Tc对λ的微分曲线

本文对(dT_c/dλ)-λ曲线进行了分析,得到的结论是,T_c-λ曲线是由性质完全不同的“McMillan区域”,“λⁿ区域”和“级数解区域”三个部分组成的,这个结论和文献[20]得到的是一致的,只是n一般不等于1.55,而是个大于0.5,并随有效声子谱而异的实数。 关键词：     

T_c—λ曲线

本文指出了,T_c-λ曲线是由性质完全不同的“McMillan区域”、“λ~(1.55)区域”和“级数解”三个部分组成的。     

Tc—λ曲线

本文指出了,T_c-λ曲线是由性质完全不同的“McMillan区域”、“λ^1.55区域”和“级数解”三个部分组成的。 关键词：     

液晶光阀的电光色散特性研究

分析液晶光阀(LCLV)的电光色散特性,重点研究扭曲向列型液晶光阀TB3639的电光色散特性。在温度为27 ℃时, 将TB3639液晶光阀置于频率为1 000 Hz的交流电场中,测出电光特性T-λ曲线,同时得到不同波长的T-V电光特性曲线,确定对比度与光波波长的函数关系k(λ),并得出电光色散特性关系曲线k(λ)～λ。分析结果表明, TB3639液晶光阀在可见光区域,具有相对较高的对比度,其色散较小。波长在450～750 nm区域其对比度均大于0.8;其中波长在550～670 nm区域其对比度变化不大,均大于0.95,其色散最小。     

超导磁场穿透深度的拟合简化计算

磁场穿透深度λ与温度T的变化关系一直是超导领域广泛关注的焦点之一,根据BCS理论得到的穿透深度公式虽然与实验符合得相当好,但数学形式比较复杂.本文以BCS理论得出的λ与T的关系曲线为基准,通过计算机拟合的方法,将二流体模型和London极限得出的两条曲线拟合为一条新的曲线,使其数学形式相对简单,同时物理内涵又比较清晰,而且新的曲线与根据BCS理论得到的曲线基本吻合,达到了合理简化λ(T)计算的目的.     

图解法一例──维恩位移定律推导中超越方程的一种解法

《大学物理》1985年第11期刊登了曹才芝同志的《“黑体辐射”中的两个数学问题》一文,颇受启发.我在教学中推导维恩位移定律过程中解超越方程采用图解法,十分简单,效果良好. 维恩位移定律λmT=b(常量)是由普朗克公式令、=0求得λm值.在推导过程中遇到超越方程其中x=　.此超越方程用图解法,可十分方便地得到其解的近似值.f1为一直线,f2为一指数曲线,两曲线交点的横坐标即为方程的解.如图 十分明显地看出Xm值在4.9与5之间.这样对于一般教科书上指出的方程的解Xm=4.965,同学们立刻可以从图中得到验证.由 所以用图解法取近似值十分方便,也很醒…     

A型超导体的近似临界温度公式(Ⅰ)μ~*=0情形

本文用数值解方法从Eliashberg方程计算出超导临界温度T_c,并考察T_c对有效声子谱的依赖关系。在这个研究中,a~2F(ω)被取为双δ函数谱,并允许其中的谱参数可以在很宽范围内改变。作者发现在λ<∧区域(即在T_c级数解的收敛圆外),T_c除了依赖λ和矩比外,还依赖T_c级数解的收敛半径倒数Λ;它们之间的关系是有规律的。在这些结果的启示下,本文在μ=0情形,用弥合数值解的方法得到一个适用于λ<Λ区域的T_c近似公式。 接着,本文作者对吉光达和吴杭生的一篇文章进行了研究,指出:该文提出的超导体分类建议及其工作的主要结论是对的。但其中对决定A型超导体临界温度主要参量问题进行的分析,只适用于这样一些A型超导体,它们的收敛半径倒数Λ或者比λ_0小,或者虽比λ_0大、但λ又小于λ_0,其中λ_0是个依赖谱形状的参量,它的定义在正文中给出。对另一些A型超导体(λ_0<λ<Λ),决定T_c的主要参量不再是λ,而是δ=1/∧~(0.5)(_(1/2)/ω_(log))~(5.5)λ~(1.55)。     

