与铷（5^2S1／2）原子碰撞产生的铷7^2D态精细结构转移截面

本文报道使用蒸汽泡和两光子两步激发方法,测量原子激发态敏化荧光I_(3/2)~1和直接荧光I_(3/2)~2其与温度的关系,得到与基态(5~2S_(1/2)铷原子碰撞产生的铷7~2D_(5/2)→7~2D_(3/2)和7~2D_(3/2)→7~2D_(5/2)精细结构转移截面分别为:σ_(fs)=4.7×10~(-13)cm~2、σ_(fs)~’=7.0×10~(-13)cm~2;碰撞转移出7~2D双态的转移截面σ_(tr)(5/2)=0.62×10~(-13)cm~2.由计算的7~2D态几何截面σ_(geom)能够相对很好地描述σ_(fs)和σ_(fs)~’的数量级.     

一个利用量子化学方法计算Si—H伸缩振动频率的半经验公式

本文将前人对硅烷类分子中Si—H红外吸收光谱实验结果和我们对其键长、键级的量子化学计算结果进行综合分析,得到了一个计算Si—H伸缩振动频率的半经验公式:v~2=1.635×10~7·P·R~(-3/2)+7.458×10~(-2)。用该公式对七种硅烷类分子的计算得到了满意的结果,平均偏差不超过0.4%。     

(0—3/2)电磁束缚系统的库仑裂解与衰变

本文利用(0-3/2)电磁束缚系统相对论协变的近似B-S波函数和复合粒子量子场论的微扰展开理论,分别计算了(π~+(?)~-)原子的库仑裂解截面与衰变几率.高能(π~+(?)~-)原子在原子核屏蔽库仑场中的裂解截面为б=Z~(4/3)×2.9×10~(-18)cm~2,衰变几率的计算结果为     

用光电二极管列阵测干涉条纹周期的精度分析

分析了用1024单元的光电二极管列阵测量干涉条纹周期时,采样密度对测量精度的影响.采样数据的量化为256,每个干涉条纹的采样点数从10至30左右时,测量精度最高,可优于2×10~(-5).量化小时,最佳采样密度变小.     

EPR——标准样品

SAMPLE No. SPI NS EPR SPECTR 2 MMnS01·H20M1—3×10z‘M2—1×102。M3—5x10”M·～j9×10“M5—6×10¨M 6—1×101 0M.一一5×10’7 VOS04·×H20公/ f/ 缨 \/蓦V2--薰10~1--5 x 101"102 10i1 lO i誓二 1× ¨ / \汇。锄。√/\ ’.一V5—6ר I /V 6～× ¨ \ / .V,一×’。 V —G值△Hp~(G)2.004土0.001 204±11.977土0.001130±lEPR——标准样品…     

流动注射氢化物石墨炉原子吸收法测定环境与生物试样中的痕量汞

本文采用金涂层石墨管、氢化物石墨炉进样系统及流动注射氢化物发生器,直接测定了部分环境和生物试样中的痕量汞,方法简便快速,重现性好,准确度高,具有高的实用价值。特征质量:5.8×10~(-11)g;检出限:2×10~(-11)g;分析速度:50样/小时。     

等离子体焦点装置的扫描摄影

在等离子体焦点装置中,需要观测和研究等离子体发展的各个阶段,即等离子体鞘的形成、加速、聚焦和崩溃过程。应用CP—6型转镜式高速扫描相机拍摄的扫描照片。显示了等离子体各阶段的运动图象。测得等离子体鞘形成阶段的反箍缩速度为6.5×10~6cm/s;加速阶段其平均速度为8.9×10~6cm/s;聚焦阶段其箍缩速为1.35×10~7cm/s崩溃阶段其速度为1.84×10~7cm/s。     

