具有一个Fermi自由度的量子模型

详细讨论了具有一个Fermi自由度的量子模型 .模型的算子作用量具有定域算子规范对称性 .从一些具体的物理上的要求出发 ,可得到一组关于算子规范势B0 和规范变换算子U的约束条件 .Fermi型算子 ψ的Euler Lagrange运动方程给出通常的Fermi型运动方程 ,而算子规范势B₀ 的Euler Lagrange方程则只是一个约束 ,此约束就是通常Fermi子的正则量子化条件 .     

环T=(R M N S)(θ,ψ)整体维数的估计

给出了环T=(R M N S)_(θ,ψ) 整体维数的一个估计:若T为左Noether环,且M为平坦右S模,则max{LGD(R),LGD(S)}≤LGD(T)≤1+max{LGD(S),1+PD(s_N)+LGD(R/MN)}.     

某些周期卷积类的宽度及单边宽度的精确估计

本文解决了由引入的一族周期卷积类κ_q(ψ)(1≤q≤+∞)在L尺度下以n—1阶三角多项式子空间T_n-。最佳单边逼近E_n⁺(κ_q(ψ))_L的精确估计。     

B-S方程在强耦合非相对论近似下的约化和粲偶素模型

本文讨论B-S方程在强耦合非相对论近似下的约化。所取的相互作用核为G(k)=-1×1G_s(k)+r₄×r₄G_ν(k)+r_μ×r_μG_r^''(k)。在零级近似下约化得到的Schrdinger方程中,组分粒子的有效质量将因标量相互作用的参与而改变。若相互作用的主要部分具有矢量第四分量(γ₄)的变换性质,则组分粒子的有效质量不改变,且对能量和波函数的一级相对论修正也与弱耦合的情形相似。在粲偶素现象学中,解释实验观测到的M1磁跃迁J/ψ→γη_c和E1电跃迁ψ′→γX_J(J=0,1,2)压低现象的一个可能性是粲夸克具有较大的组分质量(M_c～2.2—2.5GeV),因而粲偶素有可能是一个结合能较大的强耦合体系,其相互作用的主要部分应具有矢量第四分量(γ_4)的变换性质。     

非线性发展方程解的渐近行为

本文讨论形如u′(t)∈A(t)u(t)+g(t),u(s)=x₀,x₀∈D(A(s))发展方程解的渐近性态。文中引进了发展方程积分解u(t)渐近指数稳定及渐近稳定概念,给出了积分解u(t)渐近稳定和渐近指数稳定的几个充分条件。     

符号空间转移自映射浑沌集合的Hausdorff维数

讨论了符号空间∑_N的转移自映射σ,证明了在符号空间∑_N中存在着一个子集(称为转移自映射σ的浑沌集合)C,它的Hausdorff维数处处为1(即符号空间∑_N中的每一个非空开集与C的交集的Hausdorff维数是1),并且满足条件:对于集合C的任何非空子集A和任何从A到∑_N的连续映射F:A→∑_N,存在一个严格递增的正整数序列{r_n}使得对于任何x∈A,序列{σ^rn(x)}收敛于F(x),此外还证明了在∑_N中转移自映射σ的任何一个浑沌子集的1-维Hausdorff测度为零.     

HEAO-3 C-2宇宙线实验资料确定的锰-54和相对论宇宙线的寿命

本文推导了用以计算宇宙线中长寿命同位素锰-54的半寿命和相对于稳定锰同位素的含量的方程.推导是基于:1.宇宙线路径长度分布为指数模型,2.初级宇宙线和星际介质的高能核碰撞产生锰和铬的同位素有相同的微分能谱指数。 利用HEAO-3的宇宙线谱仪测得的锰对铁的相对含量资料,由方程求出: 1.宇宙线中锰-54和锰的稳定核在产生时的相对含量M_r/M_s≌0.342, 2.宇宙线穿过的星际介质平均数密度n和衰变半寿命τ0的乘积n·τ₀≌0.758×10~6年·厘米~(-3).     

Korteweg-De Vries-Burgers方程的级数解

本文给出了KdV-Burgers方程行波解的如下边值问题: d²u/(dz²)-Am(du)/(dz)+u²-u=0, u(-∞)=1,u(+∞)=0的级数解.求解的方法是把整个解分解成三个区域的级数解,然后利用对接条件(函数和导数连续)构成一个整体级数解.与精确解的比较表明,精度可达到任意位小数.对方程中的参数A_m的任意值均可给出相应的级数解.特别对A_m<2的情况,第一次给出了振荡型激波的级数解.     

Burgers方程的新的强对称、对称和李代数

本文给出Bursers方程 u_t=u_xx+2uu_x的一个新的强对称φ,两个新的对称σ₀和∑₀,并进一步给出了新的两组对称σ_n=φⁿσ₀,∑_n=φ~n ∑₀(n=0,1,2,…)和原有的两组对称K_n和τ_n(n=0,1,2,…)一起所满足的李代数。     

矩形水槽中—对孤波的相互振荡对穿

假定及为一阶小量,其中A_c为驱动振幅,ωc为驱动圆频率之半,ω为水槽(0,1)模式圆频率。利用多重尺度展开,发现存在新的长周期过程,周期假定与速度势复数数振幅有关的函数ψ(x,θ)是θ的函数,是三阶小量,例如取,则可导出相应的非线性Schrdinger方程,很好地解释了矩形水槽中一对孤波的相互振荡对穿现象。     

