共查询到20条相似文献,搜索用时 781 毫秒
1.
Thomas-Reiche-Kuhn求和规则是对算符x或eikx而言的.本文给出了下列算符普遍形式所适用的求和规则:Ⅰ.F=F(x);Ⅱ.F=F(p);Ⅲ.F=F(x,p)是x和p的整函数. 相似文献
2.
以弹簧振子为例,其谐振动的动力学方程为式中,m为滑块的质量,x为滑块离开平衡位置的位移,k为弹簧的劲度系数. 在求得运动方程时,不少教科书都假设或预测位移x满足其中,A为振幅,圆频率ω=. 现在我们不作这种假设,而用能量积分法来求得运动方程式(2).为此,将方程式(l)的两边同乘以dx/dt,即从而得将上式两边积分,得式中,E为积分常数,左边第一项表示动能,第二项表示势能,因而右边.的E就是总能量,它在运动过程中保持不变.这就是说,谐振动系统是保守系统. 将(3)式再次积分式中,A一人而不.积分后… 相似文献
3.
在70-300K温度范围内测量了组分x为0.01和0.04的Cd1-xFexTe及CdTe的法拉第效应随入射光子能量的变化,首次获得了Cd1-xFexTe在布里渊区Γ点和L点的有效g因子及其与温度的关系。给出了Fe2+离子与载流子间的sp-d交换作用常数N0(β-α)=(-1.57±0.03)eV。 相似文献
4.
5.
金M带谱时空特性测量 总被引:1,自引:0,他引:1
给出了金M带发射的空间尺度和时间尺度。用晶体配软X光条纹相机测得三倍频激光与金平面靶相互作用金M带发射的时间尺度:EL=46J,τ=571ps时,金M带发射持续时间(FWHM)~850ps。用狭缝配晶体谱仪测得金M带发射的空间尺度:λ=1.06μm,EL=106J,τ=550ps时,金M带发射的空间尺度(FWHM)为57μm;λ=0.35μm,EL=25~38J,τ=480~570ps时,金M带发射的空间尺度(FWHM)为27~39μm。 相似文献
6.
7.
8.
基于刘提出的新的超导机制及Y(1-x)PrxBa2Cu3O(7-y)体系流动O(pσ)空穴局域机制,本文第一次给出Tc对x的理论曲线,和T=OK能隙对Tc的比值的Tc依赖关系.结果表明流动O(pσ)空穴局域机制比对破缺机制,空穴填充机制及空穴填充对破缺联合机制都好. 相似文献
9.
本文测量了Zn1-xMnxS在不同Mn浓度(0.001<x<0.5)下的发射谱和衰减曲线,并且用Yokota和Tanimoto模型进行了分析在对4T1衰减曲线进行拟合时发现衰减曲线是两种不同弛豫过程之和:(1)孤立的Mn2-离子的4T1衰减,它确定衰减曲线的尾部,有较长的衰减寿命;(2)Mn2-离子聚集体(例如Mn2-离子对)的4T1衰减,这种衰减比单个Mn2-离子的衰减更快.我们深入分析了在x=0.062,T=80K时的Zn1-xMnxS的发射谱及其衰减曲线,得到两个衰减寿命:τ1=70μs,τ2>1000μs,这表明在高Mn浓度时存在着两个弛豫过程:一个是较快的,另一个则是较慢的,根据Goede等人的实验结果可以断定较慢的过程来自孤立的Mn2-离子,那么便可以判知较快的过程是来源于Mn2-离子对.正是高Mn浓度下的Zn1-xMnxS中存在着Mn2+-Mn2+离子对,在其间有能量迁移以及它和能量受主之间的能量传递造成了该体系中的IR发射. 相似文献
10.
11.
用SQRID直流磁强研究了La1.85Cr0.15Cu1-xFexO4-y(x=0.0,0.002,0.004和0.006)多晶样品在不同磁场下(H=0.01,0.03,0.05T)正常态的直流磁化率与温度关系和超导转变温的关系呈宽峰行为。随着Fe掺杂的增多,直流磁化率与温度的关系由宽峰行为迅速转变为Curie-Wiss行为。与此同时,超导转变温度也由不掺Fe的31.0K增加到33.6K(x=0. 相似文献
12.
巧测惯性秤振动的周期智艾娣,王松德(洛阳师范高等专科学校物理系471022)当惯性秤的振幅很小时,可近似地看成简谐振动,其周期测惯性秤振动的周期,通常使用停表(秒表).为了减小测量误差,取惯性秤振动速度最快的平衡位置O点为计时起点,测若干个周期的累计... 相似文献
13.