光谱分析中色散曲线的计算机模拟方法

在光的色散中,物质的折射率n和入射光在真空中的波长λ之间的关系由科希方程给出: n=a+b/λ~2+c/λ~4+… (1)式中a、b和c是物质常数。这个方程表征的曲线叫正常色散曲线。用摄谱仪或分光镜进行光谱分析,此时棱镜安装在接近于“最小偏向角”位置,如图1所示。图中α为棱镜顶角,入射光AB和出射光CD对称于棱镜两边,BC平行棱镜底边。δ为最小偏向角,己经求得棱镜的拆射率为     

A型超导体的近似临界温度公式(Ⅰ)——μ*=0情形

本文用数值解方法从Eliashberg方程计算出超导临界温度T_c,并考察T_c对有效声子谱的依赖关系。在这个研究中,a²F(ω)被取为双δ函数谱,并允许其中的谱参数可以在很宽范围内改变。作者发现在λ<∧区域(即在T_c级数解的收敛圆外),T_c除了依赖λ和矩比外,还依赖T_c级数解的收敛半径倒数Λ;它们之间的关系是有规律的。在这些结果的启示下,本文在μ^*=0情形,用弥合数值解的方法得到一个适用于λ<Λ区域的T_c近似公式。接着,本文作者对吉光达和吴杭生的一篇文章进行了研究,指出:该文提出的超导体分类建议及其工作的主要结论是对的。但其中对决定A型超导体临界温度主要参量问题进行的分析,只适用于这样一些A型超导体,它们的收敛半径倒数Λ或者比λ₀小,或者虽比λ₀大、但λ又小于λ₀,其中λ₀是个依赖谱形状的参量,它的定义在正文中给出。对另一些A型超导体(λ₀<λ<Λ),决定T_c的主要参量不再是λ,而是δ=1/∧^0.5(ω_1/2/ω_log)^5.5λ^1.55。 关键词：     

有机材料在各种波长的折射率计算

使用Vogel方法和介质的色散关系,计算有机化合物在各波长的折射率n(λ).用Vogel方法把化合物分子分解成碎片,加和得到化合物在某几个波长的折射率.假设化合物在所计算的波长范围内为正常色散关系,使用Voyel方法得到的两个折射率,通过Cauchy公式得到色散曲线,从而得到各波长的折射率n(λ).通过对有机化合物芪盐和高分子材料聚苯乙烯的各波长折射率进行计算,并与材料在某一特定波长的实际折射率对比,证明了计算结果比较准确.并对双折射液晶材料的折射率计算进行了探索.     

粗糙波面中心点亮度比像质评价准则

建立了兼含粗糙与波面像差影响的中心点亮度比公式及其像质评价准则，根据粗糙波面中心点亮度比的大小，把像质标准划分为“极佳”“良好”和“不理想”等三个等级，粗糙度公差范围为λ／２０～λ／８０。     

放射性衰变曲线的分析(Ⅰ)二组份衰变曲线并介绍一个非经典的分析方法

本文提出了一个非经典的分析二组份衰变曲线的方法("λ"法). 用衰变曲线的表观衰变常数λ(t)随时间t的变化关系式进行拟合, 区别于用放射性总强度A(t)随时间的变化关系式进行拟合的经典法("A"法). 在一般的情况下, 两法所得结果相差不大. 在"λ"法中有三个未知量而在"A"法中有四个未知量, 因此前者略简于后者.     

周期脉冲序列调制色噪声作用下单模激光的光强关联时间

采用周期矩形脉冲信号直接调制色噪声作用下的单模激光增益模型,运用线性近似的方法计算得到了模型输出光强的自关联函数和关联时间(Tc),并讨论了光强关联时间随噪声强度和调制脉冲信号的变化关系.研究结果发现:噪声关联程度λ＜0时,光强关联时间Tc随噪声强度Q、D及脉冲信号的振幅A的变化曲线均出现了随机共振现象,系统的涨落达到最小,而在λ≥0时,Tc单调变化;在-1＜λ＜1范围内,Tc随噪声关联时间τ和信号的脉冲宽度θ的变化曲线也均出现了随机共振现象,且随λ的减小,共振现象越明显;Tc随信号周期T的变化却出现了抑制现象,λ越小,抑制作用越强.     

