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根据恩格斯的经典定义,纯粹数学以现实世界中的空间形式与数量关系为其研究对象。这些数学中的基本观念并不是互不相关的,而往往通过量度联系起来。我们在以前曾引入了I*的概念,以作为空间形式用数量关系表达的一种量度,依照现在代数拓扑中通行的辞汇,我们把这种量度叫做“函子”。这种I*量度或I*函子比拓扑学中其它常用函子的优越之处是它的能计算性。所谓能计算可这样理解:如果从已知的若干空间形式作出一个新的空间形式,则这一新空间形式的I*函子可由这些已知空间形式的I*函子所完全确定。对此,我们已有不少例证。本文首先指出I*函子在原则上的能计算性,且对于代数拓扑中最为重要的有限复形,给出了有效的计算方法。其次,列举了I*函子的一组特征性质,它们足以把I*函子完全刻划出来。这些特征构成了通常所说的一个公理系统,最后,文中还考虑了无限复形的情形。 相似文献
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本文报道了14个咔唑衍生物的1H和13C核磁共振谱及某些衍生物中13C的自旋-晶格弛豫时间.用NMRCAL程序对14个衍生物中咔唑环质子的核磁共振谱进行了理论计算,讨论了咔唑环对取代基R中3H及13C的化学位移和偶合常数的影响.计算了R为烷基时咔唑环对其中α-H,β-H和α-C,β-C及γ-C的取代效应.在R-一CH2—R1(R1=CnH2n+1),—CH2—?,—CH2—CH2—Br及—CH2—CH=CH2等衍生物中,找出与N直接成键的CH2中1JCH值具有加和性. 相似文献
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本文给出了在5—43乇五种不同氩气压力和0.07—1乇钠蒸气压下利用Na+CCl_4反应得到的C2*d3Πg到a3Пu态跃迁的△v=0带序的化学发光光谱。假定C2*d3Πg v=6为优先生成,并然后经碰撞逐渐弛豫到低振动能级,这样就可以计算出C2*d3Πg态的总的脱活速率和振动弛豫速率。计算结果是:在温度为 340℃时,在氩气中其总脱活速率为4.1×106乇-1秒-1,振动弛豫速率为2.2×10~6乇-1秒-1。在氮气中这两个传能速率则要略高一些。C2*d3Πg态被钠原子猝灭的速率约为107乇-1秒-1,约比气动碰撞速率高一个数量级。这是由于发生电荷传递形成了Na+C2*-中间络合物所引起。 相似文献
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本文对一种X光度条件几率函数——A-T函数进行了观测上的再检验,选用的检验方法包括计算类星体对宇宙X射线背景辐射的贡献百分数U,计算X流量计数并与观测对比,对只测出X流量上限值源α0x,分布预测的合理性等,讨论了所有参量对U可能的影响,并在与X计数对证后,获得α0x更合理分布基础上调整A-T函数的参量,最后获得U的最佳值在7—23之间,以往在处理X射线资料时往往无法采用上限源的X数据,Avni-Tananbaum的D-B方法可以计入其影响,本文用上限源的预测分布作为决定参量的重要依据。 相似文献
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本文通过合理选择输入阻抗,零偏置时的源漏电流(IDSS)和跨导,可从常规的n沟道耗尽型结型场效应管中,得到高灵敏度的光敏场效应管.与其它光敏器件比较具有下列优点:线性动态范围大,使用照度范围为10-3—104勒克司;光谱响应范围自紫外至近红外;输出阻抗低,并且具有可直接用于测定吸收值的特点.我们在测量光强度或吸收值时,对一些因素如外偏置电压、跨导对光灵敏度的影响作了讨论.并使用这种新型元件,装置了单波长双光路的紫外检测器,已用于自制的高速液相色谱仪上. 相似文献
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本文陈述了混合刚度法的两种等价的概念。作为许可函数集,引进分片H1(Ω1)一空间Hp1(Ω)和分片H(div;Ωi*)—空间Hp(div;Ω),并且装置两个新型的依赖网格范数,以有助于实现统一的有限元分析。 相似文献
