新发现的无名核粒子

在物貭与反物质碰撞的破片中,最近又发现了新的核内粒子。这种粒子目前还没有正式的名字。它是属于所谓“基本粒子”表的第30号与第50号之间的一个。新的核粒子暂且被称为“B-星”(B-star)。这个名字表示这种粒子属于一种叫做“玻色子”     

新发现的重粒子γ(9.5)是什么性质的粒子

本文讨论了最近发现的重粒子γ（9.5）可能是什么类型的粒子,分析了五种可能性的实验鉴别判据.指出γ是重光子、中间玻色子、层子与反层子柬缚态、无价层子强子时Tee将分别差几个数量级,因此不难在e⁺e^-对撞实验中鉴别出来.对于γ是介子的色空间激发态和新层子反层子对的束缚态这两种情形,虽然Tee量级相同,但是Tee的数值和γ与γ'的Tee的比例仍不相同,并且它们要求还存在的其它新粒子的质量,特别是所予言的弱衰变的重粒子的质量不同,都可以作为实验上鉴别这两种可能性的依据.本文还讨论了这五种可能性下γ的主要衰变特征.     

Ωb-——一个新发现的奇异粒子

据2008年9月27日美国Science News报道:9月3日费米实验室的Dzero探测器发言人DmitriDenisov宣布,他们发现了一个由底夸克和围绕着它旋转的两个奇异夸克组成的奇异粒子,该粒子被命名为Ωb-(Omega-b-minus).这是继1964.年发现由3个奇异夸克组成的奇异粒子后,又一个符合粒子物理标准模型所预见的粒子.美国斯坦福直线加速器中心的物理学家Michael Peskin誉此发现为装饰在美妙理论桂冠上的又一根羽毛.     

重构核粒子法对光滑粒子法的改进效果

光滑粒子法通过核函数进行近似估计,在计算域边界附近,核估计的精度明显下降.重构核粒子法通过校正函数对核函数进行重新构造,提高核估计方法在边界点和内点上对函数的估计精度以及计算的稳定性.研究发现,虽然校正函数的构造立足于对函数的精确估计,但这个优势同样能在对导数的估计中继续保持.通过理论研究及数学、物理模型的模拟,展示重构核粒子法的改进效果,揭示其能够提高精度的原因.     

核乳胶与核层次粒子研究

 欧洲原子核研究中心的SPS加速器成功地加速氧核和硫核,达200AGeV/e,并且组织了EMU-01至EMU-08等8个合作实验组,集中了数百名物理工作者,主要使用核乳胶寻找夸克胶子物质.这古老的探测器怎么会得到当今高能实验物理界的青睐的呢?我们先从核乳胶说起.众所周知发现天然放射性的故事:1896年初,A.H.Becquerel在铀盐下夹着钥匙的避光包装的照相底片中,获得意外的钥匙负像.当时推断,这是因铀盐放出来的未知辐射所致.核辐射效应的这一偶然发现,开拓了核研究的纪元.     

核内核子与△粒子的散射截面

在自洽的相对论BUU方程框架内研究了核内N(核子)△弹性和非弹性散射截面的介质效应,结果表明,在SIS能区有效截面与Cugnon参数化相差很大而必须加以考虑.     

粒子物理学和核物理学的相互交叉

自从1911年卢瑟福用α粒子作为炮弹轰击金属薄箔发现了原子核,核物理学发展为物理学的一个重要分支。进入20世纪50、60年代以后,由于高能加速器的迅速发展,人们对物质结构的认识又深入到更深层次,基本粒子的种类多达几百种,粒子物理学成为探索微观世界的最前沿的一个学科。粒子物理学的诞生     

核温度测量与粒子能量的关系

提取了30MeV/u ⁴⁰Ar+natAg反应中后角出射的同位素(^6,7Li,^3,4He)产额比温度为5MeV.观察到这一同位素产额比温度随阈值能量E_cut/A的增加而逐渐由5MeV上升到6MeV.为进一步研究这一变化关系,用Monte Carlo方法模拟了热核蒸发粒子的过程,表明随粒子能量的增加,发射该能量粒子的发射源平均温度也在增加.说明高温热核发射高能量粒子的几率大.     

粒子物理学和核物理学的相互交叉

 自从1911年卢瑟福用α粒子作为炮弹轰击金属薄箔发现了原子核,核物理学发展为物理学的一个重要分支.进入20世纪50、60年代以后,由于高能加速器的迅速发展,人们对物质结构的认识又深入到更深层次,基本粒子的种类多达几百种,粒子物理学成为探索微观世界的最前沿的一个学科.粒子物理学的诞生和发展深受核物理学的影响,而粒子物理学的发展反过来又影响着核物理学的某些基本问题的研究.一、原子核的新自由度1932年查德威克发现了原子核内除了有质子外还有中子,接着海森堡提出了原子核是由质子和中子组成的,质子和中子一直是组成原子核的基本组成成份.原子核内的质子、中子结合很紧,那么是什么样的核力使它们聚集在一起.     