理想第二类超导薄膜的纵场临界电流

本文分析了一个在纵向磁场H_e中,载流的理想第二类超导薄膜(ξ(T)《d≤λ(T))的混合态结构。指出,只有当H_e>(H_c1)(d)时,超导膜的混合态才具有无阻负载电流的能力。本文得到的纵场临界电流曲线具有复杂的结构,并且一般均呈现峰值效应。Heaton及Rose-Innes测得的Nb₅₅Ta₄₅合金的I_c-H_e曲线和d>5λ时的理论曲线相比较,在主要特征上是相同的。 关键词：     

动态接触角的初步分析

应用经典的Moffatt解,通过引入接触线特征参数λ给出接触线上的粘性剪切应力,导出动态接触角和接触线移动速度的关系,尝试解释文献中两种不同测量方法所得静态接触角不一致的现象,理论所揭示的动态接触角和接触线移动速度的关系曲线和以往文献中的曲线形式基本一致,通过和Hoffman试验数据的比较发现,λ与流体性质无关,是表征固壁性质的特征参数,并初步探讨了λ的数理意义。     

λ小的超导体临界温度理论(Ⅲ)

在本文中,作者将前文得到的T_c公式与Eliashberg方程数值解和实验值进行了比较,在小λ区域,它们符合得很好。 关键词：     

粘弹包膜气泡的声散射特性

在线性条件下研究了单个粘弹包膜气泡的声散射特性,并用WT散射法求解了造影剂的多气泡散射特性。首先建立了超声造影剂中单个粘弹包膜气泡的声散射物理模型,结合包膜内外声波方程和边界条件解得散射矩阵,并得到散射系数。通过数值计算用简化散射截面积曲线来表征单个气泡的声散射特性,用声色散曲线和衰减系数曲线来表征气泡的集总散射特性。研究结果表明:增加包膜的弹性参数μe的值,不仅使得气泡共振频率增高,还使气泡散射共振峰值相应加大;增加包膜的粘性参数μv的值,将使得散射的共振峰值降低;气泡的另两个参数λe和λv对散射特性几乎没有影响。     

镀银标准具厚度和反射相位的精密测定

本文报道一种测量标准具间距的方法,其误差为λ/60.用波长连续可调的染料激光器的输出射到标准具上,借助于列阵探测元件和计算机组成的OMA系统可从干涉图形中精确测定对应波长的中心小数,在此基础上发展了剩余小数处理数据的方法,利用至少四个不同的波长可得到干涉级数的绝对值和标准具的厚度.进一步用数据拟合法可得到镀层反射相位的相对色散曲线.     

一类类光测地线的加速度

类光测地线γ0(λ)与二维类空超曲面φ正交，λ为其仿射参量.假如在类光测地线γ0(λ)上存在一点r(r=γ0(λr))共轭于类空超曲面φ，则对于γ0(λ)上任一点q(q=γ0(λq))满足λq＞λr，一定能把γ0连续变形成一条从φ到q的类时曲线.当产生类时曲线的变分矢量场不是类光测地线上的广义Jacobi场时，这些类时曲线在趋于类光测地线时，它们的固有加速度趋于无穷大. 关键词： 类光测地线 共轭点 变分     

可调谐位相型光瞳滤波器的横向光学超分辨和轴向扩展焦深

为克服传统光瞳滤波器的缺点,实现系统光学超分辨性能的可调谐性,设计了一种新型可调谐的位相型光瞳滤波器.该光瞳滤波器包括两个λ/4波片和置于其间的λ/2波片,其中λ/2波片分为两个可作相对旋转的区域.研究结果表明,通过旋转λ/2波片的任意一区域不仅可以实现系统横向光学超分辨能力的可调性,而且可以在横向分辨能力提高的同时实现光学系统轴向焦深的扩展以及轴向焦移. 关键词： 光学超分辨 位相型光瞳滤波器 可调谐