Raman紫外双共振研究C_2H_2分子的碰撞转动弛豫

本文利用受激Raman抽运,选择性地制备了C_2H_2分子电子基态的红外非激活振动能级的单一转动态(X~1∑~+,v″=1,J″=9,11,13),并从紫外激光诱导的A~1Au(v′=1)←X~1∑~+(v″=1)荧光谱,直接测定上述三个转动态的C_2H_2—C_2H_2碰撞的消激活速率常数,它们分别为(7.96±1.04)×10~(-10),(8.79±0.97)×10~(-10),(8.76±0.88)×10~(-10)cm~3~(-1),以及由这些初始转动态向其它不同转动态(v′=1,J′=1,3,5,7,9,11,13,15)多量子跃迁转移的激活速率常数。     

砷化镓晶体在连续CO_2激光作用下的三阶非线性系数

用千瓦级连续CO_2激光作光源,得到复合型砷化镓材料的三阶非线性系数为8.3×10~(-7)esu,同时根据这种材料的杂质能级对其三阶非线性系数进行计算,所得结果与实验相符。     

显影终点的观察

在使用发射光谱方法测定微量金时,常常会出现这样的情况:用Au267.6nm线和用Au312.2nm线计算的结果不一样,例如,综-1号样,用267.6nm线计算的结果是2.7×10~(-9),而用312.2nm线计算的结果是3.4×10~(-9);综-2号样,用267.6nm线计算的结果是74×10~(-9),而用312.2nm线计算的结果则是63×10~(-9)。也就是说,在较低浓度时,用267.6nm线计算的结果偏低,用312.2nm线计算结果偏高;而在较高浓度时,用267.6nm线计算的结果偏高,用312.2nm线计算的结果偏低。如图1所示,与显影最佳谱板的黑度比较可知,这种情况属于显影不足。     

1.315μm附近CO2的高分辨率吸收光谱

 利用可调谐激光长程吸收光谱测量系统，记录到1.315μm附近高气压（80kPa和40kPa）CO₂的高分辨率吸收光谱，拟合分析获得谱线参数，结果与HITRAN 2k的数据基本一致。用程差法测量了绝对吸收，氧碘激光频率(7 603.138 5cm^-1)的总吸收截面为(0.23~0.29)×^-24cm²。仅计算谱线吸收的吸收截面为0.18×10^-24cm²。在1.315μm波段COCO₂存在连续吸收，吸收截面为(0.05~0.11)×10^-24cm²。还讨论了测量误差问题。     

Nd_xY_(1-x)PO_4晶体中激发能量的传递和离子-离子相互作用

本文用激光选位时间分辨光谱技术,研究了Nd_xY_(1-x)PO_4晶体系统的浓度猝灭和Nd~(3+)离子一离子相互作用。结果表明,浓度猝灭比五磷酸钕系统强,猝灭速率与 x~2有线性关系。激光选位时间分辨光谱揭示,在Nd_(0.03)Y_(0.97)PO_4中,Nd~(3+)处于多种不等价的晶场格位中。由选位光谱对时间和温度的关系发现,处于不等价格位中的Nd~(3+)离子通过共振能量为δ=117cm~(-1)的二声子参助过程进行能量转移。确定了转移速率ω_s=2.7×10~4s~(-1),室温下激发能量扩散系数为 D_(300K)=2.15×10~(-9)cm~2·s~(-1)和扩散长度为 l_(300K)=14.4×10~(-7)cm。     

双会切串级镜MM—4U的初步实验结果

本文描述MM-4U装置及其初步实验结果。这些结果主要是,用电子注入可以在装置系统中建立等离子体;测得轴向等离子体电位分布,东、西会切中心和中心室的等离子体电位分别为-184V,-164V和-1.8V;得到轴向电子密度分布与电位分布有相同形式,三个中心的密度分别为1.7×10~(11)cm_(-3),4.7×10~(10)cm~(-3),7.5×10~7cm~(-3);观测到中心室存在不稳定性,其振荡频率为7—9.2kHz。对上述结果进行了分析,提出了进一步研究的课题。     