核内核子与△粒子的散射截面

在自洽的相对论ＢＵＵ方程框架内研究了核内Ｎ（核子）△弹性和非弹性散射截面的介质效应，结果表明，在ＳＩＳ能区有效截面与Ｃｕｇｎｏｎ参数化相差很大而必须加以考虑．     

准粒子特征与奇奇核的能谱统计

用粒子转子理论模型计算奇奇核⁸⁴Y的能谱,通过分析能谱的最近邻能级间距分布函数和能谱刚性度的变化特点,研究了准粒子特征对奇奇核⁸⁴Y能谱统计特点的影响,发现奇奇核⁸⁴Y的能谱总体上接近混沌;在采用的理论模型中,准粒子特征通过反冲项和科氏力作用项影响能谱,同时能谱具有随着费米能和能隙参量的减小从接近混沌逐渐转变到接近规则的特点 关键词： 奇奇核 粒子转子模型 准粒子特征 能谱统计 NNS分布函数 能谱刚性度     

弹性力学的复变量重构核粒子法

在重构核粒子法的基础上,提出了复变量重构核粒子法.复变量重构核粒子法的优点是采用一维基函数建立二维问题的修正函数.然后,将复变量重构核粒子法应用于弹性力学,提出了弹性力学的复变量重构核粒子法,并推导了相关公式.与传统的重构核粒子法相比,复变量重构核粒子法具有计算量小、效率高的优点.最后给出了数值算例证明了该方法的有效性. 关键词： 重构核粒子法 复变量重构核粒子法 弹性力学 无网格方法     

单粒子薛定谔液体和形变核的转动惯量

将单粒子薛定谔液体理论应用于轴对称形变核的集体运动.也给出了一个相反的例子,即在各向异性谐振子势中处于稳定形变的任意数目的独立核子.而且,通过填充与主量子数n_x,n_y和n_z的可能值相应的单粒子态来构成s-d壳偶偶核:²⁰Ne,²⁴Mg,²⁸Si,³²S和³⁶Ar的基态,并计算了作为谐振子参数hω_x,hω_y和hω_z的函数的这些核的推转模型、刚体模型和稳态模型转动惯量.这些谐振子参数用与质量数A、中子数N、质子数Z和形变参数β有关的非形变参数hω00来描述.这些核的推转模型转动惯量的理论计算结果与实验数据符合甚好.而且,所考虑的轴对称形变核可能是扁椭球形的,也可能不是扁椭球形的,其中²⁴Mg是惟一高度形变的.²⁰Ne和²⁴Mg这两个核的刚体模型和稳态模型转动惯量也与实验数据符合甚好.     

弹性力学的插值型重构核粒子法

采用具有离散点插值特性的重构核粒子法形函数, 较精确地重构弹性体 变形的位移试函数, 再与弹性力学的最小势能原理相结合, 形成新的分析弹性力 学平面问题的插值型重构核粒子法. 由于插值型重构核粒子法形函数具有点插值特性和不低于核函数 的高阶光滑性, 因而既克服了多数无网格方法处理本质边界条件的困难, 也保证了较高的数值精度. 与早期的无网格方法相比, 本方法具有精度高、解题规模较小、可直接施加边界条件等优点. 通过对典型弹性力学问题数值模拟, 验证了所提方法的有效性和正确性.     

轴对称变形核中配对粒子态的构成

量子多粒子体系的配对粒子态的构成与体系对称性密切相关.轴对称变形核中的配对粒子态可有三种构成方式,即单极对,±Ω和Signature对,分别是(J2,J3),J3,和(J32,R1(π))的共同本征态.在只计及对力时,三种形式的对力得出的能谱完全相同,常被等价地混用.但在推转壳模型中,由于三种配对态在空间转动下的性质不尽相同,能谱及有关性质随ω的变化将有不同程度的差异.     

高能宇宙线粒子与石蜡核作用的角分布

本文描述一个利用云室研究高能宇宙线粒子与石蜡的核作用中次级粒子角分布的实验。共分析了64个n_s≥4的事例,其平均初能E₀≈70BeV。结果表明,在此能区,次级粒子在CMS中,角分布不是各向同性,而在0°和180°方向呈现极大,且有相当比例(≥20％)事例的角分布形式显示出火球模型给出图象。     

轻入射粒子核反应系统的核势研究

从核与核作用的弹性散射出,收集各种能量和各种反应系统的光学模型参数和反应截面,分析有效核力作用,给出势能分布;并与常见的几种核势的描述方式比较,发现轻入射粒子系统的核势存在系统偏离,用亲近势的形式进行了重新拟合.     

核破裂中的粒子发射和临界涨落

用晶格气体模型系统地研究了 ¹²⁹Xe热发射体的轻粒子、带电粒子和中间质量碎片的发射特性,发现了在温度5—5.5MeV区间,以上物理量的平均多重性和发射源的最大碎片余核及源的热激发能随温度变化的斜率存在着各自的峰值,同时它们的分布宽度（即涨落）也存在着最大值.进一步研究发现在5—5.5MeV区间,这些宽度随温度的变化的斜率显示了明显的不连续性.所有这些特征说明了在5—5.5MeV的拐点温度处,最大的临界涨落是自发地伴随着相变和临界现象. 关键词：     

多粒子方位角关联与核媒质状态方程

在Beckmann方法的基础上,本文给出了一种定量分析高能重离子碰撞中多粒子方位角关联的新方法.分别采用Beckmann方法和这种新方法,分析了Bevalac流光室中的1.2A GeV Ar+KC1实验中核子的多粒子方位角关联,并和VUU模型的理论预言作了比较.新方法能够检测核媒质态方程的软硬度.     

高能核-核碰撞的灰粒子多重数分布和统计模型

本文用统计模型讨论了高能核-核碰撞中灰粒子的产生过程,给出与实验数据相符合的灰粒子多重数分布,并分析了靶核参加者数目N,碰撞参数b与灰粒子多重数n_g的关联.