太阳耀斑核块中的电流

本文利用1980年4月6日AR2372活动区中1B/M1级耀斑的高分辨H_α偏带单色像和真正同时性观测的向量磁场资料,研究了耀斑核块在闪相期间的发展及其与磁图和纵向电流图中特征的关系,得到了如下主要结论: 1.发生于20:53UT的耀斑开始由5个核块组成,这些核块不断增亮,于21:00UT同时达到极大,然而它们的寿命并不相同(图2). 2.耀斑起始核块处在磁场中性线附近,对应于Hagyard等所定义和计算的最大剪切区域(图3). 3.耀斑起始核块的位置与Krall等所计算的纵向电流密度极大位置一致(图4). 4.耀斑前夕和耀斑期间的活动区磁场是高度剪切的.自开始至耀斑极大期间,纵向磁场B_∥和横向磁场B_⊥均未发生实质性变化. 5.1980年4月6—7日,AR2372活动区中至少存在10个联结不同磁极性的H_α环系(图5).其中4个位于比较活动的南部区域.这4个H_α环系的位形与Machado等从X光观测推测出的环系一致.     

太阳耀斑引起的日球和地磁扰动

本文统计分析了1966—1978年2级以上太阳耀斑引起的行星际介质参数的扰动,进一步证实耀斑持续时间是区别其有无显著扰动效应的重要判据。而亮度则是决定其所引起的行星际磁场和地磁场扰动强度的主要因素。一个重要的新结果是在耀斑所引起的扰动中,太阳风速度和行星际磁场强度有着截然不同的东西不对称性,并且恰好分别与Kp=4,5级的中等地磁扰动和Kp≥6级的强扰动的不对称性相对应。从而推断太阳风-磁层相互作用可能存在强、中两种方式。后者主要是太阳风速度增强引起的,而前者则必须有相伴的行星际磁场,尤其是南向分量的增强。亮耀斑同时兼有引起这两种相互作用的能力,而非亮耀斑一般只能引起中等的相互作用。     

太阳双带耀斑活动区的一种形态演化模型

本文利用对太阳活动区的白光黑子群照相和H_α单色光照相等观测资料的分析,归纳出太阳双带耀斑活动区的一种形态演化模型。     

孤立无力场磁拱的自洽模型

聚集强磁场的磁通量管是太阳表面磁场的基本位形。本文讨论了孤立磁通量管在太阳大气中的平衡位形。从数学上看,即使对于线性无力场模型,磁势的方程是线性的,但边界条件是非线性的,而且边界位置也需要由物理条件确定。对于孤立的无力场磁拱,在较大标高近似时,我们求出了均匀圆弧拱和非均匀拱模型的分析解。结果表明,对于不同的环向磁场,非线性问题可能无解,可能有解;非线性问题解的个数最多可以有四个,有时是两个。本文具体求出了胖拱近似和瘦拱近似下的分析解,从而揭示出磁拱结构的一般性质。     

太阳耀斑X射线及γ射线

介绍在加速质子的谱演化、加速电子的束特征、γ 射线谱分类、正负电子湮灭线的时变特征、高能延迟事件、以及在耀斑动力学过程和连续辐射起源等太阳高能物理研究方面所取得的新结果.     

太阳磁场的剪切储能机制

本文通过数值模拟方法求解完整的磁流体动力学方程组,研究太阳大气中磁场位形的动力学演化过程,从而论证了太阳磁场的剪切储能机制。计算模拟得到的拱形偶极势场平衡位形与观测一致,计算结果给出了太阳大气中非线性流场和非线性磁场的动力学演化的定量关系。经历一天时间,太阳局部活动区中可以储存3.69×10²⁵J的磁能。太阳磁场剪切储存的磁能可以作为太阳耀斑的能源。磁场剪切储能机制也适用于太阳大气中活动区的缓变现象。     

1981年4月23日无黑子双带耀斑的形态特征及其解释

本文简单地描述了1981年4月23日无黑子双带耀斑的形态特征。资料表明,无黑子双带耀斑是与该区域内的宁静暗条的激活和突然消失相关的;同时,也发现暗条周围的色球纤维在耀斑之前24小时时间内经历着很大的变化,由先前的垂直穿越暗条变为平行于暗条走向。最后,文中还对这些主要的形态特征进行了定性的讨论。     

耀斑日珥中扭紧磁力线的松转

本文分析了一个典型的扭转磁绳状耀斑日珥。给出了磁力线松转过程中无力因子随时间的变化,最短的时间间隔为70s。导出并讨论了转松过程中系统的轴向电流(～10¹¹A)、释能速率和可供粒子加速的感应电动势等参量。     

日面Hα耀斑环的动力学问题

本文利用云南天文台对1981年5月16日3B级双带耀斑进行SSHG(太阳光谱分光照相仪)观测和Hα单色光观测的结果,以及日本火鸟卫星对同一耀斑的X射线观测资料,定量讨论了日面Hα耀斑环的动力学过程。发现Hα耀斑环环顶存在着数量级达几百公里的初速度,且环中物质的下落是减速的。文中指出这是关系到耀斑环物理机制的一个值得探讨的动力学问题。     

1979年3月27日拱状耀斑的分析

本文对1979年3月27日日面西边缘上的拱状耀斑的形态特征和其中出现的很少见的H_α亮核“对”的形态进行了描述,并讨论了H_α亮核“对”出现的形态特征和磁流力学不稳定性的关系,认为它可能为腊肠型不稳定提供了一个直接的观测证据.     