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本文求出了Eliashberg方程在T=Tc时的解,得到了下面的临界温度级数表示式: 其中α0(μ*),α1(μ*)等系数是μ*的函数.此式表明,Tc不仅依赖于λ,〈ω2〉和μ*,而且依赖于有效声子谱α2F(ω)的各级矩〈ω2n〉.这是区别于前人的Tc公式最重要的一点。这说明像McMillan以及Allen和Dynes的Tc公式不仅是近似的,而主要是他们没有能正确地概括出α2F(ω)对Tc的影响. 相似文献
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考虑半参数回归模型Y=X’β+g(T)+e,其中(X,T)为取值于Rp×[0,1]上的随机向量,β为p×1未知参数向量,g为定义于[0,1]上的未知函数,e为随机误差,Ee=0,Ee2=σ2>0,且(X,T)与e独立。本文综合最近邻和最小二乘的方法定义了β,g和σ2的估计量,gn*和。在适当条件下证明了和的渐近正态性,并得到了gn*的最优收敛速度。 相似文献
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在电子入射能量300 eV条件下,测量了氮分子在不同散射角下的12—14 eV能区的能量损失谱,散射角范围为2.75°—10.25°。得到了电子态b1∏u振动能级v’=1—4的散射微分截面和广义振子强度,并通过外推k~2至零的方法得到了b1∏u及其振动能级v’=1—4的散射微分截面和广义振子强度,并通过外推K~2主零的方法得到了b1∏u及其振动能级v’=1—4的光学振子强度。所得结果与已发的实验数据和理论结果作了比较 相似文献
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以E(p,q;ε)记满足条件的二阶变系数系统的全体所组成的集合。此处p>0,q>0,ε≥0。本文证明了:(甲) 对于任何两个正常数p及q,存在一个正常数ε*=ε*(q/p2),使得(ⅰ) 当0≤ε<ε*,则集合E(p,q;ε)中的每一个系统的平凡解都是渐近稳定的;(ⅱ) 当ε*<ε,则集合E(p,q;ε)中有系统共平凡解是不稳定的。这就否定了一种普遍的猜想:条件p1≥p(t)≥p0>O,q1≥q(t)≥q0>0。可以保证系统的平凡解的稳定性;(ⅲ) 当ε*=ε,则集合E(p,q;ε)中每一系统的平凡解都是稳定的,但存在系统,其平凡解不是渐近稳定的。(乙) 函数ε*(q/p2)随q/p~2由0增加到+∞,而由1单调减少到0。(丙) 给出了函数ε*(q/p2)的数值图表,以及近似解析表达式,供工程师及物理、力学家之用。注意,p1实际上可任意大,ε*只与p0,q0,q1有关,相应的结果亦已得到。 相似文献
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本文报道了1986年太阳中心相对于边缘的差分亮度测量结果,所用波带是0.7—0.8μm。并分别使用两种光电二极管阵(16×16,32×32像元)作探测器,所得资料独立地进行功率谱计算,都清楚地显示出160m变化周期,其平均振幅为8×10-5太阳相对强度单位。本文还分析了Grimea天文台1976至1986年358天(1870h)差分亮度观测的周期值,其振动周期的精确值为160.m0099(±16),它的统计有效值在3σ以上。这一值与160.m0100(±6)的红外观测值和Doppler差分速度观测值160.m010(±1)符合得很好。 相似文献
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使用改进后的散射波函数——经组态相互作用(CI)获得的目标(F2)相关波函数再次研究了F2-负离子3Ou-通道的光电解散射截面,进一步确认了异常共振特征的存在。由于相关势函数的作用,所获得的光电解散射截面略小于早期的结果。进而讨论了产生异常共振行为的物理原因。 相似文献