噪声的特征参数α、对称参数β、加性噪声强度放大系数D、高频信号幅值B以及频率?对振动共振输出效应的影响.研究结果表明:1)在不同分布的α稳定噪声环境下,固定频率?(或幅值B),当幅值B(或频率?)逐渐增大时,MSNRI-B(或MSNRI-?)曲线出现多个峰值,即存在多个B区间(或?区间)可诱导振动共振,并且这些区间不会随噪声分布参数α或β的变化而变化;2)当加性噪声强度放大系数D发生变化时,幅值B和频率?的共振区间没有随着D的变化而变化,表明只有高频信号能量向待测低频信号转移,噪声能量并没有向待测低频信号转移.另外当幅值B、频率?固定时,随着D的逐渐增大,依然可以实现微弱信号的检测,表明振动共振可以克服工业现场噪声强度不可调控的缺点.本文研究结果提供了一种新的微弱信号检测方法,在信号处理领域有着潜在的应用价值.     

50MeV/A12C轰击197Au和209Bi核的线动量转移

用裂变碎片折叠角技术测得50MeV/A¹²C轰击¹⁹⁷Au和²⁰⁹Bi靶的线性动量转移分布,得到每个¹²C核核子线动量转移的最可几值与靶核相关,其值分别为184和173MeV/c.在线动量转移分布中,0.3附近有一小的突起,似乎可以认为是相应于弹核的α集团转移.     

高能α粒子与4He的弹性散射

应用Glauber核-核散射理论,在“刚体炮弹近似”下计算了高α粒子在⁴He靶核上的弹性散射.结果显示,理论对于中等动量转移以下的实验结果给出令人满意的描述.     

(E)-3-[N-(α-苯乙胺)]-2-烯基-1-苯丙酮的合成及其研究

烯胺是一类重要的反应中间体,其在有机合成中有着广泛的应用.采用碳-氮转移法合成了结构稳定、不易转变为亚胺的手性烯胺化合物(E)-3-[N-(α-苯乙胺)]-2烯基-1-苯丙酮,并对产物进行了红外光谱及核磁共振氢分析,结果令人满意.     

(16)~O((16)~O,(12)~C)(20)~Ne α转移反应机制的研究

~(16)O(~(16)O,~(12)C)~(20)Ne反应微分截面中的振荡结构在核分子轨道理论框架下,基于由共价道到离子道的α转移机制得到满意的解释.     

尝试利用导致连续态的α转移反应提取重核表面的α集团的预形成几率

本文完善了T.Udagawa和T.Tamura等人^[1]发展的参数化方法, 利用EFR-DWBA程序分析导致连续态的²⁰⁸Pb(¹²C, ⁸Be)²¹²Po的α转移反应的实验双微分能谱, 从中提取了在²¹²Po核表面α粒子的预形成几率, 结果与由α衰变实验数据提取的预形成几率在计算误差范围内一致.     

12C+124Sn系统中大质量转移反应的初始L分布

用α-γ符合测量方法, 对72MeV的¹²C离子轰击近球形靶¹²⁴Sn的(¹²C,α×n)和(¹²C,⁸Be×n)反应进行了研究. 测定了与前方角20°—50°发射的α粒子相关联的余核级联γ的平均γ多重性γ>, 据此推算出¹²⁴Sn核俘获⁸Be和α反应的最可几初始轨道角动量分别是35.5(h)和39(h), 与全熔合临界角动量l_cr=34.4(h)之比近似等于1, 甚至稍大于1. 实验支持了大质量转移是发生在高角动量区的周边反应的观点, 而与近期出现的初始l布局有赖于靶核形变程度及球形靶核系统的大质量转移是中心碰撞的论点相背悖.     

类氦铀离子的双电子激发态辐射衰变特性

讨论了类氢铀离子与H2分子碰撞中,经KLL共振转移和激发过程形成类氦铀离子双电子激发态的机制,分析了实验测量到的X射线能谱和各种竞争过程对X射线能谱的贡献.对由于纯电子-电子相互作用形成的双激发态的Kα辐射衰变的超级卫星线的角分布测量结果表明,角分布呈各向异性,电子态布居存在很强的定向排列.     

加权SPXYE(WSPXYE)算法及其在近红外光谱模型转移中的应用（英文）

样本选择是模型转移的重要组成部分,其目的是在主光谱和从光谱中选择合适的样本,建立二者的转移模型,使得从光谱的预测样本能通过转移模型校正成类似于主光谱的样本,进而用主光谱的模型直接预测其浓度。目前,常用的样本选择算法有:Kennard-Stone法(KS法), SPXY法和SPXYE法。根据上述算法的特点,提出了一种新的样本选择方法:加权SPXYE法(WSPXYE法),进而将其用于选择合适的转移集样本。WSPXYE同样先计算样本间的距离,其距离有三个部分组成:光谱(X)之间的归一化距离d_(xs),浓度(y)之间的归一化距离d_(ys),以及校正误差(e)之间的归一化距离d_(es)。其加权代数和d_(wspxye)=αd_(xs)+βd_(ys)+(1-α-β)d_(es)即为WSPXYE距离。计算了WSPXYE距离之后,可以根据其距离选择距离较大的样本作为转移集样本。WSPXYE是Kennard-Stone法(KS法), SPXY法和SPXYE法的推广,而KS法(α=1,β=0)、 SPXY法(α=0.5,β=0.5)以及SPXYE法(α=0.333,β=0.333)则是WSPXYE法的特例。直接校正法(DS)、有信息成分提取-典型相关分析法(CCA-ICE)作为模型转移算法验证了WSPXYE方法的效果。结果显示,与KS法、 SPXY法以及SPXYE法相比, WSPXYE法可以通过调节参数,选择合适的样本,获得较低的误差。     

一种可能的新型反应机制——双α直接转移反应

假定8Be是由两个在组态空间相邻的α粒子组成的, 因而获得在余核中⁸Be集团的谱密度正比于核表面α粒子预形成几率P_α的平方. 利用改进了的EFRDWBA重叠积分的参数化方法^[1—2], 我们计算了²⁰⁹Bi(¹²C, α)²¹⁷Fr反应中出射的α粒子的角分布和双微分能谱, 而且通过拟合实验数据提取了在²¹⁷Fr核表面的α粒子的预形成几率, 结果与由α衰变数据提取的预形成几率在计算误差范围内一致. 这个事实说明, ²⁰⁹Bi(¹²C, α)²¹⁷Fr可能是双α直接转移反应.     

α-Ti2Zr高压物性的第一性原理计算研究

基于密度泛函理论的第一性原理计算获得了α-Ti₂Zr的晶体结构、弹性常数、德拜温度和电子分布情况, 研究了它们与压力的关系. 计算得到的晶体结构参数与实验值一致. 运用有限应变方法计算得到了α-Ti₂Zr的体积模量B、剪切模量G、杨氏模量E和泊松比σ. B和E的零压值分别为101.2和35.6 GPa. G/B的值较小, 并且随着压力的增加而减小, 表明α-Ti₂Zr具有优异的延展性. 基于弹性常数得到平均声速, 从而获得了德拜温度Θ=321.7 K. 通过解Christoffel方程获得的压缩波和剪切波数据揭示α-Ti₂Zr具有较强的各向异性. 此外, 压力诱导电子从s轨道到d轨道的转移说明在一定压力下α-Ti₂Zr将转变为β相. 关键词： 第一性原理 α-Ti₂Zr')" href="#">α-Ti₂Zr 物性 高压