使用F l a s h动画演示物体运动过程

以弹簧振子动画的制作为例介绍了利用F l a s h函数s e t I n t e r v a l制作物体二维平动动画的方法, 具有较 强的通用性. 并介绍了利用l i n e T o和o n E n t e r F r ame函数绘制函数曲线的方法, 同时提出了对函数曲线进行伸缩的 方法, 以及按钮防误按设计     

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利用静电探针阵列对HL-2A边缘等离子体径向和极向速度进行了测量,获得了最后闭合磁面附近湍流的雷诺协强〈(v)r(v)θ〉以及(v)r和(v)θ间相位差的剖面.实验表明,虽然(v)r、(v)θ的幅值对雷诺协强的大小会有影响,但雷诺协强的变化趋势主要取决于二者相位差的变化;另一方面,欧姆放电以及不同电子回旋加热功率L模放电条件下的实验结果显示,密度扰动引起的粒子输运所带来的极向动量输运的贡献与雷诺协强项对极向动量输运的贡献是可比的.这表明在分析湍流引起的动量输运时必须考虑粒子输运的贡献.     

求解等离子体动力学问题的另一途径

求解等离子体动力学问题的传统途径是先算出f(v,r,t),然后由积分算出所需的宏观量。这不是一种简便和直接的途径。若对速度v进行博里叶变换,得到f(K,r,t)及其相应的方程,则只需解出K≈0附近的f值即可。本文以低β不均匀(可二维不均匀)等离子体中的电磁模色散方程和碰撞对时间回声的影响两个例子说明由此种途径求解等离子体动力学问题的基本方法及其较传统方法优越之处。 关键词：     

向心力的大小与那些条件有关的演示

向心力的大小与那些条件有关,在高中物理课本中已有数学上的证明,即F=m v~2/r =mw~2r 式中m为匀速圆周运动物体的质量,v为其线速度,w为其角速度,r为其转动的半径,F为其所需的向心力。这个关系,我们要作严格地定量演示,在高中来说,是很困难的,而且也不必要。但我     

~(39)K_2分子C~1Ⅱ_u-X~1∑_9~+(J′=105)Q支激光诱导荧光光谱及电偶极跃迁矩变化率研究

用4415.6(?)CW激光线获得了~(39)K_2分子C~1II_u(v′=0,J′=105)-X~1∑_g~+(v″=1～10,J″=105)Q支激光诱导荧光(LIF)光谱.用最小二乘法拟合出了~(39)K_2分子X~1∑_g~+态振动常数和C~1II_u态电子谱项值T_e.光谱分析表明C~1II_u态T_e=22968cm~(-1)是合适的.用~(39)K_2分子Morse势计算了(V′=0,J′=105)-(v″=1～10,J″=105)跃迁的Franck-Condon因子和跃迁强度,强度计算值和激光诱导荧光光谱测量值之间有令人满意的符合,进一步的r重心近似分析给出了~(39)K_2分子C~1II_u→X~1∑_g~+电偶极跃迁矩R_(?)随核间距r的归一化变化率为-0.157～-0.168 debye/(?)(4.22(?)相似文献   

π~ 介子辐射衰变分枝比

本文应用标准微扰方法计算π介子衰变过程中π~ →e~ v r对π~ →μ~ v的分枝比。文中应用了V-A型普适费米弱作用及沙拉姆提出的强作用,计算结果与目前实验结果没有矛盾。     

匀速圆周运动教学研究

我一直关注教师在物理教学中对向心加速度a=v2/r或a=rω2的物理阐述,但始终没听到对这个问题的满意解释,也未看到满意的相关资料.     

Bound states of the Klein－Gordon and Dirac equations for potential V0tanh2(r/d)

The exact bound state wavefunctions and energy equations of Klein－Gordon and Dirac equations are given with equal scalar and vector potential s(r)=v(r)=V(r)/2=V_0tanh^2(r/d). The relation between the energy equation and that of relativistic harmonic is discussed.     

运用高速摄像和计算机软件制作频闪照片

比起传统的制作方法, 通过高速摄像获取频闪照片素材, 再利用 F r e eV i d e ot oJ P GC o n v e r t e r以及 P h o t o s h o p等软件合成频闪照片, 兼具实践性和可操作性, 在中学物理教学容易开展和实施     

介子束缚态方程及其解的进一步探讨

在资料[1]讨论过的一种可能的介子束缚态方程的基础上,着重在位阱形状参量v值较大（v=10²～10³）的情形下,对方程的解作了进一步的探讨.结果指出,特征值λ和有关物理量对位阱参量v、E的依赖关系大致仍有资料[1]所述的规律性,但介子束缚态平均半径的数值当v较大时,并不随v的继续增大而不断增加.对应于每一个参量v值,存在一个最大的介子平均半径,当v>10²时,所有的约为12.6M^-1（M为层子质量）,尚小于π介子的物理半径.若考虑到层子与反层子之间的超强相互作用除这种吸引势外还存在另一排斥势,并引入和资料[1]中位势V_v（r）相应的差型V_v（r）势进行计算,可使介子束缚态半径与实验值接近的程度有较大改进.     