对于形如xmpn的力学量,用Weyl规则构造的量子力学算符,计及了m个x和n个p的全部不尽相异排列方式,这是与 Bohm规则不同的.本文将Weyl规则推广到三维情况,得出了与力学量 P( r)P, F( r)· p, F( r) x p,F( r) p2和 F(r)p2相对应的厄密算符的 Weyl表示,对于后两种力学量,Weyl表示和 Bohm表示之间存在差异. 相似文献
14.
铁酸盐的水热氧化晶化法制备及其生成条件研究 总被引:1,自引:0,他引:1
研究了空气氧化M^2+(M=Mn、Fe、Co、Ni)和Fe^2+的碱性悬浮液制备铁酸盐MFe2O4的条件,考察了原料配比、pH值、氧化温度、氧化时间对生成MFe2O4的影响。利用XRD及SEM检测氧化过程中沉淀物的形态和结构表明,在343 ̄358K和R=2OH^-/(M^2+Fe^2+)=1.0、M^2/Fe^2+=0.5(摩尔比)下用300mL/h的空气氧化Mx/3Fe1-x/3(OH)2悬浮液 相似文献
15.
偶极子在非均匀外场中的受力 总被引:1,自引:0,他引:1
电偶极子p在非均匀电场E(R)中受到的力在一般情况下不是Fe= (p·E)而是Fe=p·E,磁偶极子m在非均匀磁场B(R)中受到的力一般也不是Fm= (m·B)而是Fm= B·m本文推导出普遍的表达式,并讨论了原公式可以应用的特殊条件. 相似文献
16.
17.
用气体电离室-半导体位置灵敏探测器望远镜测量了46.7MeV/u(12)C离子轰击(197)Au,(115)In,(58)Ni靶时,在大角区发射的从Li到Mg的复杂碎片能谱;由各碎片的能谱提取了蒸发源的温度和碎片发射的最可几动能Ep,并与=Vcoul+2T计算的平均动能进行了比较,发现实验上提取的最可几动能Ep总是低于计算的.用A.Friedman简单的统计公式对复杂碎片的产额进行粗糙拟合,拟合结果令人满意. 相似文献
18.
本工作以疏波短声作为刺激声在35位受试者(58耳)分别测出诱发性耳声发射(EOAE)、行为反应(BR)及听觉脑干反应(ABR)的阈值.闭值的主要分布范围:EOAE为10-45dB(nHL),占总数的86%;为10-25dB,占88%;ABR为10-35dB,亦占88%.所有受试耳的三种阈值的相关系数r:EOAE-BR为0.415(p<0.002).EOAE-ABR为0.501(p<0.001),ABR-BR为0.702(p<0.001),均呈显著相关.若仅取BR、ABR或EOAE阈值≥25dB的耳作统计,则EOAE-BR间的r只有0.176及0.292;EOAE-ABR的r只有0.310及0.300,无相关(p>0.05),而ABR-BR间的r仍有0.533及0.720,(p<0.05),这些结果表明EOAE与听阈之间只有在后者正常或稍升高时才有一定的相关,当听阈上升较多时相关即不存在.EOAE可以作为听力学检查的一种辅助方法,但不能用它推算听阈. 相似文献
19.
弹簧振子运动周期公式的研究及学生实验的开设李德洪(四川省邮电学校610067)在简谐振动的理论教学中,教材以弹簧振子为例.在简要地介绍了弹簧振子的运动情况后,对弹簧振子运动的周期定量的给出了公式和简要地论述了周期与质量、倔强系数、振幅等物理量的关系.... 相似文献
20.
用SQUID直流磁强计研究了La(1.85)Sr(0.15)Cu(1-x)FexO(4-y)(x=0.002,0.004和0.006)多晶样品在不同磁场下(H=0.01,0.03,0.05T)正常态的直流磁化率与温度关系和超导转变温度与Fe掺杂含量的关系.实验结果表明,不掺Fe的样品其直流磁化率与温度的关系里宽峰行为,随着Fe掺杂的增多,直流磁化率与温度的关系由宽峰行为迅速转变为Curie-Weiss行为.与此同时,超导转变温度也由不掺Fe的31.0K增加到33.6K(x=0.002),然后再单调降低.这清楚地表明,载流子浓度才是影响超导的最重要的因素。对于掺Fe的样品,其正常态直流磁化率X与温度T的关系可以用X=a+bT+c/(T一T0)很好地表示.我们认为,式中a+bT项是由于Cud带泡利硕磁的贡献.增加磁场时,对于同一个接Fe样品,居里常数C增大而常数项a减小.这是由于掺Fe的样品在Fermi面存在不满的窄带(dx2上Hubbrd带),它是产生居里硕磁的原因.增加磁场时,它往高能量方向移动,窄带的电子空得更多,这些电子移向较宽的Cu杂化带.这样一来,增加磁场时,每个Cu离子的磁矩增大.而Cud带的Fe 相似文献