基于离散Fourier变换的内源全息图重构计算方法

对基于离散Fourier变换的内源全息图重构计算方法作了深入系统的分析，讨论了如何计算整个球面全息图对原子重构像的贡献，克服了以往该方法只能计算半个球面全息图的不足，并运用采样定理知识，分析了全息图的采样率、重构像的空间范围和分辨率等问题. 关键词： 内源全息术 离散Fourier变换 采样定理 同步辐射     

用腔倒空Nd：YAG激光器对fs超短脉冲的同步放大

实现了用腔倒空Nd:YGA激光器对fs超短脉冲放大器的同步泵浦。由碰撞锁模环形染料激光器产生的80fs脉冲经二级染料放大后,实现放大倍数6.2×10~4,输出超短脉冲峰值功率～2×10~7W。     

三维半封闭空间自然对流的流动与换热研究

本文用SIMPLER法,对三维半封闭空腔内的自然对流问题进行了数值求解,从而揭示了这种空腔内自然对流的流型和传热机理。在此基础上进一步给出了太阳能集热管内的换热准则关系式,计算参数范围:Gr=4.14×10~3—4.14×10~7,Pr=0.7—7.0,L/D=4—30。为验证数学模型的准确性,相应地实测了集热管内的温度分布,实测结果与数值计算结果非常吻合。     

极谱分析法连续测定痕量铅和镉

研究了 Pb2 + 和 Cd2 + 与 KCl-酒石酸钠 -三乙醇胺 -明胶体系的二次导数极谱波。在 p H=4 .5的 HAc-Na Ac介质中 ,Pb2 + 和 Cd2 + 分别于 - 0 .4 6 V和 - 0 .6 4V电位处产生一良好的极谱波。峰电流与 Pb2 + 和Cd2 + 的浓度分别在 1× 10 -5— 3× 10 -1g· L-1和 5× 10 -5— 6× 10 -3 g· L-1范围内呈线性关系。 Pb2 + 和Cd2 +的检出限分别为 1× 10 -7g·L-1和 5× 10 -7g·L-1。本法准确、简便、快速、选择性高。已直接用于饮料中铅和镉的连续测定 ,同时也对酒及面粉样品进行了测定 ,回收率分别为 99.9%— 10 0 .1%和 97.0 %—10 4 .8%。     

提高二元计算全息图设计精度的新途径

用于非球面光学元件检测的计算全息图的设计与制作精度对实现非球面的高精度检测是至关重要的。为了提高计算全息图的设计精度,采用Householder变换把矛盾方程组的系数矩阵正交三角化,直接求解波面拟合系数,避免了法方程组的构造。全息图的设计是直接利用MATLAB的内部函数编程来实现的。对具有旋转对称性和非旋转对称性的物波进行了波面拟合,并设计了相应的计算全息图。结果表明,物波函数的拟合精度和全息图的绘制精度均有明显的提高,且计算速度快。     

CdH分子基态X~2∑~+和激发态A~2П光谱和寿命测量

采用一束激光为泵浦光另一束激光为探测光的方法,获得CdH分子A~2Π态和X~2∑~+态之间跃迁产生的具有转动结构的多个荧光谱和激发谱带.对荧光的时间分辨研究,给出A~2Π态寿命τ_0=59.5±2.3ns,对A~2Π(v=0)态Cd原子的碰撞猝灭截面为(1.31±0.03)×10~(-15)cm~2;X~2∑~+态寿命τ_0=61.0±4.6μs,引起X~2∑~+(v=0)态寿命衰减的碰撞截面为(1.1±0.1)×10~(-18)cm~2.     

《压强》单元竞赛模拟测试题

一、填空题 1.活塞式抽水机是利用大气压来抽水的,由于一个标准大气压相当于____米高水柱产生的压强,所以活塞式抽水机的抽水高度不能超过这个限度。 2.加在万吨水压机活塞上的压强是8×10~7帕斯卡,则在大活塞上受到的压强是__帕斯卡。如果要在大活塞上产生1.2×10~8牛顿的压力,那么大活塞的面积应为_米~2。