强非线性抛物型方程的广义解

对于非线性抛物型方程其中Q_T=Ω×(0,T)是上半空间R₊ⁿ⁺¹中的一个柱形区域,S_T=Ω×[0,T]是Q_T的侧面,Ω是R~n中的一个有界区域,其边界Ω充分光滑,本文着重讨论函数a_i(x,t,u,s)和a(x,t,u,s)关于变元s=(s₁…,s_n)按指数形式快速增长的情形.文中得到了强非线性抛物型方程(1.1)和(1.2)在空间中广义解的存在性.这个结果也包括了a_i(x,t,u,s)及a(x,t,u,s)关于变元s=(s₁..,s_n)按幂次|s|ⁿ的形式增长的情形,改正了Ladyenskaja等的文献中第五章定理6.7的证明中的一个疏忽。     

一个重特征方程Cauchy问题解的存在性

本文讨论方程L_pU≡u_xx—x²u_?+Pu_?=0 Cauchy问题解的存在性。对于P≠1,3,5,…和P=1,3,5…的两种情形,我们分别给出了Cauchy问题存在C^∞解的充要条件。此外,对于P=1,3,5,…的情形,在方程L_pU=0的重特征点x=0上附加某种数据所得的新定解问题,我们也给出了它存在唯一C^∞解的充要条件。     

Klein-Gordon-Schrödinger方程解的整体存在性及其渐近性

在R¹⁺ⁿ上研究经典的Klein-Gordon-Schrödinger方程,通过求解终值问题,在适当的散射集上给出了修正波算子Ω₊(Ω_-)的构造.当初始函数属于修正波算子Ω₊的值域R(Ω₊)时,证明了经典Klein-Gordon-Schrödinger方程Cauchy问题整体解的存在性及其渐近性.     

映射z→λexp(z)(λ>e-1)的结构不稳定性

已知当λ>e^-1时映射z→λexp(z)的Julia集合是全平面。本文证明了:对于任意给定的λ>e^-1,存在一个复数序列λ_i^*∈C,使得λ_i^*→λ(l→∞)且映射z→λ_i^*exp(z)的Julia集合不是全平面。由此推出映射z→λexp(z)(λ>e^-1的结构不稳定性。     

关于偏微分方程的边界条件

设Ω为n维欧氏空间的有界闭区域,具有光滑边界S.本文证明,对于任何已给整数k和m,0≤k≤m,必存在m阶偏微分算子P,使边值问题有唯一光滑解,这里f,φ₀,…,φ_k-1是充分光滑的函数.特别k=0,方程在Ω只有一个解.     

超塑胀形的变m值本构方程

本文考虑到超塑变形具有强的结构敏感性,直接根据双拉应力状态的m-log曲线用函数模拟法求解定义m值的微分方程,首次给出了超塑胀形的变m值本构方程。文中指出,用负幂函数模拟m-log曲线所建立的本构方程,不但反应了m值变化的特征,而且既可用表达σ,也可用σ表达.由于方程中包含了m_m,m_k和η三个常数,而且当m_m和η越大,m_m/m_k越接近于1,材料的超塑性越好,这就把材料胀形的超塑性指标与m-log曲线的形状联系起来,从而解答了为什么只用单向拉伸测得的m_m不能描述超塑胀形的变形规律和材料胀形的超塑性指标的症结所在,最后就ZnAl₂₂和ZnAl₄Cu₁两种超塑性板材实测的m-log曲线给出对应的超塑胀形变m值本构方程。     

Hénon映射的奇怪吸引子和吸引域的结构

考虑Hnon映射T_a.b,对于正测度的参数集合,构造了T_a.b的拓扑可迁的奇怪吸引子Λ_a.b的一个捕捉区G,证明Λ_a.b=T_a.bⁿG,同时证明Λ_a.b的吸引域恰好就是那些边界包含在W^u(P)∪W^s(P)中的区域的并以及W^s(P),从而肯定地回答了Benedicks和Carleson关于奇怪吸引子的吸引域的猜测。     

Amenability,Poincaré级数算子与Teichmüller距离

设Y→X为双曲型Riemann曲面X的覆盖映射,它诱导了X与Y的Teichmller空间之间的一个映射T(X)→T(Y),得到了i)覆盖Y→X为amenable的充分必要条件是诱导映射T(X)→T(Y)对于Teichmller度量为整体等距;ii)诱导映射T(X)→T(Y)为收缩的充分必要条件是对于任意的[μ]∈T(X),都有||_[μ]||<1,其中_[μ]为Poincar级数算子;iii)诱导映射T(X)→T(Y)在T(X)上不是一致收缩的.     

Mandelbrot集及其广义情况的整体解析特性

本文利用作者自己提出的代数分析法研究了一维复映射Z_n+1=Z_n^m+C的周期轨道的整体特性。严格给出了计算任意周期N的周期轨道个数H_N的一般公式。并通过周期轨道稳定性的分析,严格证明了Mandelbort集及其广义情况的复杂结构是由无穷多个不同周期轨道的稳定区域共同组成的。明确揭示了周期N轨道稳定区域个数I_N与轨道数H_N的关系是从分析上精确地给出了这些复杂图形的每个元素的边界曲线代数方程,尖点和中心位置。从而进一步阐明了这些复杂图形无穷嵌套结构的原因。     

无限时滞方程中的Razumikhin方法

我们讨论无限时滞方程: x′(t)=F(t,x(s);α≤s≤t),t≥t_*, 其中-∞≤α≤t_*,α可为-∞,F为Volterra泛函,它由t以及x(s)在α≤s≤t上的值所确定并取值于R″之中。我们运用Razumikhin技巧建立方程(*)的稳定性及有界性定理而不需要假定F(t,φ)当φ有界时为有界。给出了若干例子以说明所得结果的优越性。