关于耀斑-激波非对称传播的统计研究

本文根据耀斑活动所引起的地球物理效应(地磁扰动和宇宙线Forbush下降)、空间飞船的直接观测和射电源的行星际闪烁(IPS)观测的综合研究,得到了有关耀斑-激波在行星际空间传播的一些新认识.要点是:耀斑-激波相对耀斑法线常表现为非对称传播,最快的传播方向于经度上趋向行星际螺旋形磁场一边,纬度上接近太阳电流片方向;激波的东南部是高动力学参数(V,P,N,T)和高等离子体β参数区,其西北部则相反;磁场则是激波东南部较弱而西北部最强,与动力学参数的分布截然相反;激波东南部的能量高于西北部.在上述结果的基础上提出了关于耀斑-激波非对称传播的三维物理模型.该模型和新近根据大量飞船观测所进行的统计研究结果一致,能统一而自然地解释耀斑-地球物理效应随源耀斑分布的非对称性.耀斑-激波的三维非对称性传播和结构可能是其“效应”的非对称性分布的基本起源.     

大太阳的小房子

星星很闪亮,歌儿飘四方,诗儿叮当响,童年不同样！     

磁拱的运动学无力场

本文首先推导了完全导电流体内运动学磁拱无力场的基本方程，接着考虑了静态解和不定常相似性解．     

摆动活塞发动机的运动学计算

延安柴油机厂的工人师付和技术人员遵照伟大领袖毛主席关于“中国人民有志气,有能力,一定要在不远的将来,赶上和超过世界先进水平”的教导,在学习了三角活塞旋转发动机、差速型旋转活塞发动机及其他类型发动机经验的基础上,提出了一个比其他发动机有着结构简单、紧凑等特点的新型发动机——摆动活塞发动机.     

设施选址博弈问题的无支付机制设计研究

选址博弈是目前国际相关学术领域的重要前沿课题之一. 在选址博弈问题中, 存在n个相互影响的``理性"居民, 他们的住址等信息是其私有信息;设计者需要设计选址机制, 以居民汇报的住址信息为输入, 输出设施位置. 在进行机制设计的过程中, 如何在没有金钱的刺激下, 保证所有居民``说真话", 设计出防策略性无支付机制是其中的重要研究内容. 设施选址博弈问题的无支付机制设计是组合优化和理论计算机科学的交叉学科课题, 在管理科学、信息科学以及社会经济学等领域有着重要的应用, 具有重要的理论意义和实际的应用价值. 现根据不同设施类型及个数、不同个人偏好、不同度量空间以及不同社会总体目标等条件, 介绍各种类型的设施选址博弈模型, 罗列相关的研究成果, 并总结其中尚待解决的问题.     

改进的基于ECDLP的无证书部分盲签名机制

对邵国金等人(四川大学学报(工程科学版),2012年第1期)提出的基于椭圆曲线离散对数难题(ECDLP)的无双线性对运算的部分盲签名方案进行安全性分析,发现方案不能抵抗公钥替换攻击.为此,提出了一个改进方案.在随机谕言模型下证明了改进方案对自适应选择消息和身份攻击是存在性不可伪造性的.将所提方案与部分现有的无证书部分盲签名方案的计算性能进行了比较,结果显示改进方案具有较高的运算效率.     

1979年9月19日白光耀斑的半经验模型

本文对1979年9月19日3B级白光耀斑的连续辐射和CaⅡK线强度进行了测量和分析,给出了它们随时间的变化,并利用非局部热动平衡理论,计算了对应连续輻射较强时刻的大气半经验模型。结果表明,耀斑光球层温度增加达150—250K,且连续辐射主要由负氢离子产生。文中并就耀斑光球层的加热机制进行了一些讨论,发现加热能量可能直接产生于大气的较深层。     

子流形的具有位置向量方向外力场的平均曲率流

考虑欧氏空间R~(n+p)中n(≥2)维闭子流形沿平均曲率向量场加上一个位置向量方向外力场的流的发展.设子流形任意一点处平均曲率向量非零和第二基本形式的模长以平均曲率向量长度的常数倍(仅与n有关)为界,我们证明了若外力场很小时,拼挤子流形要么在有限时间内收缩为一点,要么子流形在任意时刻都存在;若外力场足够大时,子流形发散到无穷大;同时,当流发展到极限位置时,规范化子流形都光滑收敛到R~(n+p)中的一个n+1维子空间中的标准球面.