氧化物超导体的热电势率

测量了 YBa_2Cu_3O_(7-x),Tl_2Ba_2Ca_2Cu_3O_(10)和 Bi_(1.5) Pb_(0.5),Ca_2Sr-2Cu_3Oy 等氧化物超导体的热电势率与温度的关系,发现在超导转变前,都有一明显的峰.在温度较高时,热电势率与温度的关系可用 S=AT+B/T 表示,因而,在这些高温超导体中声子曳引热电势不能忽略,存在电-声子相互作用,我们还由热电势数据估计了上述三种氧化物超导体的费米能,它们分别为1.05eV、2.98eV 和3.24eV.     

TlBaCaCuO超导体的热电势率

测量了零电阻温度为114K 的 TlBaCaCuO 超导体的热电势率,结果表明,在150K 以上热电势率与温度的关系可用 S=AT+B/T 表示,说明在这类高温超导体中声子曳引热电势即使在高温区也不能忽略,存在电-声子相互作用.     

NbSe_3的热电势率

测量了NbSe_3从4.2K 到273K的热电势率(S)与温度(T)之间的关系.由 S-T 曲线分析了在相变点附近由于形成 CDW,被破坏的 Fermi 面占总 Fermi 面的百分比α随温度的变化规律.实验发现 S-T 曲线在10K 附近还存在一个峰.     

PTS单晶的低温热电势率

用微分法测量了PTS单晶自77—273K的热电势率,结果表明PTS单晶的热电势率随温度而线性上升,在114K附近其值有突跃,在150K和220K附近其值急剧变小,出现下降峰。     

Y-Ba-Cu-O的电阻与热电势率

在77一310K温区内测量了三个典型的Y-Ba-Cu-O样品的电阻(R)、热电势率(S)与温度(T)的关系,发现R-T曲线与S-T曲线有对应关系,但热电势率对载流子输运过程的反应比电阻灵敏得多。由实验结果可得出结论:Y-Br-Cu-O体系靠近带界处的Fermi面是畸变的,样品的Debye温度远大于300K。     

Nb_3Sn的热电势率

我们测量了Nb_3Sn从4.2K到273K的绝对热电势率,结果表明在18 K以上,Nb_3Sn的热电势率都是正的.在60K左右,观察到由于声子曳引引起的平坦的峰.第一次观察到在超导临界温度附近,热电势率也有一个明显的转变过程.     

无序度对Au/Pd膜热电势的影响

我们用磁控溅射的方法制备了一系列无序度不同的Au50Pd50膜。在13K－300K的温度范围内，我们对不同无序度Au50Pd50膜的电阻率、热电势作了系统的测量，发现热电势随无序度的增加而减小，其温度依赖关系与同种成份的晶态合金的热电势温度依赖关系也很不相同。本文初步分析和讨论了其物理原因。     

低温热电势率测量方法和装置的改进

一、引言金属和合金热电势率的测量对研究各种材料在不同状态下的电子输运特性及散射机制有重要的作用。特别是在低温下,更引起人们的浓厚兴趣。近年来,若干作者已介绍了这种测量所用的低温恒温装置的结构。其中[3]应用了浸泡在致冷液池中的高真空恒温器,达到了0.01K的控温精度。但是这种装置对实验条件要求较高,如需高真空泵、低温密封等,所用致     

低温热偶材料的绝对热电势率

我们测量了国产常用低温热偶材料的绝对热电势率,给出了镍铬、金铁、铜和康铜从4.2到273 K的测量结果.根据材料的热电势率计算了这些热偶材料配对组成的热电偶的热电势率和热电势与温度的关系.结果表明与实验一致.     

微分法测量材料热电势率的装置

研制了一套用微分法测量材料在4.2—300k温度范围内的绝对热电势率的装置,给出了康铜和NbSe_3的测量结果。     

毫微晶材料的结构和性能

本文综述了八十年代发展起来的毫微晶材料的结构和性能．毫微晶材料中，界面剖分占原子总数的９０％左右．实验结果表明，界面部分原子的徘列既不象晶态材料那样长程有序，也不象非晶态材料那样短程有序，可以看成是一种类似于气体的结构．这种材料在力学、磁学、热学等方面的性能相对于相同成分的多晶材料、非晶态材料有了很大的改进，是一种具有广阔发展前景的新型材料．     

氧缺位对多相YBaCuO体系热电势率的影响

测量了多相Y Ba Cu O体系的热电势率与温度的关系,结果表明:在高温区热电势率为负,在低温区热电势率为正。由此推断在高温区以电子导电为主,在低温区以空穴导电为主,并且由实验结果推测,空穴导电与氧缺位正相关,即氧缺位越多,越无序,空穴导电的温区越宽。     

对"测量热电偶的热电势率"实验的改进

本介绍了一种数字温度计代替“测量热电偶的热电势率实验”中使用的普通温度计。     

一种测量4.2—300K绝对热电势率的装置

研制了一套用积分法测量金属丝在4.2—300K温度范围内的绝对热电势率的装置。给出了镍铬和铅的测量结果。     

FeMnAl合金的热电势行为

本文报道了对Mn成分固定在25wt.％左右,Al成分不同的γ-FeMnAl合金在10—320K温区内热电势测量的结果。强烈地支持了合金中所观察到的反常电子输运行为来源于由顺磁到能隙型反铁磁的相变。Masharov的理论可以大体地解释热电势随温度的变化行为及Al成分改变所引起的热电势符号的改变。对于不含Al和含Al很少的合金,看来要考虑空穴型载流子的贡献。     

高温超导体全载流子范围内的热电势

热电势表示为；Ｓ（Ｔ）＝Ｓｇ（Ｔ）＋Ｓｄ（Ｔ），Ｓｄ（Ｔ０和Ｓｇ（Ｔ）分别是扩散热电势和曳引热电热。高温超导体大量的热电势数据呈现随载流子浓度的系统变化，低载流子浓度区和高载流子浓度区的热电势具有相同的函数形式，这说明从欠掺到过掺杂的热电势应由统一的理论描述。     

溶胶Cds毫微晶的自聚焦和自位相调制

本文首次报道了氩离子激光在溶胶CdS半导体毫微晶中产生的自聚焦、热自散焦及自位相调制,实验测得此种材料具有很大的克尔(Kerr)非线性系数n_2,比CS_2大10~5倍。并且,文中还分析了这种具有弱吸收的半导体溶胶毫微晶的非线性自位相调制机理及其与热自位相调制的差别。     

激光调制交流测量高温热电势

本文设计了一种交流法测量室温到1200K的热电势的实验装置。与传统的直流测量方法相比，这一方法有许多优点：方便、适合小样品、能够测量单晶的各向异性，可以连续的测量热电势对温度的依赖关系。为了检验这一新方法的可靠性和准确性，我们测量了纯Pt丝的热电势。     

溶胶CdS毫微晶的双光子吸收及其量子尺寸效应

本文利用单光束透过率法研究了溶胶CdS毫微晶的双光子吸收。对于毫微晶尺寸为5.5～11.0nm的样品,测得其在波长510.6nm时的双光子吸收系数为1.31～5.24/GW,并由此得到相应的x~(3)为2.8×10~(-12)～1.1×10~(-11)esu。文中还从理论上分析了CdS溶胶的双光子吸收与毫微晶尺寸的关系,理论计算与实验结果基本符合。