汞原子6sns 3S1,6snd 3D1 Rydberg系列的寿命

利用多通道量子数亏损理论计算了汞原子6sns^3S1(n=11～25),6snd^3D1(n=12～24)两个Rydberg系列的能级和寿命,给出了这两个系列寿命所遵循的公式,6sns^3S。系列为r=0．814v^2.835(ns),6snd^3D1系列为r=0．302v^2.926ns),其中v为有效量子数。     

Bound states of the Klein－Gordon and Dirac equations for potential V(r)=Ar-2-Br-1

The exact normalized bound-state wavefunctions and energy equations of Klein－Gordon and Dirac equations are given with equal scalar and vector potentials s(r)=v(r)=V(r)/2=(Ar^-2-Br^-1)/2.     

中美英高中物理教材中内容选取与编排的对比分析

以“ 电磁感应”一章为例, 从教材内容的选取、 构成关系和逻辑顺序对粤教版高中《 物理》教材、 美国高中 主流教材《 P h y s i c s : P r i n c i p l e sa n dP r o b l e m s 》 以及英国《 C a mb r i d g e I n t e r n a t i o n a lA Sa n dA L e v e lP h y s i c sC o u r s eB o o k 》 进行对比分析, 为教学中内容的选取和编排提供借鉴, 从而有效地引导学生建构知识体系和获得学习方法     

美国研究生《近代物理》考题分析(三)

第三部分少见的、灵活性大的和难度大的题目 (I)少见类型 所谓少见,我们指的是一般考生平常很少遇到的题目类型。 例9,一个质量为m的粒子在对数势 中运动。试证明 a)所有本征态具有相同的平均平方速度。求出这个平均平方速度。 b)任二能级间的间隔与质量m无关。 证明 a)速度算符v为根据Virial定理:将V(r)表达式代入上式,得到由此式可见所有本征态具有相同的平均平方速度,都等于c/m。 6)粒子的哈密顿算符为相应任一能量本征态ψi的能量本征值Ei为对于任意二能级Ek、El,我们有即任意二能级间隔Ek-Ei与m无关。 [简评]本例用通常解Schroding…     

π+介子辐射衰变分枝比

本文应用标准微扰方法计算π介子衰变过程中π⁺→e⁺+v+r对π⁺→μ⁺+v的分枝比。文中应用了V-A型普适费米弱作用及沙拉姆提出的强作用,计算结果与目前实验结果没有矛盾。     

落球法测液体粘度实验公式中两补正系数的实验求法

当半径为r0的光滑小圆球,以速度v在均匀的无限宽广的液体中运动时,若速度不大,球也很小,在液体中不产生涡流的情况下,根据斯托克斯公式,球在液体中所受到的阻力F为F=6πηvr (1)式中η为液体的粘度.     

水平旋转圆筒换热的实验研究

一、前言 旋转圆筒的换热为自由运动与旋转运动综合影响下的复杂换热。文献[1]—[4]曾开展了研究和分析,推荐了一些基本关联式,但他们的实验圓筒直径一般为100mm以下,转速则高达10~4r/min,故实验是在较低Gr数(10~6)和高Re_r~2/Gr比下进行的(Re,称旋转雷诺数,w·d/v;w为圆周速度,m/s;d为直径,m;v为运动粘度,m~2/s)。为解决     

BeH2((X)1∑+g)与H2S((X)1A1)分子的结构与解析势能函数

运用单双取代二次组态相关(QCISD)方法,在6-311++G(3df,3pd)基组水平上,对BeH2和H2S分子的结构进行了优化计算,得到基态BeH2分子的稳定结构为D∞h构型,电子态为为(X)1∑g+,平衡核间距RBeH=0.13268nm,RHH=0.26536 nm,键角∠HBeH=180.0°、离解能De=6.283383 eV和基态振动频率v1,v2,v3;同样方法得到了基态H2S分子的稳定结构为C2v构型,电子态为(X)1A1,得到了平衡核间距RHS=0.13357 nm,RHH=0.193155nm,键角∠HSH=92.6166°,离解能De=11.45901 eV和基态振动频率v1,v2,v3;用多体项展式理论推导了基态BeH2和H2S分子的解析势能函数,其等值势能图准确再现了基态BeH2和H2S分子的结构特征及其势阱深度与位置.     

一道容易解错的力学题

在普通物理的力学习题中,几乎都有下面一道类似的题目:如图一所示,湖中有一小船,在离水平高度为h的岸边,有人用绳拉船靠岸.若人以恒定速率v0收绳,求船离岸为s距离时的速度和加速度. 应该说,这是一道不难的力学题.但由于学生对运动学的基本概念掌握不好,所以往往容易解错.常见的错误是认为船的速度大小v就等于v0在水平方向的投影,即v=v0cosa=v0sh2 s2正确的解法应该是从矢径、速度和加速度等基本概念出发,建立适当的坐标系,利用两个基本关系dt来求解.下面举两种具体解法. 解法一,采用直角坐标系. 如图二所示,小船(视为质点)在任一时刻位于P…     

卢瑟福散射公式的一个简明推导

在d粒子散射中,我们来确定散射角(即偏转角)θ与碰撞参数(或称瞄准距离)P之间的关系(如图一).粒子以速度v0来到离核还远的一点A.假如它不偏转,它将经过离核距离为p的地点. a粒子与核之间作用着库仑斥力式中Z为核电荷,e为基本电荷,ε0为绝对介电常数,r为核与a粒子间的距离.我们假定,a粒子在其轨道上已经到达点M,我们把在M点的作用力分为两个分量(见图二),垂直于初始方向的力 与平行于初始方向的力 是水平线(即粒子的射入方向)与M点的矢径r之间的夹角. 我们现在应用角动量定理,并把坐标系的原点取在原子核上.由于这里出现的径向力 (1)不产…